12a Момент инерции твердого тела - это величина,характеризующая распределение массы в теле и являющаяся мерой инертности тела при вращательном движении.J= iri2
Теорема Штейнера-mомент инерции тела относительно какой-либо оси= моменту инерции относительно параллельной оси, проходящей через центр инерции, сложенной с величиной m*(R*R), где R - расстояние между осями.
I=I+mR2
|
12бЕсли тело вращается вокруг неподвижной оси с угловой скоростью ω, то линейная скорость i-ой точки равна .Wk= iri2= В общем случае движение тв.тела можно представить в виде суммы двух движений - поступательного со скоростью, равной скорости  cцентра инерции тела, и вращения с угловой скоростью ωвокруг мгновенной оси, проходящей через центр инерции. При этом выражение для кинетической энергии тела преобразуется к виду
|
13a При сложном движении тв.тела его кинет.энергия может быть представлена в виде суммы кинет.энергий поступат. и вращат. движений.Это относится и к плоскому движению тв.тела.
|
13б Все тела взаимодействуют друг с другом с силой, прямо пропорциональной произведению масс этих тел и обратно пропорциональной квадрату расстояния между ними.
|
14а Гравитацио́нное по́ле, или по́ле тяготе́ния — физ.поле, через кот.осуществляется гравитацион.взаимод. тел.Принцип эквивалентности сил гравитации и инерции — эвристический принцип, использованный Альбертом Эйнштейном при выводе общей теории относительности. Один из вариантов его изложения: «Силы гравитационного взаимодействия пропорциональны гравитационной массе тела, силы инерции же пропорциональны инертной массе тела. Если инертная и гравитационная массы равны, то невозможно отличить, какая сила действует на данное достаточно малое тело — гравитационная или сила инерции.»
|
14бВиды колебаний:
Свободные – колебания, происходящие под воздействием только одной возвращающей силы (первоначально сообщенной силы).
Вынужденные - колебания, происходящие под воздействием внешней переодически изменяющейся силы (вынуждающей силы).
Автоколебания - колебания, происходящие при периодическом поступлении энергии от источника внутри колебательной с-мы.
У-я колебаний x(t) не зависят от вида колебаний (все гармон.колебания описываются один.ур-ми):
|
15а Гармонические колебания- колебания, при которых колеблющаяся величина меняется от времени по закону синусаиликосинуса.
Уравнение гармонических колебаний имеет вид:
 ,
где A - амплитуда колебаний (величина наибольшего отклонения системы от положения равновесия);  - круговая (циклическая) частота.
|
15бМатем.маятником-материальная.точка ,подвешенная на нерастяжимой невесомой нити,совершающая колебательное движение в одной вертикальной п-сти под действием силы тяжести.Физ.маятник-твердоетело, закрепленное на неподвижной гориз.ocи, не проходящей через центр тяжести, и совершающее колебания относительно этой оси под действием силы тяжести. В отличие от матем.маятника массу такого тела нельзя считать точечной.
|
16а одинаковой частоты  0. взаимно ḻ направлениях вдоль оси t.Фаза 1го колебания ϕ0=0 
2)  =cosωt ; 3) =cos(ωt+α)=cosωtcosα-sinωtsinα;
4) sinωt= 2; 5) cosα-sinα2;
6) - cosα+ =sin2α;
|
16б Затухающие колебания — колебания, энергия кот.уменьшается с течением времени. Бесконечно длящийся процесс вида u(t)=Acos(ωt+q) в природе невозможен. Свободные колебания любого осциллятора рано или поздно затухают и прекращаются. Поэтому на практике обычно имеют дело с затухающими колебаниями. Они характеризуются тем, что амплитуда колебаний A является убывающей функцией. Обычно затухание происходит под действием сил сопротивления среды, наиболее часто выражаемых линейной зависимостью от скорости колебаний ut’ или её квадрата.
|
17a Вынужденные колебания — колебания, происходящие под воздействием внешних периодических сил.Автоколебания отличаются от вынужденных колебаний тем,что последние вызваны периодическим внешним воздействием и происходят с частотой этого воздействия, в то время как возникновение автоколебаний и их частота определяются внутренними свойствами самой автоколебательной с-мы.Наиболее простой и содержательный пример вынужденных колебаний можно получить из рассмотрения гармонического осциллятора и вынуждающей силы, которая изменяется по закону: F(t)=F0cos(Ωt).
|
17бУпругие.волны-возмущения, распространяющиеся в тв,жидк.газообр.средах благодаря действию в них сил.упругости-среды упругие.Возмущение упругой среды -любое отклонение частиц этой среды от своего полож.равновесия.Механ.волныделятсяна:
а) продольные- колебания среды происходят вдоль направления распространения волн,
при этом возникают области сжатия и разрежения среды.б) поперечные-колебания среды происходят перпендикулярно направлению их распространения,
при этом происходит сдвиг слоев среды.
- возникают только в твердых телах.
|
18а y(z,t)=A(z,t)sin(kz-ωt+ϕ)
где A(z,t) — амплитудная огибающая волны, k — волновое число и ϕ — фаза колебаний. Фазовая скорость vp этой волны даётся выражением vp= =ƛf
где ƛ — это длина волны.
|
18бЕсли среда,в кот.распространяется одновременно несколько волн- линейна, т. е. ее св-ва не изменяются под действием возмущений,то к ним применим принцип суперпозиции(наложения)волн: при распростр. в линейной среде нескольких волн каждая из них распростр.так,как-будто др.волны отсутствуют,а результирующее смещение частицысредыв любой.моментвремени=геом.сумме.смещений ,кот.получают частицы,участвуя в каждом из слагающих волновых процессов.Скорость и -групповая скорость.Ее можно определить как скорость движения группы волн, образ.в каждый момент времени локализованный в пр-ве волновой пакет.Выражение  = =u получено для волнового пакета из 2 составля ющих.
|
19aЛинии тока-это линии, проведённые в движущейся жидкости так, что касательные к ним в каждой точке совпадают по направлению с вектором скорости.Густота линий тока пропорциональна величине скорости в данном месте.Трубка тока–это часть жидкости, ограниченная линиями тока. Частицы жидкости при своём движении не пересекают стенок трубки тока.
Sv = const – теорема о неразрывности струи:Для несжимаемой жидкости величина потока жидкости Sv в любом сечении одной и той же трубки тока должна быть одинаковой.
|
19б y’+a(x)y=b(x)ym
где a(x) и b(x) − непрерывные ф-ции.
Если m = 0, то у-е Бернулли становится линейным дифференциал.у-ем.В случае когда m = 1, у-ие преобразуется в у-ие с разделяющимися переменными. В общем случае, когда m ≠ 0, 1, у-е Бернулли сводится к линейному дифференциальному у-ю с помощью подстановки
Новое дифференциальное у-е для функции z(x) имеет вид
и может быть решено способами, описанными на странице Линейные дифференциальные уравнения первого порядка.
|
20aВязкость – свойство жидкости сопротивляться сдвигу ее слоев относительно друг друга, обусловливающее силы внутреннего трения между слоями, имеющими различные скорости движения.
|
20б Ламинарное течение жидк.наблюд при небольш ее движ.Внешн слой жидк, примыкающ к п-сти трубы,из-за сил молекул. сцепления прилип к ней и остаетсянеподвижпоследующих слоев тем больше,чем больше их расстояние до п-сти трубы,при этом наибольшей обладает слой,кот.движ.вдоль оси трубы.При турбулентно течении частицы жидк.приобретают составляющие , кот.ḻ течению, и они могут двигаться из одного слоя в др.частиц жидк.быстро возрастает по мере удаления от п-сти трубы, затем изменяется незначительно.Т.к частицы жидк.могут перейти из одного слоя в др, то их в различных слоях мало отличаются.Из-за большого градиента у п-сти трубы обычно происходит образование вихрей.
|
21а На тело, движущееся в жидк или газе, действуют2силы(равнодействующую обозначим R), одна из которых (Rx) направлена в сторону, противоположную движению тела (в сторону потока)—лобовое сопротивление, а вторая(Ry)ḻэтому направлению— подъемная сила.
Ф-лаСтокса:
|
21бПри своем движ.молекулы газа ударяются о стенки сосуда, в кот.находится газ, создавая тем самым давление газа на стенки.Если газ наход.в равновесии,то все направляющие движ.молекул равновероятны.Пусть в1 объема содержится n0 мол-л.При абс.упругом ударе мол-лы об стенку ее импульс изменяется на 2m0v. 3а время t до стенки долетят и упруго отразятся от нее все мол-лы,находящ.внутри параллелеп. с осн. S и высотой vt.Таких мол-л будет: n = (1/6) n0 S v t ; следовательно общее изменение импульса мол-л,долетевших за время до стенки и упруго-отразившихся от нее будет: 2m0 v n = (1/3) n0 m0 v S t Это изменение импульса= импульсу силы, действующ со стор.стенки на мол-лы,т.е. по 3 з.Ньютона со стор.мол-л на стенки: (1/3) n0m0vSt = Ft ; F = (1/3) m0 v ,n0 S ; P = (1/3) n0m0 v – осн.ур-е
|
22а
pV= RT
|
22б Основное у-е МКТ показывает, что давление пропорционально произведению массы молекулы на средн.квадрат скорости мол-л и на концентрацию мол-л.
Wk0= kT;p= nm0v02= n →p=nWk0
vcp.KB.=
| |
Скачать 230.67 Kb.