шпора термех. Равнодействующая системы параллельных сил равна
![]()
|
![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Равнодействующая системы параллельных сил равна ![]() Центр приложения равнодействующей системы параллельных сил находится как ![]() ![]() Ответ: R = 10 Н, |МС| = 1,8 м. ![]() Главный вектор системы сил равен Проекции главного вектора на оси координат равны ![]() ![]() Модуль главного вектора плоской системы сил ![]() ![]() Главный вектор системы сил равен Проекции и модуль главного вектора системы сил равны: ![]() Силы и и и образуют пары сил и при сложении они попарно сокращаются. Поэтому главный вектор равен 0. ![]() Момент силы F относительно центра С ![]() Алгебраический момент силы F относительно центра С равен ![]() ![]() Момент силы относительно оси равен алгебраическому моменту проекции этой силы на плоскость, перпендикулярную к оси, и вычисленному относительно точки пересечения оси с плоскостью. При этом алгебраический момент силы относительно какой-либо точки равен взятому со знаком плюс либо минус произведению модуля силы на кратчайшее расстояние от этой точки до линии действия силы (плечо силы относительно этой точки). Момент силы относительно оси принято считать положительным, если сила стремится вращать тело вокруг оси против хода часовой стрелки, если смотреть с положительной стороны оси. В данном случае ![]() ![]() Момент силы относительно оси равен алгебраическому моменту проекции этой силы на плоскость, перпендикулярную к оси, и вычисленному относительно точки пересечения оси с плоскостью. При этом алгебраический момент силы относительно какой-либо точки равен взятому со знаком плюс либо минус произведению модуля силы на кратчайшее расстояние от этой точки до линии действия силы (плечо силы относительно этой точки). Главный момент системы сил относительно начала координат т. О равен ![]() Проекции главного момента системы сил (или суммы моментов сил относительно осей координат) равны: ![]() ![]() ![]() Модуль главного момента ![]() ![]() Данную систему сил можно привести в центре О к векторам и (см. рис.). Если и не перпендикулярен (где ![]() ![]() В случае, когда и не перпендикулярен система приводится к динамическому винту. Статически определимы системы … Для твердого тела под действием произвольной плоской системы сил можно составить три независимых уравнения равновесия. Если конструкция состоит из нескольких тел, такие уравнения можно составить для всех тел. Промежуточный шарнир также позволяет составить еще одно независимое уравнение равновесия. Если число неизвестных реакций совпадает с числом независимых уравнений равновесия – система статически определима. ![]() ![]() ![]() Для плоской произвольной системы сил можно составить три независимых условия (уравнения) равновесия: ![]() ![]() ![]() Рама в точке А прикреплена к шарнирно-подвижной опоре, в точке В – к шарнирно-неподвижной опоре. Поэтому полная реакция в точке В имеет две взаимно-перпендикулярные составляющие реакции и , в точке А – одну . ![]() Из уравнения равновесия моментов относительно точки В находим ![]() Откуда ![]() №11 ![]() В точке D к плите приложена сила Р = 5 кН, перпендикулярная к стороне OD и наклоненная к плоскости плиты под углом 45°. α = β = 30° и |ОА| = 2|OD|. Вертикальная составляющая реакции в опоре A по модулю равна ____ (кН). (Полученный ответ округлите с точностью до десятых.) ![]() Рассмотрим равновесие плиты. Реализуем принцип освобождаемости от связей, согласно которому к активным силам P и G добавим реакции связей. Можно составить 6 условий равновесия пространственной произвольной системы сил: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Из условия равновесия моментов относительно прямой ОВ ![]() ![]() 12 ![]() Для решения воспользуемся способом «вырезания» узлов. «Вырежем» узел K. Действие отброшенных связей на узел K заменим реакциями или усилиями в стержнях SBK, SKA и SDK. ![]() Рассмотрим равновесие узла K. Для получившейся плоской системы сходящихся сил можно составить два уравнения равновесия: ![]() ![]() Рассуждая аналогично, вырежем узел Е, спроектируем силы в узле Е на прямую СЕ и перпендикуляр к ней. На перпендикуляр к прямой СЕ проекцию имеет только усилие SАЕ, поэтому оно будет равно 0. Стержень АЕ также является ненагруженным. ![]() ![]() Согласно способу Риттера, каждая неизвестная сила должна быть определена из отдельного уравнения равновесия и не должна выражаться через реакции других стержней. Для определения реакции S6мысленно разрежем ферму сечением I-I. ![]() Рассматриваем равновесие сил, приложенных к верхней части фермы. Действие отброшенной нижней части на верхнюю представлено силами S6,S7 и S8. Условно предполагаем все стержни растянутыми. Знак минус в ответе укажет на то, что соответствующий стержень испытывает сжатие. Для определения величины S6 составим уравнение моментов сил относительно точки К (точки Риттера для стержня 6), где пересекаются линии действия векторов S7 и S8: ![]() Получим S6 = 0. 14 Для представленной фигуры наиболее близко к центру тяжести расположена точка … ![]() 15. ![]() На наклонной плоскости под действием приложенных сил покоится цилиндрический каток. Радиус катка – 0,5 м, масса катка – 100 кг, коэффициент трения скольжения f – 0,15, коэффициент трения качения ![]() Рассмотрим цилиндрический каток, покоящийся на наклонной плоскости. В покое для плоской системы сил: веса катка нормальной реакции опоры силы трения покоя (скольжения) приложенной силы момента трения качения МС – должны удовлетворяться все три условия равновесия: ![]() ![]() Уравнение моментов относительно точки О имеет вид: S·R – P·R·sin 5° – МС = 0, если предельное равновесие при движении вверх (как на рисунке); S·R – P·R·sin 5° + МС = 0, если предельное равновесие при движении вниз (момент трения направлен по часовой стрелке). Из этого уравнения следует, что пока качения нет, момент трения равен ± МС = S |