М. В. Ломоносова Кафедра коллоидной химии И. А. Туторский краткий курс коллоидной химии. Часть структурномеханические свойства дисперсных систем. Растворы вмс. Учебное пособие
 Скачать 495.56 Kb.
|
|
Федеральное агентство по образованию Московская государственная академия тонкой химической технологии им. М. В. Ломоносова Кафедра коллоидной химии И. А. Туторский КРАТКИЙ КУРС КОЛЛОИДНОЙ ХИМИИ. ЧАСТЬ 5. СТРУКТУРНО-МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ. РАСТВОРЫ ВМС. Учебное пособие Москва 2008 Учебное пособие И. А. Туторский СТРУКТУРНО-МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ. РАСТВОРЫ ВМС. Подписано в печать…………..Формат 60x90/16. Бумага писчая. Отпечатано на ризографе. Уч. изд. Тираж 500 экз. Заказ №……….. Московская государственная академия тонкой химической технологии им. М. В. Ломоносова Издательско-полиграфический центр. 119571 Москва, пр. Вернадского 86 ББК 24.6 УДК 541.18.046 И. А. Туторский Структурно-механические свойства дисперсных систем. Растворы ВМС Учебное пособие М., МИТХТ им. М. В. Ломоносова, 2008 – 56 с. Рецензент д.х.н. проф, Тверской В.А. Данное учебное пособие соответствует программе лекционных курсов “Коллоидная химия” и “Поверхностные явления и дисперсные системы” для студентов 3 и 4 курсов для направления бакалавриата 510500 «Химия», 550800 «Химическая технология и биотехнология», 553500 «Защита окружающей среды», 551600 «Материаловедение и технология новых материалов», и по специальностям 070100 «Биотехнология», 250400 «Химическая технология природных энергоносителей и углеродных материалов», 250500 «Химическая технология высокомолекулярных соединений». В нем излагаются структурно- механические свойства дисперсных систем; сведения о растворах ВМС. Утверждено Библиотечно-издательской комиссией МИТХТ в качестве учебного пособия. © МИТХТ им. М. В. Ломоносова, 2008 Содержание. 13. Структурно–механические свойства дисперсных систем 13.1. Основные понятия. Реология как метод исследования структуры дисперсных систем 3 13.2. Идеальные законы реологии 4 13.3. Моделирование реологических свойств тел 7 13.4. Классификация дисперсных систем по структурно- механическим свойствам 11 13.5. Классификация дисперсных систем, основанная на реологических свойствах 15 13.6. Зависимость вязкости от напряжения сдвига 19 13.7. Вязкость жидких агрегативно устойчивых дисперсных систем 20 13.8. Реологические свойства твердообразных тел 23 14. Растворы высокомолекулярных соединений. Основные положения статистики полимерных цепей. 14.1. Гибкость и размеры цепи 29 14.2. Количественные характеристики размеров макромолекул 32 14.3. Свойства Гауссова клубка 33 14.4. Состояния полимеров в растворе 35 14.5. Термодинамика растворения полимеров 37 14.6. Набухание как первая стадия растворения 39 14.7. Разбавленные растворы полимеров 40 14.8. Осмотическое давление растворов 42 14.9. Термодинамическое сродство растворителя к полимеру 46 14.10. Взаимодействия в растворах полимеров 48 14.11. Концентрированные растворы полимеров 49 14.12. Термодинамическая равновесность растворов полимеров и подчинение их правилу фаз 50 2 55 13. Структурно–механические свойства дисперсных систем 13.1. Основные понятия. Реология как метод исследования структуры дисперсных систем Под структурой тел обычно понимают пространственное взаимное расположение составных частей тела: атомов, молекул мелких частиц. Образование структур в дисперсных системах с жидкой дисперсной средой связано с коагуляцией, т. е. слипанием, агрегированием мелких частиц в более крупные вплоть до образования осадка (коагулюма). В результате структурообразования свободнодисперсная система переходит в связнодисперсную. Появление и характер структур как правило, определяются по изменению механических свойств, таких, как вязкости, упругости, прочности, пластичности. Так как эти свойства непосредственно связаны со структурой тел, их называют структурно-механическими. Структурно- механические свойства могут быть изучены методами реологии – науки о деформациях и течении материальных систем. Реология изучает механические свойства систем через деформации под действием внешних напряжений. В коллоидной химии методы реологии используются для исследования структуры и вязкости дисперсных систем. Термин “деформация” означает относительное смещениеточек системы, при котором не нарушается ее сплошность. Упругие (обратимые) деформации делятся на объемные (растяжение, сжатие), сдвиговые и деформации кручения. Количественно они характеризуется относительными величинами. Схематическое изображение деформации сдвига показано на жидкости на растворитель, вещество, вызывающее набухание, и нерастворитель (рис.14.12). Рис. 14.12 Фазовые диаграммы для растворителя ( а ), агента набухания (б), нерастворителя(в). Для растворителя крит T лежит ниже комнатной температуры к T Для агента набухания к крит T T , концентрация жидкости в фазе полимера велика (б). Для нерастворителя . разл терм к кр T T T Концентрация жидкости в фазе полимера мала. 3 54 рис. 13.1 Рис. 13.1. Схематическое изображение деформации сдвига. На прямоугольный элемент высотой 0 l и площадью основания s 0 тангенциально действует сила P . Элемент деформируется на величину l . Касательное напряжение равно P / s 0 . Относительная деформация сдвига равна tg l l 0 Для твердого тела зависимость деформации от напряжения устанавливается законом Гука: G , где G - модуль сдвига. Для жидкости деформация развивается во времени, она неопределенна, т. к. жидкость течет. Поэтому находят зависимость между касательным напряжением и скоростью деформации dt d 13.2. Идеальные законы реологии В реологии механические свойства материалов представляют в виде реологических моделей, в основе которых лежат три основные закона, связывающих напряжение с деформацией или скоростью деформации. Им соответствует три элементарных модели идеальных материалов, отвечающих трем характеристикам характерны для полимеров, растворяющихся с выделением тепла ( 0 H ), например целлюлозы в воде, нитроцеллюлозы в этаноле. При нагревании термодинамическое сродство компонентов уменьшается и система расслаивается. Понижение температуры приводит к повышению растворимости полимеров. Часто полимерные растворы характеризуются бинодалью с двумя критическими температурами смешения (рис. 14.11). При этом могут быть два случая: ВКТС>НКТС и НКТС>ВКТС. Положение критических температур смешения относительно друг друга определяется природой полимера и растворителя. При сильном взаимодействии полимера с растворителем, например когда полимер и растворитель сильно полярны, либо полимер диссоциирует (полиэлектролит), ВКТС>НКТС. В этом случае бинодаль имеет вид замкнутой кривой в виде овала (рис. 14.11). Рис.14.11 Примеры бинодалей с двумя критическими температурами смешения. Примером системы с подобной бинодалью является система полипропиленоксид - вода. В большинстве случаев для таких систем наблюдается лишь часть замкнутой кривой. Отсутствие низкотемпературного участка бинодали связано с кристаллизацией либо со стеклованием полимера, а отсутствие высокотемпературного участка связано с достижением температуры кипения растворителя. По характеру фазовой диаграммы можно произвести деление 4 53 (упругость, пластичность, вязкость): идеально упругое тело Гука, идеально пластичное тело Сен-Венана-Кулона и идеально вязкое тело Ньютона. Идеально упругое тело Гука представляют в виде пружины с модулем G (рис. 13.2) Рис.13.2. Модель идеально упругого тела Гука. В соответствии с законом Гука деформация в пружине пропорциональна напряжению: G . Таким образом упругое поведение характеризуется линейной зависимостью между и Его характерной особенностью является полная механическая и термодинамическая обратимость. Вязкое поведение характеризуется линейной зависимостью между и . Идеально вязкую жидкость представляют в виде перфорированного поршня в вязкой среде (рис. 13.3) Рис. 13.3. Модель идеально вязкой жидкости Ньютона. температурой смешения ( k T ) составы обеих фаз выравниваются, граница раздела между ними исчезает, и образуется гомогенный раствор. Кривая сосуществования фаз характеризуется значительной асимметрией, максимум смещен в сторону, малых концентраций полимера. Форма кривой зависит от молекулярной массы и полидисперсности образца. Рис. 14.10. Фазовая диаграмма раствора полимера. Кривая фазового разделения отделяет область абсолютно неустойчивых смесей от области устойчивого состояния. Все точки над кривой относятся к гомогенной системе, образуя область полной смешиваемости компонентов. Точки под кривой характеризуют область, в которой возникают гетерогенные флуктуации, зародыши новой фазы. Фазовая диаграмма позволяет установить термодинамический критерий разделения растворов полимеров на разбавленные и концентрированные. Левая ветвь бинодали служит правой границей разбавленных растворов, правая ветвь бинодали является левой границей концентрированных растворов. Бинодаль с верхней критической температурой смешения (ВКТС) соответствует полимеру, растворимость которого увеличивается с повышением температуры. Бинодали с нижней критической температурой смешения (НКТС) 5 52 Согласно закону Ньютона напряжение сдвига пропорционально скорости деформации: Коэффицент пропорциональности в этом уравнении называется вязкостью и имеет размерность с Па или 2 м с Н . Идеально вязкое поведение полностью механически и термодинамически необратимо. Моделью идеального пластического тела Сен-Венана-Кулона являются две дощечки, прижатые друг к другу с нормальной силой N F , при движении которых возникает сила трения N тр тр F f F , где ƒ тр -коэфициент трения. Сила трения равна предельному напряжению сдвига: . Деформация отсутствует, если напряжение сдвига меньше некоторого значения, называемого пределом текучести T При < т , = 0 и =0. Если напряжение достигает предела текучести, то деформация идеально пластического тела происходит беспредельно и течение происходит с любой скоростью, т. е. при > т , 0 , 0 (рис. 13.4) Рис.13.4 Модель идеального пластического тела. Структура идеального пластического тела при = т являются термодинамически равновесными системами и подчиняются правилу фаз. Правило фаз гласит, что между числом степеней свободы, т. е. числом независимых переменных, определяющих состояние системы, F , числом компонентов, K , и числом фаз, Ф существует простая зависимость: 2 Ф K F В растворах полимеров, представляющих собой конденсированные системы, не принимают во внимание давление в газовой фазе, т. к. оно не влияет на состояние системы, и для раствора полимера: 1 Ф K F Для двухкомпонентной однофазной системы 2 К , 1 Ф , 2 F , т. е. состояние системы однозначно определяется двумя переменными: температурой и концентрацией. Условие равновесия двухфазной системы определяется равенством химического потенциала в обеих фазах. Аналитическое описание фазового равновесия затруднительно даже для низкомолекулярных соединений, а для растворов полимеров оно дополнительно затруднено полидисперсностью полимера. Поэтому прибегают к геометрическому описанию фазового равновесия путем построения диаграмм состояния, или фазовых диаграмм в координатах: температура – состав. Экспериментально нагревают и охлаждают раствор разной концентрации и определяют температуру фазового расслоения по помутнению раствора и составы фаз (рис. 14.10). Кривая равновесия имеет максимум и называется бинодалью. Температуре a T соответствуют две фазы состава ' x и '' x . Каждая фаза представляет собой насыщенный раствор одного компонента в другом. При повышении температуры первая фаза обогащается вторым компонентом, а вторая фаза обогащается первым компонентом, т. е. значения концентрации компонентов в обеих фазах изменяются, приближаясь друг к другу. При некоторой температуре, называемой критической 6 51 разрушается, после чего сопротивление напряжению полностью отсутствует. При пластическом поведении, в отличие от упругого и вязкого поведения, отсутствует пропорциональность между воздействием и деформацией, т. е. это поведение является нелинейным. Пластическое течение, как и вязкое, механически и термодинамически необратимо. Энергия, затраченная на деформацию упругого тела Гука, возвращается при разгрузке (консервативная система). При деформации вязкого и пластического тела энергия превращается в теплоту (диссипативные системы). 13.3. Моделирование реологических свойств тел Реологические свойства реальных тел можно моделировать с помощью сочетаний различных моделей. Сложные модели состоят из идеальных моделей (элементов), соединенных последовательно или параллельно. При последовательном соединении элементов полное напряжение приходится на каждый элемент, т.е. n 2 1 Следовательно, напряжение в каждом элементе равно полному напряжению. Полная деформация или ее скорость являются суммой деформаций и скоростей составляющих элементов: n 2 1 n 2 1 При параллельном соединении элементов деформации и их скорости одинаковы для всех элементов, а полное напряжение распределяется по отдельным элементам и является суммой напряжений отдельных элементов. распределены в растворе, что дает возможным применять модель квазикристаллической решетки к растворам полимеров. Координационные сферы макромолекул в концентрированных растворах перекрываются, а при характеристической концентрации * С концентрация сегментов внутри сферы равна их средней концентрации в растворе. Концентрированные растворы полимеров имеют как теоретическое, так и технологическое значение. Через концентрированные растворы в настоящее время перерабатывается большое количество полимеров. Переработке через растворы подвергаются такие полимеры, как полиакрилонитрил, производные целлюлозы, термостойкие полимеры. Значительное количество полимерной пленки и мембран производится поливом из растворов. Широко применяемые полимерные клеи также являются концентрированными растворами полимеров. 14.12. Термодинамическая равновесность растворов полимеров и подчинение их правилу фаз До 30-х годов текущего столетия полимеры выделяли в группу лиофильных коллоидов. В этот период многие закономерности лиофильных коллоидов неправильно переносили на полимеры. Так, большое распространение в свое время получила мицеллярная теория строения растворов полимеров. Длительное время в науке господствовали ошибочные представления о неподчинении растворов полимеров правилу фаз, о неравновесности растворов полимеров. Оказалось, что наблюдаемые закономерности связаны не с термодинамическими, а с кинетическими причинами, с медленностью установления равновесия в растворах полимеров вследствие больших времен релаксации и высокой вязкости растворов. Растворы полимеров 7 50 n 2 1 n 2 1 n 2 1 Максвелл выдвинул представление о том, что механические свойства реальных тел являются промежуточными между идеальными жидкостью и твердым телом. Модель Максвелла является последовательным соединением элементов Гука и Ньютона (рис.13.5) Общая деформация и ее скорость равны сумме деформации и скоростей составляющих элементов. Н Г dt d dt d dt d Н Г Из закона Гука G Г . Из закона Ньютона: dt d Н dt d Н , t Н t G , dt d G dt d 1 Эти уравнения являются линейной моделью уравнения Максвелла. Для const и 0 : 0 1 dt d G dt G d t G 0 ln сегменты образуют контакты типа полимер - полимер. Второй вириальный коэффициент связан с температурой и исключенным объемом следующим соотношением: F(x) T θ ψ V V A 1 1 1 2 2 (14.14) где 1 V и 2 V – удельные объемы растворителя и полимера, - параметр, связывающий объемную долю полимера с изменением энтропии: . V ψ R ΔS 2 1 1 Легко видеть, что при T 0 2 A При температуре, равной , раствор полимера ведет себя как идеальный, т.е. как бы не взаимодействует с растворителем. Эта температура называется - точкой или температурой Флори. При - температуре взаимодействия в растворе не устраняются, а лишь компенсируют друг друга. Происходит компенсация дальнодействия и взаимодействия с растворителем. - температура подобна температуре Бойля для реального газа, когда собственный объем молекул газа компенсируется силами межмолекулярного взаимодействия. Таким образом, разбавленный раствор полимера при - температуре является моделью газового состояния макромолекулы, когда индивидуальная макромолекула не возмущена никакими посторонними взаимодействиями. Измерение свойств разбавленных растворов полимеров позволяет определять молекулярную массу полимеров и молекулярно-массовое распределение. |