Пособие по физике, охватывающее всю школьную программу и, соответственно, все темы кодификатора егэ по физике

• Название: Пособие по физике, охватывающее всю школьную программу и, соответственно, все темы кодификатора егэ по физике
• Дата: 13.06.2022
• Размер: 4.03 Mb.
• Имя файла: fiziks.pdf
• Тип: Пособие; #587948
• страница: 7 из 34

Атом — это наименьшая частица данного химического элемента, сохраняющая все его химические свойства. Химических элементов не так много — все они сведены в таблицу Мен- делеева.
Молекула — это наименьшая частица данного вещества (не являющегося химическим эле- ментом), сохраняющая все его химические свойства. Молекула состоит из двух или более атомов одного или нескольких химических элементов.
Например, H
2
O — это молекула воды, состоящая из двух атомов водорода и одного атома кислорода. Разделив её на атомы, мы перестанем иметь дело в веществом под названием «вода».
Далее, разделив атомы H и O на составные части, мы получим набор протонов, нейтронов и электронов и тем самым потеряем информацию о том, что поначалу это были водород и кислород.
1
Это движение называется тепловым движением.
102

Размер атома или молекулы (состоящей из небольшого числа атомов) составляет порядка
10
−8
см. Это настолько малая величина, что атом невозможно разглядеть ни в какой оптический микроскоп.
Атомы и молекулы называются для краткости просто частицами вещества. Чем именно является частица — атомом или молекулой — в каждом конкретном случае установить нетруд- но. Если речь идёт о химическом элементе, то частицей будет атом; если же рассматривается сложное вещество, то его частица — это молекула, состоящая из нескольких атомов.
Далее, первое положение МКТ утверждает, что частицы вещества не заполняют простран- ство непрерывно. Частицы расположены дискретно, то есть как бы в отдельных точках. Между частицами имеются промежутки, величина которых может меняться в некоторых пределах.
В пользу первого положения МКТ свидетельствует явление теплового расширения тел. А
именно, при нагревании увеличиваются расстояния между частицами вещества, и размеры тела возрастают. При охлаждении, наоборот, расстояния между частицами уменьшаются, в результате чего тело сжимается.
Ярким подтверждением первого положения МКТ служит также диффузия — взаимное про- никновение соприкасающихся веществ друг в друга.
Например, на рис.
2.1
показан
2
процесс диффузии в жидкости. Частицы растворимого ве- щества помещены в стакан с водой и расположены вначале в верхней левой части стакана.
С течением времени частицы перемещаются (как говорят, диффундируют) из области высокой концентрации в область низкой концентрации. В конце концов концентрация частиц становится везде одинаковой — частицы равномерно распределяются по всему объёму жидкости.
Рис. 2.1. Диффузия в жидкости
Как объяснить диффузию с точки зрения молекулярно-кинетической теории? Очень про- сто: частицы одного вещества проникают в промежутки между частицами другого вещества.
Диффузия идёт тем быстрее, чем больше эти промежутки — поэтому легче всего смешиваются друг с другом газы (в которых расстояния между частицами много больше размеров самих частиц).
2.1.2
Тепловое движение атомов и молекул
Напомним ещё раз формулировку второго положения МКТ: частицы вещества совершают беспорядочное движение (называемое также тепловым движением), которое никогда не пре- кращается.
Опытным подтверждением второго положения МКТ служит опять-таки явление диффу- зии — ведь взаимное проникновение частиц возможно лишь при их беспрерывном движении!
2
Изображение с сайта en.wikipedia.org
103

Но наиболее ярким доказательством вечного хаотического движения частиц вещества являет- ся броуновское движение. Так называется непрерывное беспорядочное движение броуновских частиц — пылинок или крупинок (размерами 10
−5
– 10
−4
см), взвешенных в жидкости или газе.
Броуновское движение получило своё название в честь шотландского ботаника Роберта Бро- уна, увидевшего в микроскоп беспрерывную пляску взвешенных в воде частиц цветочной пыль- цы. В доказательство того, что это движение совершается вечно, Броун нашёл кусок кварца с полостью, заполненной водой. Несмотря на то, что вода попала туда много миллионов лет назад, оказавшиеся там соринки продолжали своё движение, которое ничем не отличалось от того, что наблюдалось в других опытах.
Причина броуновского движения заключается в том, что взвешенная частица испытыва- ет нескомпенсированные удары со стороны молекул жидкости (газа), причём в силу хаотич- ности движения молекул величина и направление результирующего воздействия абсолютно непредсказуемы. Поэтому броуновская частица описывает сложные зигзагообразные траекто- рии (рис.
2.2
)
3
Рис. 2.2. Броуновское движение
Размеры броуновских частиц в 1000–10000 раз превышают размер атома. С одной стороны,
броуновская частица достаточна мала и пока ещё «чувствует», что в разных направлениях по ней бьёт различное количество молекул; это различие в числе ударов приводит к заметным пе- ремещениям броуновской частицы. С другой стороны, броуновские частицы достаточно велики для того, чтобы их можно было разглядеть в микроскоп.
Кстати говоря, броуновское движение может рассматриваться и как доказательство само- го факта существования молекул, т. е. также может служить опытным обоснованием первого положения МКТ.
2.1.3
Взаимодействие частиц вещества
Третье положение МКТ говорит о взаимодействии частиц вещества: атомы или молекулы вза- имодействуют друг с другом силами притяжения и отталкивания, которые зависят от расстояний между частицами: при увеличении расстояний начинают преобладать силы при- тяжения, при уменьшении — силы отталкивания.
О справедливости третьего положения МКТ свидетельствуют силы упругости, возникающие при деформациях тел. При растяжении тела увеличиваются расстояния между его частицами,
и начинают преобладать силы притяжения частиц друг к другу. При сжатии тела расстоя- ния между частицами уменьшаются, и в результате преобладают силы отталкивания. В обоих случаях упругая сила направлена в сторону, противоположную деформации.
3
Изображение с сайта nv-magadan.narod.ru
104

Другим подтверждением существования сил межмолекулярного взаимодействия служит на- личие трёх агрегатных состояний вещества.
В газах молекулы удалены друг от друга на расстояния, значительно превышающие раз- меры самих молекул (в воздухе при нормальных условиях — примерно в 1000 раз). На таких расстояниях силы взаимодействия между молекулами практически отсутствуют, поэтому газы занимают весь предоставленный им объём и легко сжимаются.
В жидкостях промежутки между молекулами сравнимы с размерами молекул. Силы моле- кулярного притяжения весьма ощутимы и обеспечивают сохранение жидкостями объёма. Но для сохранения жидкостями ещё и формы эти силы недостаточно велики — жидкости, как и газы, принимают форму сосуда.
В твёрдых телах силы притяжения между частицами очень велики: твёрдые тела сохраняют не только объём, но и форму.
Переход вещества из одного агрегатного состояния в другое является результатом изменения величины сил взаимодействия между частицами вещества. Сами частицы остаются при этом неизменными.
105

2.2
Газы, жидкости и твёрдые тела
В предыдущем разделе, посвящённом основным положениям МКТ, мы вкратце описали моле- кулярное строение газов, жидкостей и твёрдых тел. Остановимся на этом вопросе подробнее.
2.2.1
Газы
Газы — самый простой объект для изучения в молекулярно-кинетической теории. Почему? Дело в том, что средние расстояния между частицами газов намного превышают размеры самих частиц. В промежутках между соударениями частицы газа проходят расстояния, на несколько порядков превышающие собственные размеры (рис.
2.3
).
Рис. 2.3. Частицы газа
Например, в воздухе при нормальных условиях длина свободного пробега молекулы состав- ляет примерно 10
−5
см. Это на три порядка превышает средний размер молекулы (10
−8
см).
При таких больших расстояниях между частицами силы межмолекулярного взаимодействия оказываются весьма незначительными. Во многих ситуациях взаимодействием частиц газа на расстоянии можно пренебречь и учитывать лишь их соударения друг с другом. Вот почему изучать газы гораздо проще, чем жидкости или твёрдые тела.
Не испытывая сильного притяжения со стороны других частиц, любая частица газа обладает полной свободой передвижения и может оказаться в любом месте сосуда. Поэтому газы не имеют ни фиксированной формы, ни фиксированного объёма. Мы можем поместить данную порцию газа в какой угодно сосуд, и газ неизменно займёт весь предоставленный ему объём.
В зависимости от объёма сосуда будут изменяться лишь средние расстояния между частицами газа.
Способность газов менять свой объём находит широчайшее применение в технике. Функци- онирование тепловых двигателей и многих других устройств основано в конечном счёте на том,
что газ при расширении перемещает поршень и совершает работу.
2.2.2
Твёрдые тела
Если сравнивать с газами, то твёрдые тела являются их полной противоположностью. Ни о какой свободе передвижения частицы твёрдых тел даже «не помышляют».
В твёрдых телах частицы расположены весьма близко друг к другу: расстояния между ча- стицами порядка размера самих частиц. Силы взаимодействия между частицами твёрдого тела очень велики; расположение частиц в пространстве обладает периодической повторяемостью и образует так называемую кристаллическую решётку.
106

Например, на рис.
2.4
представлена пространственная модель кристаллической решётки кремния
4
. Шарики — это атомы кремния, а трубки между шариками изображают силы взаи- модействия между атомами.
Рис. 2.4. Пространственная модель кристаллической решётки
Атомы кремния, как видите, расположены в пространстве периодическим образом, причём каждый атом сцеплен с четырьмя другими атомами. На рис.
2.5
мы видим плоское изображе- ние той же самой кристаллической решётки (вдобавок показаны электроны, находящиеся на внешних оболочках атомов кремния).
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Si
Рис. 2.5. Плоское изображение кристаллической решётки
Точки пространства, в которых находятся частицы твёрдого тела, называются узлами кри- сталлической решётки.
На самом деле частицы не покоятся в узлах кристаллической решётки, а совершают теп- ловое движение — колеблются относительно этих самых узлов. Таким образом, узел кристал- лической решётки — это положение равновесия частицы, в небольшой окрестности которого частица постоянно находится. Чтобы покинуть область своего обитания (выскочить из узла),
частице нужна очень большая энергия; произойти такое событие может лишь при чрезвычай- но редком стечении обстоятельств. Имея столь жёсткую внутреннюю структуру, твёрдое тело сохраняет неизменными свою форму и свой объём.
4
Автор картинки —
Ben Mills
107

2.2.3
Жидкости
По своим свойствам жидкости занимают промежуточное положение между газами и твёрдыми телами: жидкости сохраняют объём, но не форму. Мы можем говорить об одном литре воды,
переливая её из сосуда в сосуд; но при этом вода принимает форму сосуда.
Как и в твёрдых телах, частицы жидкости упакованы весьма плотно и совершают колебания около некоторых положений равновесия. Попытка сжатия жидкости немедленно приводит к деформациям самих молекул и встречает мощное сопротивление: жидкости, в отличие от газов,
практически не сжимаемы.
Однако, в отличие от твёрдых тел, частица жидкости не привязана навсегда к своему по- ложению равновесия: спустя некоторое время она скачком меняет его на новое положение и колеблется в окружении новых частиц. Затем — новый скачок, новый период «осёдлой жизни»,
и так далее (рис.
2.6
). Если частицы твёрдых тел можно сравнить с людьми, имеющими свой дом, то частицы жидкостей — это кочевники, постоянно меняющие места своих стоянок.
Рис. 2.6. «Осёдло-кочевая жизнь» молекулы жидкости
На рисунке мы видим молекулу жидкости, время от времени меняющую место своего рас- положения. «Ореол», окружающий молекулу, изображает область осёдлой жизни, внутри ко- торой молекула совершает тепловые колебания. Теоретические расчёты показывают, что за время осёдлой жизни молекула совершает несколько десятков-сотен колебаний внутри области осёдлой жизни.
Силы притяжения между частицами жидкости достаточно велики для того, чтобы объём сохранялся фиксированным. Но ограниченность времени осёдлой жизни частиц придаёт жид- костям текучесть: жидкости не сохраняют форму.
Рассмотрим для примера воду в стакане. Скачки молекул из одного осёдлого положения в другое происходят равновероятно по всем направлениям. Но если стакан наклонить, то в определённых участках воды сила тяжести задаст преимущественное направление этих скачков,
и форма воды в стакане поменяется. Таково в общих чертах объяснение текучести.
108

2.3
Основные формулы молекулярной физики
Введём основные величины молекулярной физики и соотношения между ними.
m — масса вещества, V — объём вещества, ρ =
m
V
— плотность вещества (масса единицы объёма). Отсюда m = ρV.
N — число частиц вещества (атомов или молекул).
m
0
— масса частицы вещества. Тогда m = m
0
N.
n =
N
V
— концентрация вещества (число частиц в единице объёма), [n] = м
−3
. Отсюда
N = nV.
Что получится, если m
0
умножить на n? Произведение массы частицы на число частиц в единице объёма даст массу единицы объёма, т. е. плотность. Формально:
m
0
n = m
0
N
V
=
m
0
N
V
=
m
V
= ρ.
Итак,
ρ = m
0
n.
Массы и размеры частиц невообразимо малы по нашим обычным меркам. Например, масса атома водорода порядка 10
−24
г, размер атома порядка 10
−8
см. Из-за столь малых значений масс и размеров число частиц в макроскопическом теле огромно.
Оперировать столь грандиозными числами, как число частиц, неудобно. Поэтому для изме- рения количества вещества используют специальную единицу — моль.
Один моль — это количество вещества, в котором содержится столько же атомов или моле- кул, сколько атомов содержится в 12 граммах углерода. А в 12 граммах углерода содержится примерно 6,02 · 10 23
атомов. Стало быть, в одном моле вещества содержится 6,02 · 10 23
частиц.
Это число называется постоянной Авогадро: N
A
= 6,02 · 10 23
моль
−1
Количество вещества обозначается ν. Это число молей данного вещества.
Что получится, если ν умножить на N
A
? Число молей, умноженное на число частиц в моле,
даст общее число частиц:
N = νN
A
Масса одного моля вещества называется молярной массой этого вещества и обозначается µ
([µ] = кг/моль). Ясно, что m = µν.
Как найти молярную массу химического элемента? Оказывается, для этого достаточно за- глянуть в таблицу Менделеева! Нужно просто взять атомную массу A (число нуклонов) данно- го элемента — это будет его молярная масса, выраженная в г/моль. Например, для алюминия
A = 27, поэтому молярная масса алюминия равна 27 г/моль или 0,027 кг/моль.
Почему так получается? Очень просто. Молярная масса углерода равна 12 г/моль по опре- делению. В то же время ядро атома углерода содержит 12 нуклонов. Выходит, что каждый нуклон вносит в молярную массу 1 г/моль. Поэтому молярная масса химического элемента с атомной массой A оказывается равной A г/моль.
Молярная масса вещества, молекула которого состоит из нескольких атомов, получается простым суммированием молярных масс. Так, молярная масса углекислого газа CO
2
равна
12 + 16 · 2 = 44 г/моль = 0,044 кг/моль.
109

Будьте внимательны с молярными массами некоторых газов! Так, молярная масса газооб- разного водорода равна 2 г/моль, поскольку его молекула состоит из двух атомов (H
2
). То же касается часто встречающихся в задачах азота и кислорода (N
2
, O
2
). Вместе с тем, наиболее частый персонаж задач — гелий (He) — является одноатомным газом и имеет молярную массу
4 г/моль, предписанную таблицей Менделеева.
Ещё раз предостережение: при расчётах не забывайте переводить молярную массу в кг/моль! Если ваш ответ отличается от правильного на три порядка, то вы наверняка сделали именно эту, очень распространённую ошибку :-)
Что получится, если m
0
умножить на N
A
? Масса частицы, умноженная на число частиц в моле, даст массу моля, т. е. молярную массу:
µ = m
0
N
A
110

2.4
Температура
Мы часто используем слово «температура» в повседневной речи. А что такое температура? В
данном разделе мы объясним физический смысл этого понятия.
В молекулярной физике и термодинамике рассматриваются макроскопические тела, т. е.
тела, состоящие из огромного числа частиц. Например, в стакане воды содержится порядка
10 25
молекул. Такое грандиозное число с трудом поддаётся осмыслению.
2.4.1
Термодинамическая система
Термодинамической системой называется макроскопическое тело или система тел, которые могут взаимодействовать друг с другом и с окружающими телами. Стакан с водой — пример термодинамической системы.
Термодинамическая система состоит из столь большого числа частиц, что совершенно невоз- можно описывать её поведение путём рассмотрения движения каждой молекулы в отдельности.
Однако именно грандиозность числа молекул делает ненужным такое описание.
Оказывается, что состояние термодинамической системы можно характеризовать неболь- шим числом макроскопических параметров — величин, относящимся к системе в целом, а не к отдельным атомам или молекулам. Такими макроскопическими параметрами являются давле- ние, объём, температура, плотность, теплоёмкость, удельное сопротивление и др.
Состояние термодинамической системы, при котором все макроскопические параметры оста- ются неизменными с течением времени, называется тепловым равновесием. В состоянии теп- лового равновесия прекращаются все макроскопические процессы: диффузия, теплопередача,
фазовые переходы, химические реакции и т. д.
5
Термодинамическая система называется изолированной, если она не может обмениваться энергией с окружающими телами. Чай в термосе — типичный пример изолированной системы.
2.4.2
Тепловое равновесие
Фундаментальный постулат, вытекающий из многочисленных опытных данных, гласит: каково бы ни было начальное состояние тел изолированной системы, со временем в ней устанавли- вается тепловое равновесие. Таким образом, тепловое равновесие — это состояние, в которое любая система, изолированная от окружающей среды, самопроизвольно переходит через доста- точно большой промежуток времени.
Температура как раз и является величиной, характеризующей состояние теплового равно- весия термодинамической системы.
Температура — это макроскопический параметр, значения которого одинаковы для всех частей термодинамической системы, находящейся в состоянии теплового равновесия. По- просту говоря, температура — это то, что является одинаковым для любых двух тел, которые находятся в тепловом равновесии друг с другом. При тепловом контакте тел с одинаковыми температурами между ними не будет происходить обмен энергией (теплообмен).
В общем же случае при установлении между телами теплового контакта теплообмен нач- нётся. Говорят, что тело, которое отдаёт энергию, имеет более высокую температуру, а тело,
которое получает энергию — более низкую температуру. Температура, таким образом, указы- вает направление теплообмена между телами. В процессе теплообмена температура первого тела начнёт уменьшаться, температура второго тела — увеличиваться; при выравнивании тем- ператур теплообмен прекратится — наступит тепловое равновесие.
5
Следует отметить, что тепловое равновесие является динамическим равновесием. Так, при тепловом рав- новесии жидкости и её насыщенного пара весьма интенсивно идут взаимные превращения жидкости и пара.
Но это — процессы молекулярного масштаба, они происходят с одинаковыми скоростями и компенсируют друг друга. На макроскопическом уровне количество жидкости и пара со временем не меняется.
111

Особенность температуры заключается в том, что она не аддитивна: температура тела не равна сумме температур его частей. Этим температура отличается от таких физических ве- личин, как масса, длина или объём. И по этой причине температуру нельзя измерить путём сравнения с эталоном.
Измеряют температуру с помощью термометра.
Для создания термометра выбирают какое-либо вещество (термометрическое вещество),
какую-либо характеристику этого вещества (термометрическую величину), и используют за- висимость термометрической величины от температуры. При этом выбор термометрического вещества и термометрической величины может быть весьма произвольным.
Так, в бытовых жидкостных термометрах термометрическим веществом является ртуть
(или спирт), а термометрической величиной — длина столбика жидкости. Здесь используется линейная зависимость объёма жидкости от температуры.
В идеально-газовых термометрах используется линейная зависимость давления разрежен- ного газа (близкого по своим свойствам к идеальному) от температуры.
Действие электрических термометров (термометров сопротивления) основано на темпе- ратурной зависимости сопротивления чистых металлов, сплавов и полупроводников.
В процессе измерения температуры термометр приводится в тепловой контакт
6
с телом,
температура которого определяется. Показания термометра после наступления теплового рав- новесия — это и есть температура тела. При этом термометр показывает свою температуру!
2.4.3
Температурная шкала. Абсолютная температура
При установлении единицы температуры чаще всего поступают следующим образом. Берут две температуры (так называемые реперные точки) — температуру таяния льда и температуру кипения воды при нормальном атмосферном давлении. Первой температуре приписывают зна- чение 0, второй — значение 100, а интервал между ними делят на 100 равных частей. Каждую из частей называют градусом (обозначают
◦
C), а полученную таким образом температурную шкалу — шкалой Цельсия.
При измерениях по шкале Цельсия с помощью жидкостных термометров возникает одна трудность: разные жидкости при изменении температуры изменяют свой объём по-разному.
Поэтому два термометра с различными жидкостями, приведённые в тепловой контакт с одним и тем же телом, могут показать разные температуры. От данного недостатка свободны идеально- газовые термометры — зависимость давления разреженного газа от температуры не зависит от вещества самого газа.
Кроме того, для температурной шкалы идеально-газового термометра существует естествен- ное начало отсчёта (исчезает произвол выбора реперной точки!): это та предельно низкая тем- пература, при которой давление идеального газа постоянного объёма обращается в нуль. Эта температура называется абсолютным нулём температур.
Температурная шкала, началом отсчёта которой является абсолютный нуль, а единицей температуры — градус Цельсия, называется абсолютной температурной шкалой.
Температура, измеряемая по абсолютной шкале, называется абсолютной температурой и обозначается буквой T . Единица абсолютной температуры называется кельвином (K).
Абсолютному нулю (T = 0) соответствует температура t = −273,15
◦
C. Поэтому связь абсо- лютной температуры и температуры по шкале Цельсия даётся формулой:
T = t + 273,15.
В задачах достаточно использовать формулу T = t + 273.
6
В области температур выше 1000
◦
C (раскалённые газы, расплавленные металлы) используются бескон- тактные высокотемпературные термометры — пирометры. Их действие основано на измерении интенсивности теплового излучения в оптическом диапазоне.
112

2.5
Уравнение состояния идеального газа
Из трёх агрегатных состояний вещества наиболее простым для изучения является газообразное.
В достаточно разреженных газах расстояния между молекулами намного больше размеров самих молекул (тогда как в жидкостях и твёрдых телах молекулы «упакованы» весьма плотно).
Поэтому силы взаимодействия между молекулами таких газов очень малы.
Для описания разреженных газов в физике используется модель идеального газа. В рамках этой модели делаются следующие допущения.
1. Пренебрегаем размерами молекул. Иными словами, молекулы газа считаются материаль- ными точками.
2. Пренебрегаем взаимодействием молекул на расстоянии.
3. Соударения молекул друг с другом и со стенками сосуда считаем абсолютно упругими.
Таким образом, идеальный газ — это газ, частицы которого являются не взаимодействую- щими на расстоянии материальными точками и испытывают абсолютно упругие соударения друг с другом и со стенками сосуда.
2.5.1
Средняя кинетическая энергия частиц газа
Оказывается, что ключевую роль в описании идеального газа играет средняя кинетическая энергия его частиц.
Частицы газа двигаются с разными скоростями. Пусть в газе содержится N частиц, скорости которых равны v
1
, v
2
, . . . , v
N
. Масса каждой частицы равна m
0
. Кинетические энергии частиц:
E
1
=
m
0
v
2 1
2
,
E
2
=
m
0
v
2 2
2
,
. . . ,
E
N
=
m
0
v
2
N
2
Средняя кинетическая энергия E частиц газа — это среднее арифметическое их кинетиче- ских энергий:
E =
E
1
+ E
2
+ . . . + E
N
N
=
1
N
 m
0
v
2 1
2
+
m
0
v
2 2
2
+ . . . +
m
0
v
2
N
2

=
m
0 2
v
2 1
+ v
2 2
+ . . . + v
2
N
N
Последний множитель — это средний квадрат скорости, обозначаемый просто v
2
:
v
2
=
v
2 1
+ v
2 2
+ . . . + v
2
N
N
Тогда формула для средней кинетической энергии приобретает привычный вид:
E =
m
0
v
2 2
(2.1)
Корень из среднего квадрата скорости называется средней квадратической скоростью:
v =
r v
2 1
+ v
2 2
+ . . . + v
2
N
N
113

2.5.2
Основное уравнение МКТ идеального газа
Cвязь между давлением газа и средней кинетической энергией его частиц называется основ- ным уравнением молекулярно-кинетической теории идеального газа. Эта связь выводится из законов механики и имеет вид:
p =
2 3
nE,
где n — концентрация газа (число частиц в единице объёма). С учётом (
2.1
) имеем также:
p =
1 3
m
0
nv
2
Что такое m
0
n? Произведение массы частицы на число частиц в единице объёма даёт мас- су единицы объёма, то есть плотность: m
0
n = ρ. Получаем третью разновидность основного уравнения:
p =
1 3
ρv
2 2.5.3
Энергия частиц и температура газа
Можно показать, что при установлении теплового равновесия между двумя газами вырав- ниваются средние кинетические энергии их частиц. Но мы знаем, что при этом становятся равны и температуры газов. Следовательно, температура газа — это мера средней кинетиче- ской энергии его частиц.
Собственно, ничто не мешает попросту отождествить эти величины и сказать, что темпе- ратура газа — это средняя кинетическая энергия его молекул. В продвинутых курсах теоре- тической физики так и поступают. Определённая таким образом температура измеряется в энергетических единицах — джоулях.
Но для практических задач удобнее иметь дело с привычными кельвинами. Связь средней кинетической энергии частиц и абсолютной температуры газа даётся формулой:
E =
3 2
kT,
(2.2)
где k = 1,38 · 10
−23
Дж/К — постоянная Больцмана.
Из данной формулы можно получить выражение для средней квадратической скорости ча- стиц. Подставим (
2.1
) в (
2.2
):
m
0
v
2 2
=
3 2
kT,
откуда v =
r 3kT
m
0
В эту формулу входит масса частицы m
0
, которую ещё надо вычислить. Но можно получить более удобный вариант формулы, домножив числитель и знаменатель подкоренного выражения на число Авогадро N
A
:
v =
r 3kN
A
T
m
0
N
A
В знаменателе имеем: m
0
N
A
= µ — молярная масса газа. В числителе стоит произведение двух констант, которое также является константой:
R = kN
A
= 1,38 · 10
−23
Дж
К
· 6,02 · 10 23
моль
−1
= 8,31
Дж моль · К
Константа R называется универсальной газовой постоянной.
114

Теперь формула для средней квадратической скорости приобретает вид:
v =
s
3RT
µ
Такое выражение гораздо более удобно для практических вычислений.
2.5.4
Уравнение Менделеева — Клапейрона
Берём формулу p =
2 3
nE и подставляем в неё E =
3 2
kT . Получаем:
p = nkT.
Вспомним теперь, что n =
N
V
и N = νN
A
, где ν — число молей газа:
p =
N
V
kT =
νN
A
V
kT =
νRT
V
,
откуда pV = νRT.
(2.3)
Соотношение (
2.3
) называется уравнением Менделеева — Клапейрона. Оно даёт взаимосвязь трёх важнейших макроскопических параметров, описывающих состояние идеального газа —
давления, объёма и температуры. Поэтому уравнение Менделеева — Клапейрона называется ещё уравнением состояния идеального газа.
Учитывая, что ν =
m
µ
, где m — масса газа, получим другую форму уравнения Менделеева —
Клапейрона:
pV =
m
µ
RT.
(2.4)
Есть ещё один полезный вариант этого уравнения. Поделим обе части на V :
p =
m
V µ
RT.
Но m
V
= ρ — плотность газа. Отсюда p =
ρ
µ
RT.
(2.5)
В задачах по физике активно используются все три формы записи (
2.3
)—(
2.5
).
115

2.6
Изопроцессы
На протяжении этого раздела мы будем придерживаться следующего предположения: масса и химический состав газа остаются неизменными. Иными словами, мы считаем, что:
• m = const, то есть нет утечки газа из сосуда или, наоборот, притока газа в сосуд;
• µ = const, то есть частицы газа не испытывают каких-либо изменений (скажем, отсут- ствует диссоциация — распад молекул на атомы).
Эти два условия выполняются в очень многих физически интересных ситуациях (например,
в простых моделях тепловых двигателей) и потому вполне заслуживают отдельного рассмот- рения.
Если масса газа и его молярная масса фиксированы, то состояние газа определяется тре- мя макроскопическими параметрами: давлением, объёмом и температурой. Эти параметры связаны друг с другом уравнением состояния (уравнением Менделеева — Клапейрона).
2.6.1
Термодинамический процесс
Термодинамический процесс (или просто процесс) — это изменение состояния газа с течением времени. В ходе термодинамического процесса меняются значения макроскопических парамет- ров — давления, объёма и температуры.
Особый интерес представляют изопроцессы — термодинамические процессы, в которых зна- чение одного из макроскопических параметров остаётся неизменным. Поочерёдно фиксируя каждый из трёх параметров, мы получим три вида изопроцессов.
1. Изотермический процесс идёт при постоянной температуре газа: T = const.
2. Изобарный процесс идёт при постоянном давлении газа: p = const.
3. Изохорный процесс идёт при постоянном объёме газа: V = const.
Изопроцессы описываются очень простыми законами Бойля — Мариотта, Гей-Люссака и
Шарля. Давайте перейдём к их изучению.
2.6.2
Изотермический процесс
При изотермическом процессе температура газа постоянна. В ходе процесса меняются только давление газа и его объём.
Установим связь между давлением p и объёмом V газа в изотермическом процессе. Пусть температура газа равна T . Рассмотрим два произвольных состояния газа: в одном из них зна- чения макроскопических параметров равны p
1
, V
1
, T , а во втором — p
2
, V
2
, T . Эти значения связаны уравнением Менделеева — Клапейрона:
p
1
V
1
=
m
µ
RT,
p
2
V
2
=
m
µ
RT.
Как мы сказали с самого начала, масса газа m и его молярная масса µ предполагаются неизменными. Поэтому правые части выписанных уравнений равны. Следовательно, равны и левые части:
p
1
V
1
= p
2
V
2 116

Поскольку два состояния газа были выбраны произвольно, мы можем заключить, что в ходе изотермического процесса произведение давления газа на его объём остаётся постоянным:
pV = const.
Данное утверждение называется законом Бойля — Мариотта.
Записав закон Бойля — Мариотта в виде p =
const
V
,
можно дать и такую формулировку: в изотермическом процессе давление газа обратно про- порционально его объёму. Если, например, при изотермическом расширении газа его объём увеличивается в три раза, то давление газа при этом в три раза уменьшается.
Как объяснить обратную зависимость давления от объёма с физической точки зрения? При постоянной температуре остаётся неизменной средняя кинетическая энергия молекул газа, то есть, попросту говоря, не меняется сила ударов молекул о стенки сосуда. При увеличении объ-
ёма концентрация молекул уменьшается, и соответственно уменьшается число ударов моле- кул в единицу времени на единицу площади стенки — давление газа падает. Наоборот, при уменьшении объёма концентрация молекул возрастает, их удары сыпятся чаще и давление газа увеличивается.
2.6.3
Графики изотермического процесса
Вообще, графики термодинамических процессов принято изображать в следующих системах координат:
• pV -диаграмма: ось абсцисс V , ось ординат p;
• V T -диаграмма: ось абсцисс T , ось ординат V ;
• pT -диаграмма: ось абсцисс T , ось ординат p.
График изотермического процесса называется изотермой.
Изотерма на pV -диаграмме — это график обратно пропорциональной зависимости p =
const
V
Такой график является гиперболой (вспомните алгебру — график функции y =
k x
). Изотерма- гипербола изображена на рис.
2.7
V
p изотерма
Рис. 2.7. Изотерма на pV -диаграмме
117

Каждая изотерма отвечает определённому фиксированному значению температуры. Ока- зывается, что чем выше температура, тем выше лежит соответствующая изотерма на pV -диаграмме.
В самом деле, рассмотрим два изотермических процесса, совершаемых одним и тем же газом
(рис.
2.8
). Первый процесс идёт при температуре T
1
, второй — при температуре T
2
V
p
T
1
T
2
> T
1
V
p
1
p
2
Рис. 2.8. Чем выше температура, тем выше изотерма
Фиксируем некоторое значение объёма V . На первой изотерме ему отвечает давление p
1
, на второй — p
2
> p
1
. Но при фиксированном объёме давление тем больше, чем выше температура
(молекулы начинают сильнее бить по стенкам). Значит, T
2
> T
1
В оставшихся двух системах координат изотерма выглядит очень просто: это прямая, пер- пендикулярная оси T (рис.
2.9
):
T
V
изотерма
T
p изотерма
Рис. 2.9. Изотермы на V T - и pT -диаграммах
2.6.4
Изобарный процесс
Напомним ещё раз, что изобарный процесс — это процесс, проходящий при постоянном давле- нии. В ходе изобарного процесса меняются лишь объём газа и его температура.
Типичный пример изобарного процесса: газ находится под массивным поршнем, который может свободно перемещаться. Если масса поршня M и поперечное сечение поршня S, то дав- ление газа всё время постоянно и равно p = p
0
+
M g
S
,
где p
0
— атмосферное давление.
118

Пусть идеальный газ совершает изобарный процесс при давлении p. Снова рассмотрим два произвольных состояния газа; на этот раз значения макроскопических параметров будут равны p, V
1
, T
1
и p, V
2
, T
2
Выпишем уравнения состояния:
pV
1
=
m
µ
RT
1
,
pV
2
=
m
µ
RT
2
Поделив их друг на друга, получим:
V
1
V
2
=
T
1
T
2
В принципе, уже и этого могло бы быть достаточно, но мы пойдём немного дальше. Пе- репишем полученное соотношение так, чтобы в одной части фигурировали только параметры первого состояния, а в другой части — только параметры второго состояния (иными словами,
«разнесём индексы» по разным частям):
V
1
T
1
=
V
2
T
2
А отсюда теперь — ввиду произвольности выбора состояний! — получаем закон Гей-Люссака:
V
T
= const.
Иными словами, при постоянном давлении газа его объём прямо пропорционален температуре:
V = const · T.
Почему объём растёт с ростом температуры? При повышении температуры молекулы начи- нают бить сильнее и приподнимают поршень. При этом концентрация молекул падает, удары становятся реже, так что в итоге давление сохраняет прежнее значение.
2.6.5
Графики изобарного процесса
График изобарного процесса называется изобарой. На V T -диаграмме изобара V = const · T
является прямой линией (рис.
2.10
):
T
V
изобара
Рис. 2.10. Изобара на V T -диаграмме
Пунктирный участок графика означает, что в случае реального газа при достаточно низких температурах модель идеального газа (а вместе с ней и закон Гей-Люссака) перестаёт рабо- тать. В самом деле, при снижении температуры частицы газа двигаются всё медленнее, и силы
119

межмолекулярного взаимодействия оказывают всё более существенное влияние на их движение
(аналогия: медленный мяч легче поймать, чем быстрый). Ну а при совсем уж низких темпера- турах газы и вовсе превращаются в жидкости.
Разберёмся теперь, как меняется положение изобары при изменении давления. Оказывается,
что чем больше давление, тем ниже идёт изобара на V T -диаграмме.
Чтобы убедиться в этом, рассмотрим две изобары с давлениями p
1
и p
2
(рис.
2.11
):
T
V
p
2
> p
1
p
1
T
V
2
V
1
Рис. 2.11. Чем ниже изобара, тем больше давление
Зафиксируем некоторое значение температуры T . Мы видим, что V
2
< V
1
. Но при фикси- рованной температуре объём тем меньше, чем больше давление (закон Бойля — Мариотта!).
Стало быть, p
2
> p
1
В оставшихся двух системах координат изобара является прямой линией, перпендикулярной оси p (рис.
2.12
):
V
p изобара
T
p изобара
Рис. 2.12. Изобары на pV - и pT -диаграммах
2.6.6
Изохорный процесс
Изохорный процесс, напомним, — это процесс, проходящий при постоянном объёме. При изо- хорном процессе меняются только давление газа и его температура.
Изохорный процесс представить себе очень просто: это процесс, идущий в жёстком сосуде фиксированного объёма (или в цилиндре под поршнем, когда поршень закреплён).
Пусть идеальный газ совершает изохорный процесс в сосуде объёмом V . Опять-таки рас- смотрим два произвольных состояния газа с параметрами p
1
, V, T
1
и p
2
, V, T
2
. Имеем:
p
1
V =
m
µ
RT
1
,
p
2
V =
m
µ
RT
2 120

Делим эти уравнения друг на друга:
p
1
p
2
=
T
1
T
2
Как и при выводе закона Гей-Люссака, «разносим» индексы в разные части:
p
1
T
1
=
p
2
T
2
Ввиду произвольности выбора состояний мы приходим к закону Шарля:
p
T
= const.
Иными словами, при постоянном объёме газа его давление прямо пропорционально темпе- ратуре:
p = const · T.
Увеличение давления газа фиксированного объёма при его нагревании — вещь совершенно очевидная с физической точки зрения. Вы сами легко это объясните.
2.6.7
Графики изохорного процесса
График изохорного процесса называется изохорой. На pT -диаграмме изохора p = const · T
является прямой линией (рис.
2.13
):
T
p изохора
Рис. 2.13. Изохора на pT -диаграмме
Смысл пунктирного участка тот же: неадекватность модели идеального газа при низких температурах.
Далее, чем больше объём, тем ниже идёт изохора на pT -диаграмме (рис.
2.14
):
T
p
V
2
> V
1
V
1
T
p
2
p
1
Рис. 2.14. Чем ниже изохора, тем больше объём
121

Доказательство аналогично предыдущему. Фиксируем температуру T и видим, что p
2
< p
1
Но при фиксированной температуре давление тем меньше, чем больше объём (снова закон
Бойля — Мариотта). Стало быть, V
2
> V
1
В оставшихся двух системах координат изохора является прямой линией, перпендикулярной оси V (рис.
2.15
):
V
p изохора
T
V
изохора
Рис. 2.15. Изохоры на pV - и V T -диаграммах
Законы Бойля — Мариотта, Гей-Люссака и Шарля называются также газовыми законами.
Мы вывели газовые законы из уравнения Менделеева — Клапейрона. Но исторически всё было наоборот: газовые законы были установлены экспериментально, и намного раньше. Уравнение состояния появилось впоследствии как их обобщение.
122

2.7
Насыщенный пар
Если открытый стакан с водой оставить на долгое время, то в конце концов вода полностью улетучится. Точнее — испарится. Что такое испарение и почему оно происходит?
2.7.1
Испарение и конденсация
При данной температуре молекулы жидкости обладают разными скоростями. Скорости боль- шинства молекул находятся вблизи некоторого среднего значения (характерного для этой тем- пературы). Но попадаются молекулы, скорости которых значительно отличаются от средней как в меньшую, так и б´
ольшую сторону.
На рис.
2.16
изображён примерный график распределения молекул жидкости по скоростям.
Голубым фоном показано то самое большинство молекул, скорости которых группируются око- ло среднего значения. Красный «хвост» графика — это небольшое число «быстрых» молекул,
скорости которых существенно превышают среднюю скорость основной массы молекул жидко- сти.
Скорость молекул
Число молекул
Быстрые молекулы
Рис. 2.16. Распределение молекул по скоростям
Когда такая весьма быстрая молекула окажется на свободной поверхности жидкости (т. е. на границе раздела жидкости и воздуха), кинетической энергии этой молекулы может хватить на то, чтобы преодолеть силы притяжения остальных молекул и вылететь из жидкости. Данный процесс и есть испарение, а молекулы, покинувшие жидкость, образуют пар.
Итак, испарение — это процесс превращения жидкости в пар, происходящий на свободной поверхности жидкости
7
Может случиться, что через некоторое время молекула пара вернётся обратно в жидкость.
Процесс перехода молекул пара в жидкость называется конденсацией. Конденсация пара —
процесс, обратный испарению жидкости.
2.7.2
Динамическое равновесие
А что будет, если сосуд с жидкостью герметично закрыть? Плотность пара над поверхностью жидкости начнёт увеличиваться; частицы пара будут всё сильнее мешать другим молекулам жидкости вылетать наружу, и скорость испарения станет уменьшаться. Одновременно начнёт
7
При особых условиях превращение жидкости в пар может происходить по всему объёму жидкости. Данный процесс вам хорошо известен — это кипение.
123

увеличиваться скорость конденсации, так как с возрастанием концентрации пара число моле- кул, возвращающихся в жидкость, будет становиться всё больше.
Наконец, в какой-то момент скорость конденсации окажется равна скорости испарения. На- ступит динамическое равновесие между жидкостью и паром: за единицу времени из жидкости будет вылетать столько же молекул, сколько возвращается в неё из пара. Начиная с этого момента количество жидкости перестанет убывать, а количество пара — увеличиваться; пар достигнет «насыщения».
Насыщенный пар — это пар, который находится в состоянии динамического равновесия со своей жидкостью. Пар, не достигший состояния динамического равновесия с жидкостью,
называется ненасыщенным.
Давление и плотность насыщенного пара обозначаются p н
и ρ
н
. Очевидно, p н
и ρ
н
— это максимальные давление и плотность, которые может иметь пар при данной температуре. Ины- ми словами, давление и плотность насыщенного пара всегда превышают давление и плотность ненасыщенного пара.
2.7.3
Свойства насыщенного пара
Оказывается, что состояние насыщенного пара (а ненасыщенного — тем более) можно прибли- жённо описывать уравнением состояния идеального газа (уравнением Менделеева — Клапей- рона). В частности, имеем приближённое соотношение между давлением насыщенного пара и его плотностью:
p н
=
ρ
н
µ
RT.
(2.6)
Это весьма удивительный факт, подтверждаемый экспериментом. Ведь по своим свойствам насыщенный пар существенно отличается от идеального газа. Перечислим важнейшие из этих отличий.
1. При неизменной температуре плотность насыщенного пара не зависит от его объёма.
Если, например, насыщенный пар изотермически сжимать, то его плотность в первый момент возрастёт, скорость конденсации превысит скорость испарения, и часть пара кон- денсируется в жидкость — до тех пор, пока вновь не наступит динамическое равновесие,
в котором плотность пара вернётся к своему прежнему значению.
Аналогично, при изотермическом расширении насыщенного пара его плотность в первый момент уменьшится (пар станет ненасыщенным), скорость испарения превысит скорость конденсации, и жидкость будет дополнительно испаряться до тех пор, пока опять не уста- новится динамическое равновесие — т. е. пока пар снова не станет насыщенным с прежним значением плотности.
2. Давление насыщенного пара не зависит от его объёма.
Это следует из того, что плотность насыщенного пара не зависит от объёма, а давление однозначно связано с плотностью уравнением (
2.6
).
Как видим, закон Бойля — Мариотта, справедливый для идеальных газов, для насы- щенного пара не выполняется. Это и не удивительно — ведь он получен из уравнения
Менделеева — Клапейрона в предположении, что масса газа остаётся постоянной.
3. При неизменном объёме плотность насыщенного пара растёт с повышением темпера- туры и уменьшается с понижением температуры.
Действительно, при увеличении температуры возрастает скорость испарения жидкости.
Динамическое равновесие в первый момент нарушается, и происходит дополнительное
124

испарение некоторой части жидкости. Пара будет прибавляться до тех пор, пока динами- ческое равновесие вновь не восстановится.
Точно так же при понижении температуры скорость испарения жидкости становится меньше, и часть пара конденсируется до тех пор, пока не восстановится динамическое равновесие — но уже с меньшим количеством пара.
Таким образом, при изохорном нагревании или охлаждении насыщенного пара его мас- са меняется, поэтому закон Шарля в данном случае не работает. Зависимость давления насыщенного пара от температуры уже не будет линейной функцией.
4. Давление насыщенного пара растёт с температурой быстрее, чем по линейному закону.
В самом деле, с увеличением температуры возрастает плотность насыщенного пара, а согласно уравнению (
2.6
) давление пропорционально произведению плотности на темпе- ратуру.
Зависимость давления насыщенного пара от температуры является экспоненциальной
(рис.
2.17
). Она представлена участком 1–2 графика. Эту зависимость нельзя вывести из законов идеального газа.
T
p
2 3
1
изохора пара
Рис. 2.17. Зависимость давления пара от температуры
В точке 2 вся жидкость испаряется; при дальнейшем повышении температуры пар стано- вится ненасыщенным, и его давление растёт линейно по закону Шарля (участок 2–3).
Вспомним, что линейный рост давления идеального газа вызван увеличением интенсив- ности ударов молекул о стенки сосуда. В случае нагревания насыщенного пара молекулы начинают бить не только сильнее, но и чаще — ведь пара становится больше. Одновре- менным действием этих двух факторов и вызван экспоненциальный рост давления насы- щенного пара.
2.7.4
Влажность воздуха
Воздух, содержащий водяной пар, называется влажным. Чем больше пара находится в воздухе,
тем выше влажность воздуха.
Абсолютная влажность — это парциальное давление водяного пара, находящегося в воз- духе (т. е. давление, которое водяной пар оказывал бы сам по себе, в отсутствие других газов).
Иногда абсолютной влажностью называют также плотность водяного пара в воздухе.
125

Относительная влажность воздуха ϕ — это отношение парциального давления водяного пара в нём к давлению насыщенного водяного пара при той же температуре. Как правило, это отношение выражают в процентах:
ϕ =
p p
н
· 100%.
Из уравнения Менделеева-Клапейрона (
2.6
) следует, что отношение давлений пара равно отношению плотностей. Так как само уравнение (
2.6
), напомним, описывает насыщенный пар лишь приближённо, мы имеем приближённое соотношение:
ϕ =
ρ
ρ
н
· 100%.
Одним из приборов, измеряющих влажность воздуха, является психрометр. Он включает в себя два термометра, резервуар одного из которых завёрнут в мокрую ткань. Чем ниже влажность, тем интенсивнее идёт испарение воды из ткани, тем сильнее охлаждается резервуар
«мокрого» термометра, и тем больше разность его показаний и показаний сухого термометра.
По этой разности с помощью специальной психрометрической таблицы определяют влажность воздуха.
126

2.8
Внутренняя энергия
Частицы любого тела — атомы или молекулы — совершают хаотическое непрекращающееся движение (так называемое тепловое движение). Поэтому каждая частица обладает некоторой кинетической энергией.
Кроме того, частицы вещества взаимодействуют друг с другом силами электрического при- тяжения и отталкивания, а также посредством ядерных сил. Стало быть, вся система частиц данного тела обладает ещё и потенциальной энергией.
Кинетическая энергия теплового движения частиц и потенциальная энергия их взаимодей- ствия вместе образуют новый вид энергии, не сводящийся к механической энергии тела (т. е.
кинетической энергии движения тела как целого и потенциальной энергии его взаимодействия с другими телами). Этот вид энергии называется внутренней энергией.
Внутренняя энергия тела — это суммарная кинетическая энергия теплового движения его частиц плюс потенциальная энергия их взаимодействия друг с другом.
Внутренняя энергия термодинамической системы — это сумма внутренних энергий тел,
входящих в систему.
Таким образом, внутреннюю энергию тела образуют следующие слагаемые.
1. Кинетическая энергия непрерывного хаотического движения частиц тела.
2. Потенциальная энергия молекул (атомов), обусловленная силами межмолекулярного вза- имодействия.
3. Энергия электронов в атомах.
4. Внутриядерная энергия.
В случае простейшей модели вещества — идеального газа — для внутренней энергии можно получить явную формулу.
2.8.1
Внутренняя энергия одноатомного идеального газа
Потенциальная энергия взаимодействия частиц идеального газа равна нулю (напомним, что в модели идеального газа мы пренебрегаем взаимодействием частиц на расстоянии). Поэтому внутренняя энергия одноатомного идеального газа сводится к суммарной кинетической энергии поступательного
8
движения его атомов. Эту энергию можно найти, умножив число атомов газа
N на среднюю кинетическую энергию E одного атома:
U = N E = N ·
3 2
kT = νN
A
·
3 2
kT =
3 2
νRT,
или
U =
3 2
m
µ
RT.
Мы видим, что внутренняя энергия идеального газа (масса и химический состав которо- го неизменнны) является функцией только его температуры. У реального газа, жидкости или твёрдого тела внутренняя энергия будет зависеть ещё и от объёма — ведь при изменении объ-
ёма изменяется взаимное расположение частиц и, как следствие, потенциальная энергия их взаимодействия.
8
У многоатомного газа приходится ещё учитывать вращение молекул и колебания атомов внутри молекул.
127

2.8.2
Функция состояния
Важнейшее свойство внутренней энергии заключается в том, что она является функцией со- стояния термодинамической системы. А именно, внутренняя энергия однозначно определяется набором макроскопических параметров, характеризующих систему, и не зависит от «предысто- рии» системы, т. е. от того, в каком состоянии система находилась прежде и каким конкретно образом она оказалась в данном состоянии.
Так, при переходе системы из одного состояния в другое изменение её внутренней энергии определяется лишь начальным и конечным состояниями системы и не зависит от пути пере- хода из начального состояния в конечное. Если система возвращается в исходное состояние, то изменение её внутренней энергии равно нулю.
Опыт показывает, что существует лишь два способа изменения внутренней энергии тела:
• совершение механической работы;
• теплопередача.
Попросту говоря, нагреть чайник можно только двумя принципиально разными способами:
тереть его чем-нибудь или поставить на огонь :-) Рассмотрим эти способы подробнее.
2.8.3
Изменение внутренней энергии: совершение работы
Если работа совершается над телом, то внутренняя энергия тела возрастает.
Например, гвоздь после удара по нему молотком нагревается и немного деформируется. Но температура — это мера средней кинетической энергии частиц тела. Нагревание гвоздя свиде- тельствует об увеличении кинетической энергии его частиц: в самом деле, частицы разгоняются от удара молотком и от трения гвоздя о доску.
Деформация же есть не что иное, как смещение частиц друг относительно друга; гвоздь по- сле удара испытывает деформацию сжатия, его частицы сближаются, между ними возрастают силы отталкивания, и это приводит к увеличению потенциальной энергии частиц гвоздя.
Итак, внутренняя энергия гвоздя увеличилась. Это явилось результатом совершения над ним работы — работу совершили молоток и сила трения о доску.
Если же работа совершается самим телом, то внутренняя энергия тела уменьшается.
Пусть, например, сжатый воздух в теплоизолированном сосуде под поршнем расширяется и поднимает некий груз, совершая тем самым работу
9
. В ходе такого процесса воздух будет охлаждаться — его молекулы, ударяя вдогонку по движущемуся поршню, отдают ему часть своей кинетической энергии. (Точно так же футболист, останавливая ногой быстро летящий мяч, делает ею движение от мяча и гасит его скорость.) Стало быть, внутренняя энергия воздуха уменьшается.
Воздух, таким образом, совершает работу за счёт своей внутренней энергии: поскольку сосуд теплоизолирован, нет притока энергии к воздуху от каких-либо внешних источников, и черпать энергию для совершения работы воздух может только из собственных запасов.
2.8.4
Изменение внутренней энергии: теплопередача
Теплопередача — это процесс перехода внутренней энергии от более горячего тела к более хо- лодному, не связанный с совершением механической работы. Теплопередача может осуществ- ляться либо при непосредственном контакте тел, либо через промежуточную среду (и даже через вакуум). Теплопередача называется ещё теплообменом.
9
Процесс в теплоизолированном сосуде называется адиабатным. Мы изучим адиабатный процесс при рас- смотрении первого закона термодинамики.
128

Различают три вида теплопередачи: теплопроводность, конвекция и тепловое излучение.
Сейчас мы рассмотрим их более подробно.
2.8.5
Теплопроводность
Если железный стержень сунуть одним концом в огонь, то, как мы знаем, долго его в руке не продержишь. Попадая в область высокой температуры, атомы железа начинают колебаться интенсивнее (т. е. приобретают добавочную кинетическую энергию) и наносят более сильные удары по своим соседям.
Кинетическая энергия соседних атомов также возрастает, и теперь уже эти атомы сообщают дополнительную кинетическую энергию своим соседям. Так от участка к участку тепло посте- пенно распространяется по стержню — от помещённого в огонь конца до нашей руки. Это и есть теплопроводность (рис.
2.18
)
10
Рис. 2.18. Теплопроводность
Теплопроводность — это перенос внутренней энергии от более нагретых участков тела к менее нагретым за счёт теплового движения и взаимодействия частиц тела.
Теплопроводность разных веществ различна. Высокую теплопроводность имеют металлы:
лучшими проводниками тепла являются серебро, медь и золото. Теплопроводность жидкостей гораздо меньше. Газы проводят тепло настолько плохо, что относятся уже к теплоизоляторам:
молекулы газов из-за больших расстояний между ними слабо взаимодействуют друг с другом.
Вот почему, например, в окнах делают двойные рамы: прослойка воздуха препятствует уходу тепла).
Плохими проводниками тепла являются поэтому пористые тела — такие, как кирпич, вата или мех. Они содержат в своих порах воздух. Недаром кирпичные дома считаются самыми тёплыми, а в мороз люди надевают меховые шубы и куртки с прослойкой пуха или синтепона.