ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА - 2
ОПРЕДЕЛЕНИЕ РЕЗОНАНСНОГО ПОТЕНЦИАЛА МЕТОДОМ ФРАНКА-ГЕРЦА
Методические указания для проведения работы
ЦЕЛЬ РАБОТЫ
Исследование энергетических уровней атомов, определение их потенциалов ионизации и возбуждения.
СОДЕРЖАНИЕ.
1. КРАТКАЯ ТЕОРИЯ.
2. ОПЫТ ФРАНКА‑ГЕРЦА.
3. УСТРОЙСТВО И ПРИНЦИП РАБОТЫ УСТАНОВКИ
4. ПРАВИЛА БЕЗОПАСНОСТИ
5. ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ
6. КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ.
1. КРАТКАЯ ТЕОРИЯ
В 1900 году Макс Планк рассматривая процессы излучения абсолютно черным телом, пришел к выводу, что излучение и поглощение энергии «атомными осцилляторами», совершающими колебания с частотой , происходят не непрерывно, а отдельными порциями - «квантами энергии», величина которых равна E=h (здесь h–постоянная Планка, равная 6,6210-27 эргс). В 1905 году Альберт Эйнштейн, объясняя явление фотоэффекта, пошел дальше Планка. Не ограничиваясь квантовыми свойствами процесса излучения и поглощения, он предложил считать, что такие свойства присущи свету вообще. В соответствии с гипотезой световых квантов (фотонов), выдвинутой Эйнштейном, свет состоит из квантов (корпускул), несущих энергию h и летящих в пространстве со скоростью света. Гипотеза световых квантов легко объясняет некоторые особенности планковского закона излучения черного тела. Следует отметить, что в то время истинный смысл планковских идей для многих был неясен и новая точка зрения, с которой Эйнштейн рассмотрел излучение черного тела, была большим шагом вперед. Теория, прекрасно описывающая фотоэффект и излучение света черным телом, не дает ответа на вопрос: является ли дискретность энергетических состояний свойством лишь «атомных осцилляторов» в твердом теле или эта дискретность присуща любым атомным системам, в том числе и изолированным атомам.
В 1913 году Нильс Бор предложил модель атома, принципиально отличающуюся от модели, даваемой классической механикой, хотя и имеющую общие исходные посылки. Первоначально Бор представлял атом как систему, состоящую из ядра и электронов, вращающихся вокруг ядра по круговым или эллиптическим орбитам. Чтобы устранить противоречия, возникающие при классическом подходе, Бору пришлось постулировать три принципа, резко противоречащих существующим канонам физики:
Электрон в атоме может находиться не в любых состояниях, допускаемых классической механикой, а лишь в состояниях с энергиями, образующими дискретный ряд: E1, . . . . , En .
Атом излучает или поглощает энергию только при переходе электрона из одного разрешенного состояния в другое.
Момент импульса электрона, движущегося по разрешенной орбите, всегда кратен постоянной Планка.
В простейшей форме движение электрона в атоме происходит по круговой орбите радиуса r вокруг протона. Эта орбита определяется уравнением движения
(1)
и квантовым условием Бора
(2)
где, L‑момент импульса, v‑скорость электрона, m ‑ масса электрона, n ‑ квантовое число. Бор постулировал значения n = 1, 2, 3, …
Из (1) и (2) следует
(3)
откуда r1 = a0 =h2/me2 = 0.5310-8 см – радиус первой боровской орбиты.
Кинетическая энергия электрона, вращающегося вокруг ядра, с учетом (1)
(4)
Потенциальная энергия
(5)
Полная энергия на круговой орбите
(6)
Максимальное значение этой полной энергии, равное нулю, достигается при r = . Все меньшие значения полной энергии отрицательны. Поглощать и отдавать энергию атом может лишь порциями, переходя из m ‑ го состояния в n - ое.
(7)
где, R ‑ частота Ридберга равная 3,2871015 сек-1.
Формула (6) для энергетических уровней будет справедлива и для водородоподобных ионов (когда в поле положительного заряда ядра Ze остается всего один электрон) с добавлением в качестве множителя квадрата заряда ядра
(8)
Как следует из (8) для удаления электрона от протона, т. е. ионизации атома водорода, необходима энергия Е=13,6 эВ. Для удаления же последнего электрона от ядра урана (Z=92) необходима энергия Е=1,14105 эВ.
Опыты Джеймса Франка и Густава Герца выполненные в 1913 году показали существование у изолированных атомов дискретных уровней энергии и явились прямым подтверждением квантовых постулатов Бора. За эту работу им в 1925 году была присуждена Нобелевская премия.
2. ОПЫТ ФРАНКА‑ГЕРЦА.
Дискретность атомных уровней проявляется во многих явлениях и в первую очередь в опытах по возбуждению и ионизации атомов в результате столкновения с электронами. Столкновения бывают как упругие, так и неупругие, в соответствии с изменением начальной кинетической энергии. Если сумма кинетических энергий двух частиц до соударения равна сумме кинетических энергий этих частиц после соударения, хотя и распределены эти энергии между ними по-другому, то столкновение является упругим. Если же часть кинетической энергии пойдет на изменение внутренней энергии одного из сталкивающихся тел, то такое столкновение является неупругим. Так как масса электрона значительно меньше массы атома, то его кинетическая энергия при упругом столкновении с атомом меняется незначительно, а происходит только изменение направления скорости. Для доказательства существования неупругих столкновений Франком и Герцем был проведен целый ряд опытов. Общая схема одного из вариантов установки, с помощью которой проводились
такие опыты, приведена на рис.1.
Электроны от нити накала К ускорялись отрицательным потенциалом, наложенным на нить. В пространстве между нитью и сеткой С эти электроны испытывали многочисленные соударения и попадали в конце концов на воспринимающую пластинку А. Гальванометр G, соединенный c А, измерял ток пластинки. Сетка С, заряженная слабо положительно относительно А, помещалась непосредственно перед пластинкой А. Назначение сетки заключалось в том, чтобы вылавливать электроны, почти полностью потерявшие свою энергию вследствие неупругих соударений. Опыт производился в парах ртути при давлении 1 мм.рт.ст. и состоял в измерении тока пластинки А в зависимости от ускоряющего потенциала, наложенного на нить К. При увеличении ускоряющего потенциала от нуля ток первоначально возрастал (рис 2.), причем кривая тока имела обычный вид вольтамперных характеристик термоэлектронных приборов. Но при потенциале около 4,1 В ток внезапно резко падал, а затем вновь начинал возрастать до потенциала 9,0 В ,при котором вновь обнаруживалось резкое падение тока и новое его возрастание до потенциала 13,9 В. Таким образом вся кривая представляла собой ряд острых максимумов, отстоящих друг от друга на расстояние 4,9 в. Тот факт, что первый максимум обнаруживался не при 4,9, а при 4,1 В, объясняется тем, что к наложенному ускоряющему потенциалу прибавляется контактная разность потенциалов, смещающая всю кривую не изменяя расстояния между максимумами. Истолкование подобного вида кривой состоит в следующем. До тех пор, пока энергия электрона не достигнет 4,9 В, он
испытывает с атомами ртути упругие соударения, и ток возрастает с увеличением потенциала по обычному закону. При потенциале 4,9 В удар становится неупругим, электрон отдает атому ртути всю свою энергию. Эти электроны не попадут на пластинку А, так как будут выловлены сеткой С, и ток пластинки резко упадет. Если энергия электронов заметно превосходит 4,9 В, то такие электроны, потеряв часть своей энергии при неупругом соударении, сохраняют достаточно энергии, чтобы преодолеть положительно заряженную сетку и достигают пластинки А – ток снова начинает возрастать.
В результате опытов Франка и Герца было доказано, что:
При скоростях электронов, меньших некоторой критической скорости, соударение происходит упруго, т. е. электрон не передает атому своей энергии, а лишь изменяет направление своей скорости.
П ри скоростях, достигающих критической скорости, удар происходит неупруго, т. е. электрон теряет свою энергию и передает ее атому, который при этом переходит в другое стационарное состояние, характеризуемое большей энергией.
Таким образом, атом или вообще не воспринимает энергию (упругий удар), или воспринимает ее в количествах, равных разности энергий в двух стационарных состояниях. Эта энергия, деленная на заряд электрона, называется потенциалом возбуждения. Первый потенциал возбуждения, равный для ртути 4,9 В, называется резонансным потенциалом и соответствует переходу атомов с нижнего энергетического уровня на ближайший.
Вероятности и сечения упругих столкновений электронов с атомами и молекулами приведены на рис.2.
При данной схеме опыта электрон, набрав энергию, равную потенциалу возбуждения, однако, не сразу сталкивается с атомами газа, а только на расстоянии свободного пробега.
В этот момент его энергия равна
(9)
где U-ускоряющее напряжение, а d- расстояние между катодом и сеткой.
Е сли сделать давление газа достаточно низким, т.е. d, то электрон к моменту столкновения будет обладать энергией, которая может сравняться с более высокими потенциалами возбуждения и даже с потенциалом ионизации. Так как эти потенциалы расположены по энергии довольно близко друг к другу, то соответствующие им пики на кривой сливаются с первым резонансным потенциалом и для их разрешения необходимо изменение конструкции установки. Ионизация соответствует переходу атома в наивысшее энергетическое состояние. Атом становится положительным ионом, он больше не может удержать внешний электрон; электрон становится свободным. Для ртути ионизационный потенциал равен 10,4 эВ. Кроме первого ионизационного потенциала т. е. энергии освобождения электрона из нейтрального атома, существуют второй, третий и т. д. Потенциал ионизации можно определить измеряя ток положительных ионов, возникающих в результате ионизации атомов электронным ударом. Для проведения этих измерений нужно увеличить напряжение между сеткой и анодом, создав в этом зазоре достаточно большое поле, которое бы задерживало электроны и ускоряло положительные ионы. В этом случае появление тока в цепи будет зарегистрировано только при значениях UСК , превышающих ионизационный потенциал. Типичная кривая зависимости анодного тока от ускоряющего напряжения для подобных измерений изображена на рис. 5. Поведение сечения ионизации в зависимости от энергии электронов и значения потенциалов ионизации приведены на рис.6 и в таблице. Потенциалы ионизации и наклон кривых С сечения ионизации у порога (сечение аппроксимируется функцией I = ci(E-I)).
Рис.5
Атом, молекула
|
I
|
С
|
область применимости
|
|
ЭВ
|
10-17 см2/эВ
|
Е, эВ
|
H
|
13,6
|
|
|
He
|
24,6
|
|
24,6 - 35
|
Ne
|
21,6
|
0,16
|
21,6 - 40
|
Ar
|
15,8
|
2
|
15 - 25
|
H2
|
15,4
|
0,59
|
16 - 25
|
N2
|
15,6
|
0,85
|
16 - 30
|
O2
|
12,2
|
0,68
|
13 - 40
|
Атом, молекула
|
I
|
С
|
область применимости
|
|
ЭВ
|
10-17 см2/эВ
|
Е, эВ
|
H
|
13,6
|
|
|
He
|
24,6
|
|
24,6 - 35
|
Ne
|
21,6
|
0,16
|
21,6 - 40
|
Ar
|
15,8
|
2
|
15 - 25
|
H2
|
15,4
|
0,59
|
16 - 25
|
N2
|
15,6
|
0,85
|
16 - 30
|
O2
|
12,2
|
0,68
|
13 - 40
| |
Скачать 0.88 Mb.