ФИЗИКА Пraktikum. Учебнометодическое пособие для студентов медицинских вузов 2018 Вводное занятие

• Название: Учебнометодическое пособие для студентов медицинских вузов 2018 Вводное занятие
• Дата: 01.05.2022
• Размер: 4.99 Mb.
• Имя файла: ФИЗИКА Пraktikum.docx
• Тип: Учебно-методическое пособие; #507046
• страница: 20 из 24

14. Коррекция зрения.
1. Рефракция (преломление) света в глазе является нормальной, если изображение предмета, даваемое оптической системой глаза, ложится на наружные сегменты фоторецепторов, и при этом мышцы, управляющие кривизной хрусталика, расслаблены. Нормальная рефракция называется эмметропией.

2. Отклонение от эмметропии – аметропия – встречается в двух разновидностях. Миопия(близорукость) – изображение фокусируется не на сетчатке, а перед ней, то есть преломление света в глазе происходит «слишком хорошо». Эта избыточность устранима рассеивающими очковыми линзами (оптическая сила отрицательная).

3. Гиперметропия (дальнозоркость) – разновидность аметропии, при которой изображение формируется за сетчаткой. Чтобы вернуть изображение на сетчатку, надо «помочь» глазу собирающей очковой линзой (оптическая сила положительная). Говоря иначе, если оптическая сила глаза недостаточна, её можно увеличить дополнительным слагаемым - оптической силой собирающей очковой линзы.

4. Появление контактных линз вместо классических очков поначалу воспринималось чуть ли не как революция. Возможность замены громоздких очковых стёкол компактными оптическими элементами, работающими в контакте с роговицей, была непривычной. Между тем, малая площадь поверхности контактной линзы обусловлена её установкой непосредственно на роговицу, а не в некотором удалении от неё, как в обычных очках. Что касается толщины линзы, то с точки зрения преломления света в ней, толщина – величина, не имеющая принципиального значения. Изменение направления светового луча (преломление) происходит в тончайших слоях вещества, на расстоянии двух - трёх межмолекулярных расстояний. Принципиальны кривизна поверхностей и значение абсолютного показателя преломления материала линзы.

Классические очки и контактные линзы можно сопоставить следующим образом:

- классические очки легко одевать и снимать, но не удобно носить;

- контактные линзы удобно носить, но не удобно надевать и снимать.

А снимать их приходится, и в особенности в связи с тем, что роговица – живая ткань, для которой требуется кислород воздуха.

Появляются сообщения об успешных работах по созданию прозрачных воздухопроницаемых материалов для изготовления контактных линз.
5. Лазерная коррекция зрения – это микрооперация на наружной поверхности роговицы. Коррекция зрения достигается изменением кривизны наружной поверхности роговицы. Например, если сделать поверхность более плоской, (т.е. увеличить радиус кривизны R), то оптическая сила этой поверхности уменьшится.

6. Серьёзные проблемы со зрением возникают при отслоении сетчатки. В этих случаях нашёл применение метод закрепления сетчатки с помощью фокусированного лазерного луча. Этот способ закрепления подобен точечной сварке металлов в технике. Сфокусированный луч создаёт малую зону повышенной температуры, в которой происходит «сварка» биологических тканей (в прямом и переносном смысле).


15. Контрольные вопросы к семинару по оптике.

1. 
   Двойственная природа света; ее опытное обоснование.
   

2. Законы геометрической оптики.

3. Закон преломления света, Полное внутреннее отражение. Эндоскопы.

4. Дисперсия света. Примеры: радуга; хроматическая аберрация.

5. Линзы. Характеристики линз. Оптическая сила. Фокальная плоскость.

6. Построение изображений в собирающих и рассеивающих линзах.

7. Ход лучей в оптическом микроскопе. Увеличение микроскопа.

8. Предел разрешения оптического микроскопа.

9. Предел разрешения глаза. Полезное увеличение микроскопа.

10. Недостатки изображения. Сферическая и хроматическая аберрация.

11. Формула тонкой линзы. Редуцированный глаз.

12. Иммерсионный микроскоп.

13. Волновые свойства электронов. Формула де Бройля.

14. Электронный микроскоп: электронная пушка, магнитные линзы, окончательное изображение.

15. Сравнение возможностей электронного и оптического микроскопа.

16. Оптическая система глаза.

17. Строение и функции зрительных рецепторов.

18. Связи сетчатки с мозгом.

19. Особенности цветовосприятия.

20. Методы коррекции зрения.
Семинар по ионизирующим излучениям

1.Рентгеновское излучение: общая характеристика.

На шкале электромагнитных волн (рис. 1) условной границей между ультрафиолетовым и рентгеновским излучением принято считать значение длины волны  = 80 нм. Это на один порядок (примерно в 10 раз) меньше, чем длина световой волны. Следовательно, частота рентгеновского излучения в десять раз больше, чем видимого света даже в начале рентгеновского диапазона.

Энергию рентгеновского кванта на «пограничной» длине волны  = 80 нм определим по формуле Планка:

Е = hν = hc / λ

Здесь h = 6,62·10^-34 Дж с – постоянная Планка;

ν – частота электромагнитного излучения;

с = 3·10⁸ м/с – скорость света в вакууме.

Подстановка этих данных в (1) дает значение энергии кванта:

Е = (6,62·10^-34 Дж·с · 3·10⁸ м/с) / 80·10^-9 м = 25·10^-19 Дж (*)



Рис. 1. Шкала электромагнитных волн.

В атомной и ядерной физике вместо джоуля обычно применяют внесистемную энергетическую единицу – электронвольт.

Один электронвольт (1эВ) – это энергия, которую приобретает электрон, пройдя в ускоряющем электростатическом поле промежуток между точками, имеющими разность потенциалов в один вольт (1В).

Электрический заряд q при прохождении ускоряющей разности потенциалов ΔU приобретает энергию Е = q ΔU. Подставляя сюда q = 1,6·10^-19 Кл - заряд электрона и ΔU = 1В, получаем: 1 эВ = (1,6·10^-19 Кл)·(1 Дж / Кл) = 1,6·10^-19 Дж. Следовательно, результат (*) можно записать так: Е = 25·10^-19 Дж = 16 эВ. Так что рентгеновское излучение – это электромагнитное излучение, имеющее длину волны   80 нм и энергию квантов Е  16 эВ.

Различают мягкое и жесткое рентгеновское излучение. Условная граница между ними: λ = 0.2 нм, Е= 6000 эВ = 6 кэВ.

На рис.1 в правой части шкалы на длинах волн λ˂0,05 нм находится участок шкалы, принадлежащий и рентгеновскому, и гамма-излучению. Кванты этих видов излучений, имеющие одинаковую длину волны и частоту, абсолютно одинаковы. Их отличает только происхождение: рентгеновское излучение возникает при взаимодействии быстрых электронов с электронами вещества, а гамма-излучение – результат процессов, происходящих в ядрах атомов.

Природными источниками рентгеновского излучения являются солнце, звезды, черные дыры. Рентгеновское излучение, возникающее за пределами Земли и ее атмосферы, земной поверхности не достигает. Изучение Вселенной в рентгеновском диапазоне производится с помощью спутниковых рентгеновских телескопов.

Рентгеновское излучение было открыто в 1895 году немецким физиком Вильгельмом Рентгеном при экспериментах с катодными лучами. Катодные лучи – поток быстрых электронов. Он создавал их с помощью катодной трубки – вакуумированного стеклянного сосуда с двумя электродами, один из которых – катод – имел электрический подогрев и был источником катодных лучей. Целью экспериментов было изучение свойств катодных лучей. Неизученным в них оставалось еще многое: достаточно сказать, что открытие элементарной частицы «электрон» состоялось позднее, в 1897 году.

Рентген обнаружил, что торможение катодных лучей в материале катодной трубки сопровождается появлением за пределами трубки ранее неизвестного излучения, названного им икс-лучами. Это название – x-rays – применяется и поныне в большинстве западных стран. Открытие состоялось случайно, по люминесцентному свечению некоторых кристаллов, оказавшихся вблизи катодной трубки.

Надо заметить, что эти x-rays намекали о своем существовании еще за восемь лет до опытов Рентгена, в опытах таких известных людей, как Никола Тесла и Генрих Герц, которые, однако, не оценили эти излучения по достоинству и информацию о них не опубликовали. Рентген вплотную занялся исследованием открытого им излучения (в России и ряде других стран оно называется рентгеновским). Он, в частности, изменил конструкцию катодной трубки, сделав ее анод более эффективным для торможения катодных лучей. Катодная трубка, усовершенствованная Рентгеном, стала называться рентгеновской трубкой и широко применяется как источник рентгеновского излучения (схема рис. 2).

За год работы Рентген установил, что открытые им лучи, в отличие от катодных, не отклоняются ни в электрическом, ни в магнитном поле, не отражаются и не преломляются при входе в преграду. Проходят через многие непрозрачные материалы. При этом их проникающая способность зависит не только от толщины преграды, но и от свойств материала. Глаза на это излучение не реагируют, но наблюдалась засветка фотоматериалов и были получены фотографии в проходящем излучении. Икс-лучи вызывают люминесценцию ряда материалов и ионизацию воздуха.

2. Методы получения рентгеновского излучения.

Ниже рассматриваются методы получения рентгеновского излучения, применяемые в медицине.

2.1. Рентгеновская трубка.

В
рентгеновской трубке на катоде происходит термоэлектронная эмиссия, затем происходит разгон электронов в электрическом поле и торможение в материале анода, сопровождаемое появлением рентгеновского излучения. Схема трубки представлена на рис. 2.

Рис.2. Схема рентгеновской трубки.

Подробнее о процессах, происходящих в рентгеновской трубке:

Нить накала, благодаря току от специального низковольтного источника, имеет температуру поверхности порядка 2000 – 2500 К, при которой электроны вырываются из нити (явление термоэлектронной эмиссии). Эти электроны тут же подхватываются сильнейшим электрическим полем: напряжение между катодом и анодом (он традиционно называется антикатодом), создаваемое специальным высоковольтным источником, может регулироваться в пределах от нескольких киловольт до сотен киловольт.

Фокусирующий электрод находится в электрическом контакте с нитью накаливания, так что его можно считать частью катода. Его задача – так искривить силовые линии разгоняющего поля, чтобы электроны образовали узкий пучок, несмотря на их кулоновское взаимное отталкивание.

Антикатод рентгеновской трубки изготавливается из тяжелых тугоплавких металлов (вольфрам, молибден), торможение электронов сопровождается появлением рентгеновского излучения.

Сила тока в рентгеновской трубке весьма невелика. Она определяется очень скромной производительностью нити накала - числом электронов, вырывающихся из нее за одну секунду. Так что сила тока в рентгеновских трубках измеряется не в амперах, а в миллиамперах. Но анодное напряжение – громадное, так что электрическая мощность трубки оказывается весьма ощутимой. Оценим порядок этой величины.

Напомним, что электрическая мощность участка цепи равна произведению силы тока I на напряжение U, действующее на этом участке: N = IU. При напряжении на трубке U = 100 кВ = 10⁵ В и возникшем в ней токе I = 5 мА = 510^-3А мощность составит N = IU = 510^-3А10⁵В = =500 Вт = 0,5 кВт.

Таков уровень энергозатрат рентгеновской трубки от источника тока. Во что переходят эти 500 джоулей в секунду? Суммарная мощность потока быстрых электронов на подлете к антикатоду – 500 Вт. Суммарная мощность потока рентгеновских лучей, возникающих при торможении электронов, составляет около 1% от этой величины (то есть 5 Вт), а остальные 99% (495 Вт) – теплота, выделяемая на антикатоде. С такой тепловой нагрузкой может не справиться даже тугоплавкий вольфрам; поэтому рентгеновские трубки часто имеют систему принудительного охлаждения антикатода проточной водой. В некоторых моделях трубок защита антикатода от перегрева осуществляется его медленным вращением от небольшого электродвигателя.

Распределение быстрых электронов по всей площади антикатода упростило бы защиту от его перегрева, но этого не делается: желательно иметь точечный источник рентгеновского излучения, для этого надо фокусировать быстрые электроны в точку на поверхности антикатода.

Поток рентгеновского излучения, возникающий в поверхностном слое материала антикатода, направляется на пациента через каналы в защитной оболочке, охватывающей рентгеновскую трубку (на схеме не показана).

В онкологии, при лучевой терапии в некоторых методиках требуется жесткое рентгеновское излучение с энергией квантов до 45 - 50 МэВ. Создание рентгеновской трубки с рабочим напряжением 50 млн вольт невозможно. Излучение с энергией квантов столь высокого уровня получают на бетатронах.
2.2. Бетатрон.

Бетатрон – ускоритель электронов. Получаемый в нем поток быстрых электронов направляется на мишень, при их торможении возникает поток жесткого рентгеновского излучения.

Существуют так же методики воздействия на ткани организма непосредственно быстрыми электронами.

Схема бетатрона представлена на рис. 3. Мощный электромагнит бетатрона работает на переменном токе. Его переменное магнитное поле создает в тороидальной камере вихревое электрическое поле, разгоняющее пучок электронов. Кроме того, это магнитное поле удерживает разгоняемые электроны на круговой орбите.



Рис. 3. Схема бетатрона.

Разгонная камера – пустотелый сосуд тороидальной формы (бублик). В ней создается глубокий вакуум: остаточное давление воздуха – 10^-6 мм рт. столба. Электроны вводятся в камеру через патрубок камеры с помощью инжектора (на схеме не показан).

Инжектор представляет собой устройство типа «электронная пушка», применяемое в электронно-лучевых трубках. Электроны выходят из катода пушки благодаря термоэлектронной эмиссии и разгоняются по прямолинейной траектории. Анодное напряжение U в пушке – порядка 50 кВ. Какова работа сил электрического поля eU, такова и кинетическая энергия электрона mV²/2 на выходе электронной пушки:

e U = mV²/2. (1)

Подставляя сюда e = 1,6·10^-19 Кл – заряд электрона; m =9,1·10^-31кг– его массу, нетрудно вычислить достигаемую электроном скорость. Она получается порядка V=10⁸ м/с. Такова скорость электронов, достигнутая в инжекторе. Следовательно, такова начальная скорость движения электрона по круговой орбите в разгонной камере (вектор V на схеме рис. 3).

Для сравнения: скорость света в вакууме с=3·10⁸ м/с.

Разгонная камера выполняет вторую, основную стадию работы бетатрона как ускорителя. Электроны ускоряет вихревое электрическое поле, возникающее благодаря явлению электромагнитной индукции. Суть этого явления – в том, что переменное магнитное поле создает электрическое поле.

Переменное магнитное поле создается переменным током, питающим электромагнит бетатрона, и многократно усиливается атомами ферромагнитного сердечника электромагнита. Напряженность Е вихревого электрического поля пропорциональна скорости изменения индукции В магнитного поля.

На протяжение всего разгона электрон испытывает действие силы F = eE, направленной, как и вектор скорости V, по касательной к траектории разгона.

Электроны удерживаются на круговой орбите силой Лоренца f.

Сила Лоренца – это сила, с которой магнитное поле действует на движущуюся в нем заряженную частицу, в данном случае –на электрон:

f = еVB Sin α (2)

Здесь V – скорость движения электрона в магнитном поле с индукцией В;

α – угол между векторами V и B; в данном случае вектор магнитной индукции В перпендикулярен плоскости круговой орбиты, так что Sin α = 1, и формула (2) упрощается: f = qVB. (2′)

Сила Лоренца всегда перпендикулярна векторам V и B. На схеме рис 3 она направлена к центру О траектории электронов.

Чем быстрее будет двигаться электрон, тем больше должна быть и сила f, удерживающая его на орбите постоянного радиуса r; следовательно, для разгона электрона следует использовать возрастающее, но не убывающее магнитное поле.

Рис.4. Зависимость силы переменного тока в обмотке электромагнита от времени. Представлен один цикл колебаний тока. При частоте 50 Гц период Т=0,02 с.

Ускоренное движение электронов в разгонной камере будет происходить при протекании в обмотке электромагнита тока первой четверти цикла ( от t = 0 до t = Т/4 на рис. 4). В начале этой четверти инжектор вбрасывает в разгонную камеру очередную порцию электронов. Они подхватываются электрическим вихрем, разгоняющим электроны (по часовой стрелке на схеме рис.3). Разгон происходит в течение ¼ Т = 0,005с. За эти 5 миллисекунд электроны совершают в камере порядка 10⁶ оборотов. Если за один оборот электрическое поле увеличивает энергию электрона на ΔЕ = 50 эВ, то за N=10⁶ оборотов кинетическая энергия электрона достигнет значения Е = 50 МэВ.

В конце первой четверти цикла Т поток ускоренных в камере электронов смещается с орбиты разгона и либо выводится из камеры, либо направляется на тормозную мишень внутри камеры для получения тормозного рентгеновского излучения.

При необходимости, описанные события могут повторяться с частотой 50 Гц.