Главная страница

реферат. Основные положения метода конечных элементов и суперэлементов


Скачать 45.94 Kb.
НазваниеОсновные положения метода конечных элементов и суперэлементов
Дата25.01.2019
Размер45.94 Kb.
Формат файлаdocx
Имя файлареферат.docx
ТипДокументы
#65254

Основные положения метода конечных элементов и суперэлементов

Метод конечных элементов (МКЭ) занимает исключительное место в теории расчета конструкций, а его обобщение – метод суперэлементов – позволяет естественным образом ввести и описать идеею иерархически построенных сложных систем.

https://www.bestreferat.ru/images/paper/97/85/8908597.jpegРассмотрим плоскую раму каркаса промышленного здания, стойки которой жестко защемлены в фундаментах, а ригели жестко прикреплены к стойкам. Ограничим рассмотрение случаем, когда на раму действует только узловая нагрузка. Пронумеруем узлы – точки пересечения осей стержней друг с другом и “землей”. В каждом узле i рамы на нее могут действовать сосредоточенные силы Fx, Fy и момент М , заданные в некоторой глобальной системе координат, связанной с рамой.

Введем в рассмотрение вектор {Fi} обобщенных сил, действующих на раму в узле i

https://www.bestreferat.ru/images/paper/98/85/8908598.png (1)

Совокупность внешних воздействий на всю раму будет характеризоваться вектором {F}:

https://www.bestreferat.ru/images/paper/99/85/8908599.png (2)

Где N-число узлов рамы. Размерность этого вектора 3хN (пока не учитываем факт прикрепления некоторых узлов к “земле”). Под действием внешних сил {F} стержни рамы получают деформации, а узлы переместятся. После перемещения узлов рамы будем описывать в глобальной системе координат. Перемещения {di} каждого узла характеризуется тремя числами – линейными перемещениями d xi , d yi и углом поворота j i , являющимися компонентами вектора обобщенных перемещений узла d i :

https://www.bestreferat.ru/images/paper/00/86/8908600.png (3)

А перемещения всей рамы вектором d :

https://www.bestreferat.ru/images/paper/01/86/8908601.png (4)

Здесь, как и выше, не учитываются условия закрепления стоек рамы и узлов.

Напряженно-деформированное состояние каждого стержня удобнее характеризировать в локальной системе координат, связанной с ним. Ось х’ этой системы координат направим от “начала” q стержня к его “концу” r (понятие “начало” и ‘конец” условны и нужны только для того, чтобы задать положительное направление на оси х’), ось у’ – в плоскости рамы, а ось z’ – перпендикулярно плоскости. Положительные направления осей y’ и z’ выберем так, чтобы они образовывали с x' правую систему координат.

Проведем в каждом стержне рамы по 2 поперечных сечения на расстоянии, бесконечно близких к узлам – концам стержней q и r . В каждом из полученных решений в общем случае действуют три усилия N, Q, M, приложенные к узлу. Введем вектор обобщенных усилий в сечении с’ стержня m:

https://www.bestreferat.ru/images/paper/02/86/8908602.png (5)

И вектор усилий {fm}, характеризующий напряженное сечение стержня m через векторы усилий в его концевых стержнях q и r (“начале ” и “конце”)

https://www.bestreferat.ru/images/paper/03/86/8908603.png (6)

(штрих означает, что компоненты {fm’} вычислены в локальной системе координат).

Вектор {fm’} полностью характеризует напряженно-деформированное состояние стержня, если к его внутренним точкам не приложены внешние воздействия и известны жесткостные характеристики стержня. Разумеется шесть компонент вектора {fm’} связаны между собой уравнениями равновесия стержня как жесткого тела, но эти уравнения в явном виде далее не используются.

Напряженно-деформированное состояние того же стержня характеризуется и вектором обобщенных перемещений концов стержня q и r , который строится из соответствующих компонент вектора, см. выражение (4):

https://www.bestreferat.ru/images/paper/04/86/8908604.png (7)

Отметим, что при таком введении вектора обобщенных перемещений стержня его напряженно деформированное состояние зависит не только от значений {dm}, но и от способов прикрепления стержня m к узлам q и к и его жесткости.

Например, если бы конец q ригеля был присоединен к стойке шарнирно, то усилие М в сечении q было бы равно нулю, независимо от значений компонент {dm}.

Компоненты вектора {fm’} заданны в локальной системе отсчета, а компоненты вектора {dm} – в глобальной. Для установления связи векторов {fm’} и {dm} в простейшем виде запишем компоненты {dm} тоже в локальной системе отсчета, связанной с рассматриваемым стержнем. Обозначим матрицу преобразования координат

https://www.bestreferat.ru/images/paper/05/86/8908605.png (8)

через [L]:

https://www.bestreferat.ru/images/paper/06/86/8908606.png (9)

Тогда, например, компоненты https://www.bestreferat.ru/images/paper/07/86/8908607.png вектора https://www.bestreferat.ru/images/paper/08/86/8908608.png в локальной системе координат запишутся в виде

https://www.bestreferat.ru/images/paper/09/86/8908609.png (10)

Аналогично компоненты вектора https://www.bestreferat.ru/images/paper/10/86/8908610.pngв глобальной системе отсчета связаны с компонентами https://www.bestreferat.ru/images/paper/11/86/8908611.png, соотношением

https://www.bestreferat.ru/images/paper/12/86/8908612.png (11)

Векторы обобщенных усилий и перемещений для стержня, выраженные в локальной и глобальной системах отсчета, связаны соотношением

https://www.bestreferat.ru/images/paper/13/86/8908613.pnghttps://www.bestreferat.ru/images/paper/14/86/8908614.png (12)

где матрица [Λ] имеет вид

https://www.bestreferat.ru/images/paper/15/86/8908615.png (13)

Введем матрицу жесткости стержня [km’], характеризующую связь между векторами {fm’} и {dm}

https://www.bestreferat.ru/images/paper/16/86/8908616.png (14)


написать администратору сайта