шпоры сопромат. 1. Метод перемещений. Определение усилий в системе, 1 раз кинемат неопределимой
![]()
|
1.Метод перемещений. Определение усилий в системе, 1 раз кинемат. неопределимой. При расчете статически неопред. систем по методу сил за лишние неизвестные принимают- ся усилия в лишних связях, после определения которых, находят усилия внутренние, а потом уже перемещения. Можно решить задачу иначе: найти перемещения, а потом установить соответств. им распределения усилий. В методе перемещений за основные неизвестные принимаются перемещения фиксированных сечений или узлов системы. Число и вид неиз- вестных перемещений принимают за основные, называют степенью кинематич. неопредел. Абсолютно жесткий брус АВ поддерживается 3-мя стержнями. (рис.1) ![]() Рис.1 ![]() Система 2-ды статически неоп-ма. В то же время, удлинения, а, следовательно, и усилия всех Стержней определяются одним вертикальным перемещением Z, степень кинематичнеопре- делимости=1. Устраним перемещение Z, введя по его направлению связь. (рис.2) Сообщим этой связи принудительное смещение Z, которое найдем из условия, что суммар- ная реакция R1в этой связи должна обратиться в 0, т к в действительности связь отсутствует. ![]() ![]() R ![]() Условие отсутствия полной реакции присоединенной связи получит вид: R1=R1z+R1f=r11z1+R1f=0 ![]() ![]() Искомое значение усилий: ![]() 2.Степень кинематической неопределимости системы. Зависит от свойств модели, с помощью которой схематизируется работа деформ. системы. Различают 2 типа моделей стержневых конструкций: с растяжимыми сжимаемыми(EA≠∞) и нерастяжимыми стержнями (EA=∞). Первая модель представляет 3 характерных вида сое- динения стержней в узле: а ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 3.Значение реакций и внутренних усилий в стержне, как элементе основной системы метода перемещений. Методом сил построим эпюру моментов М, приход.на единицу перемещения от поворота заделки на угол ϕ=1. d11x1+d12x2+d13x3+ᴧ1ϕ=0 d21x1+d22x2+d23x3+ᴧ2ϕ=0 d31x1+d32x2+d33x3+ᴧ3ϕ=0 x3=0;d13….=0;d12=0 d ![]() d22x2+ᴧ2ϕ=0 d11=…l^3/12EI d22=…l/EI ᴧ1ϕ=-1/2*ϕ ᴧ ![]() ![]() При ϕ=1 х1=6EI/l^2 x2=-EI/l M=M1x+M2x2 Полученные результаты расчета балок приведены в таблицах. 4. Каноническая форма записи уравнений метода перемещений. ![]() ![]() Эти уравнения нелинейные кроме случаев, когда физический закон линейный, они являются одновременно условием экстремума функции. Точто этот экстремум есть минимум вытекает из очевидного факта: ![]() Поскольку это есть единственная реакция в точке К, то направление перемещения ![]() Рассмотрим например линейно-упругую рамную систему, имеющую ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() где ![]() ![]() ![]() В итоге получается: ![]() ![]() ![]() ![]() Учитывая что ![]() ![]() ![]() - Она называется системой канонических уравнений метода перемещений. Каждое уравнение выражает ту мысль, что общая реакция введенной связи равна нулю. В матричной форме: ![]() ![]() ![]() ![]() 5. Определение коэффициентов и свободных членов канонических уравнений метода перемещений статическим способом(на примере рамы) ![]() ![]() Без учета продольных деформаций стержней рама имеет 2 неизвестных перемещения: ![]() Построим эпюры изгибающих моментов от кинематических воздействий и изгибающих моментов: ![]() ![]() ![]() ![]() 6. Общий способ определение коэффициентов и свободных членов канонических уравнений метода перемещений. Позволяет путем перемножения соответствующих эпюр получить формулы для реакций в общем виде. Коэффициенты уравнений( ![]() ![]() Д На основании теоремы о взаимности работ имеем ![]() ![]() ![]() ![]() При ![]() Для определения ![]() ![]() ля определения свободных членов представляющих собой реакции от внешней нагрузки рассмотрим состояние системы ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Эпюру моментов в ней обозначим ![]() ![]() ![]() ![]() Рассмотренная выше рама дважды статически неопределима. ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 7. Особенности расчёта рам по методу перемещений с наклонными элемантами При использовании допущения об абсолютной жёсткости стержня на растяжение сжатие(2 модель ЕА≠∞), получаем уменьшение числа независимых линейных перемещений узлов системы , однако определение реакций в линейных связях при наличии наклонных стержней в этом случае, как правило усложняется. ![]() Во все узлы рамы, включая опорные ввели шарниры и получили величины относительных смещений на рисунке. Считаем, что повороте стежня его точки перемещаются по нормалям первоначальному положению оси стержня Эпюра моментов определяется относительным смещением концов стержней. ![]() ![]() Коэффициенты нижнего блока уравнений, представленные моменты в угловых связях вычисляются обычным способом ![]() Обычно стараются составить уравнение равновесия так, чтобы в них не входили продольные силы, например реакция R1F ![]() ![]() ![]() ![]() Где М’1F –эпюра изгибающих моментов в о.с. метода сил Реакции r11, r12, r13 могут быть найдены аналогично 8. Смешанный метод. Основная система. Канонические уравнения и определение их коэффициентов. Вводные замечания: ![]() Лишние неизвестные xi, находятся из уравнений совместности деформаций. Перемещения zj определяются из уравнений равновесия. В смешанном методе за основные неизвестные принимаются частично усилия xi и частично перемещения zj Канонические уравнения Метод сил: n=7; метод перемещений n=7 Основная система образуется одновременно как освобождением, так и введением связей в заданную систему. Уравнения составляются из условий 2-ух типов: а) неразрывности перемещений по направлению лишних неизвестных в точках, где освобождены связи ∆1=0. б) Равенство нулю реакций в введённых закреплениях R2=0 R3=0. Для приведённых систем канонические уравнения имеют вид: ![]() В матричной форме эти уравнения: ![]() Где матрица Д матрица податливости жёсткости имеет следующую структуру: ![]() Верхние блоки состоят из перемещений ∆ik по направлению неизвестных xi. Определяются от неизвестных xi (блок Ахх) или неизв. zj (блок Axz). Аналогично блоки Rzx и Rzz состоят из реакций дополнительных связей от сил xi и перемещений zj. На основании теоремы о взаимности реакций и перемещений, т.е. элементы блока Axz и Rzx и будут представлять взаимнотранспонированные матрицы (Axz=-Aтzx) По этой причине матрица Д смешанного метода в целом несимметрична. Элементы блоков (Axx и Rzz) определяются так же как в м.с. и в м.п. соответственно. Элементы r21 и r31 блока Rzx определяются как в методе перемещений из равновесия узлов 2 и 3. r21=(a1+a2) ![]() r31=-(a1+a2) Тогда ![]() ![]() Свободные члены ![]() R2F и R3F определяются как в методе перемещений. Изгибающие моменты вычисляются по формуле: ![]() |