Учебные материалы по разделам курса физики 1 Механика Основные формулы и определения
![]()
|
Тест 1 – 24 Сплошной и полый цилиндры, имеющие одинаковые массы и радиусы, вкатываются без проскальзывания на горку. Если начальные скорости тел одинаковы, то … Варианты ответов: Оба тела поднимутся на одну и ту же высоту. Выше поднимется полый цилиндр. Выше поднимется сплошной цилиндр. Решение. Согласно закону сохранения энергии, при вкатывании на горку полная кинетическая энергия тела переходит потенциальную энергию: mv 2/2 + Iω 2/2 = mgh, где m – масса тела, I – момент инерции тела, v и ω – линейная и угловая скорости, причем, ω = v / R, R - радиус, h – высота, g – ускорение силы тяжести. Согласно условию задачи, все величины в формуле для энергии являются постоянными, кроме I. Следовательно, высота, на которую поднимется тело, зависит от значения момента инерции: чем больше момент инерции, тем выше поднимется тело. Для сплошного цилиндра (диска) I = mR 2 /2, для полого (обруча) I = mR 2 . Так как момент инерции полого цилиндра больше, чем сплошного, то выше поднимется полый цилиндр. Ответ: вариант 2. ![]() Физический маятник совершает колебания вокруг оси, проходящей через точку О перпендикулярно плоскости рисунка. Для данного положения маятника момент силы тяжести направлен... Варианты ответов: 1) вниз в плоскости рисунка; 2) вверх в плоскости рисунка; 3) от нас перпендикулярно плоскости рисунка; 4) к нам перпендикулярно плоскости рисунка. Решение. Момент силы равен векторному произведению радиуса – вектора на силу: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Тест 1 – 26 ![]() Варианты ответов: ![]() Решение. Согласно второму закону Ньютона, производная от импульса тела по времени равна результирующей силе, действующей на тело. Для движения тела вдоль оси x этот закон имеет вид: Fx = dpx /dt. По условию задачи на первом этапе движения (т.е. при 0< t Чтобы выбрать один рисунок из двух, проанализируем движение на втором этапе, т.е. при t1< t < t2. Из графика для проекции силы Fx(t) следует, что на этом этапе Fx = 0, следовательно, dpx/dt=0 и p x = const. Тогда график зависимости проекции импульса от времени px (t) будет представлять собой прямую, параллельную оси абсцисс, что соответствует рисунку 3. Ответ: вариант 3. Тест 1 – 27 На частицу, находящуюся в начале координат, действует сила, вектор которой определяется выражением ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Варианты ответов: 1) 10 Дж; 2) 25 Дж; 3) 3 Дж; 4) 15 Дж. Решение. Работа равна скалярному произведению вектора силы на вектор перемещения: А = ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() А = F x·∆x + F y·∆y, где ∆x = x2 – x1 и ∆y = y2– y1 . Так как частица перемещается из начала координат в точку с координатами (0; 5), то x1 =0, y1 =0, x2 =0, y2 =5 и ∆x = 0, ∆y=5. По условию задачи, проекции силы на оси координат равны: F x = 2 Н, F y = 3 Н. Следовательно, работа равна: А = 2·0 + 3·5 = 15 Дж. Ответ: вариант 4. ![]() На рисунке показан вектор силы, действующей на частицу, Работа, совершенная этой силой при перемещении частицы в точку с координатами (0; 5), если все величины измерены в системе СИ, равна ... Варианты ответов: 1) 15 Дж; 2) 2 Дж; 3) 3 Дж; 4) 10 Дж. Решение. Формула для работы имеет вид: А = Fx·∆x + Fy·∆y. Из рисунка следует, что проекции силы на оси координат равны: F x=3 Н, F y=2 Н. Из условия задачи следует, что проекции вектора перемещения на оси координат равны: ∆x =0, ∆y = 5 м. Поэтому работа равна: А = 3·0 + 2·5 =10 Дж. Ответ: вариант 4. Тест 1 – 29 ![]() ![]() Варианты ответов: 1) b; 2) 0; 3) c; 4) a. Решение. Плечом силы называется кратчайшее расстояние от оси вращения до линии действия силы. Более наглядно это можно показать на примере силы ![]() ![]() ![]() Аналогично, линией действия силы ![]() ![]() ![]() Ответ: вариант 1. Тест 1 – 30 ![]() ![]() Варианты ответов: 1) m1a =T- m1g; 2) m1a = m1g -T; 3) m1a= m1g +T. Решение. ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Тест – 1 – 31 ![]() Диск начинает вращаться под действием момента сил, график временной зависимости которого представлен на рисунке. Укажите график, правильно отражающий зависимость угловой скорости диска от времени. Варианты ответов: ![]() Решение. Зависимость угловой скорости от времени даётся уравнением: ω = ω0 +ε · t, где ω0 – начальная угловая скорость, ε – угловое ускорение. На первом этапе ω0 = 0, т.к. по условию задачи диск начинает вращаться. Угловое ускорение можно найти из основного закона динамики вращательного движения: ε = М / I , где М – момент силы, I – момент инерции. Так как момент силы М = const на промежутке времени 0 < t < t1 и момент инерции диска (I = mR2/2) тоже постоянен, то ε1 = const,. Тогда зависимость угловой скорости от времени будет иметь вид: ω = ε1 · t. График этой функции представляет собой прямую, проходящую через начало координат. Для момента времени t = t1 ω1 = ε1 · t1 . Для промежутка времени t1< t < t2 момент силы М = 0 и угловое ускорение ε2 = 0 , следовательно, ω = ω1= const. График зависимости угловой скорости от времени на этом промежутке времени будет представлять собой прямую, параллельную оси абсцисс. Поэтому график, правильно отражающий зависимость угловой скорости диска от времени на всём временном интервале, представлен на рисунке 2. Ответ: вариант 2. . |