Главная страница

Ххх. Учебное пособие Капранов Б. И., Коротков М. М., Короткова И. А. Издательство Томского политехничекого университета 2004


Скачать 4.67 Mb.
НазваниеУчебное пособие Капранов Б. И., Коротков М. М., Короткова И. А. Издательство Томского политехничекого университета 2004
Дата02.12.2022
Размер4.67 Mb.
Формат файлаdoc
Имя файлаacoustic (1).doc
ТипУчебное пособие
#824248
страница5 из 22
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   22

2.2. Акустические свойства сред

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН


Независимо от типа волн, все они характеризуются важным параметром звуковая энергия. Полная энергия звуковой волны складывается из кинетической энергии движения частиц среды и внутренней энергии. Плотность кинетической энергии равна



В бегущей волне плотность внутренней энергии равна плотности кинетической энергии, поэтому полная плотность энергии равна



Измеряется в .

Тогда плотность потока энергии звуковой волны равна



Измеряется в

Среднее значение энергии за период называют интенсивностью или силой звука. Для плоской бегущей гармонической волны интенсивность равна



Величина



называется акустическим давлением звуковой волны и измеряется в

Для УЗ дефектоскопии большое значение имеет удельное волновое сопротивление среды или импеданс, которое выражается как



Измеряется в

КОЭФФИЦИЕНТ ЗАТУХАНИЯ


Ослабление амплитуды плоской гармонической волны в результате взаимодействия ее со средой происходит по закону , где х - путь в среде, а  - коэффициент затухания. В дальнейшем термин «затухание» будем относить только к ослаблению, учитываемому экспоненциальным множителем, в отличие от уменьшения амплитуды, связанного с расширением волнового фронта, например, в сферической волне.

Величина, обратная коэффициенту затухания, показывает, на каком пути амплитуда волны уменьшается в е раз, где е - число Непера, поэтому размерность коэффициента затухания м-1 В литературе иногда эту единицу записывают непер/м (Нп/м), однако ГОСТом такая единица не предусмотрена. Часто коэффициент затухания выражают числом N отрицательных децибел, на которое уменьшается амплитуда волны на единичном участке пути , поэтому .

Коэффициент затухания складывается из коэффициентов поглощения и рассеяния



При поглощении звуковая энергия переходит в тепловую, а при рассеянии энергия остается звуковой, но уходит из направленно распространяющейся волны.

Поглощение обусловлено вязкостью, упругим гистерезисом (т. е. различной упругой зависимостью при расширении и сжатии) и теплопроводностью. Последний механизм поглощения связан с тем, что процесс распространения акустической волны считают адиабатическим. Расширение или сжатие элементарного объема сопровождается изменением температуры, но они настолько кратковременны, что процесс выравнивания температуры можно не учитывать. В действительности теплопроводность существует и способствует потере энергии колебаний. Существуют также другие механизмы поглощения, проявляющиеся при более высоких частотах, чем применяют в акустическом контроле.

Рассеяние происходит из-за наличия в среде неоднородностей (с отличным от среды волновым сопротивлением), размеры которых соизмеримы с длиной волны. Различие в волновых сопротивлениях приводит к отражению волн. Малые размеры и большое число неоднородностей обусловливают статистический характер процесса рассеяния. Такими неоднородностями могут быть, например, капли воды в газе, взвешенные частицы или пузырьки воздуха в воде.

В газах и жидкостях, не засоренных инородными частицами, рассеяние отсутствует и затухание определяется поглощением. Коэффициент поглощения пропорционален квадрату частоты. В связи с этим в качестве характеристики поглощения звука в жидкостях и газах вводят величину .

В случаях, когда в жидкости наблюдается дисперсия скорости ультразвука, квадратичная зависимость  от частоты нарушается.

Коэффициент поглощения в твердых телах пропорционален f(стекло, биологические ткани, металлы, некоторые пластмассы) или f2 (резина, многие пластмассы). Для одной и той же среды поглощение поперечных волн при f=const меньше, чем продольных. Это обусловлено тем, что поперечные колебания не связаны с изменением объема и потери на теплопроводность отсутствуют.

Рассеяние отсутствует в однородных аморфных твердых материалах типа стекла, пластмассы. Слабое рассеяние в них может возникать под влиянием внутренних напряжений, вызывающих изменение скорости звука и преломление (отклонение) упругих волн. В гетерогенных материалах (чугун, гранит, бетон) рассеяние весьма велико. Большое рассеяние наблюдают также в большинстве металлов даже при высокой степени их однородности.

Металлы, применяемые на практике, имеют поликристаллическую структуру, они состоят из большого количества кристаллитов (зерен) - монокристаллов, не имеющих явно выраженной огранки. Чаще всего кристаллиты ориентированы случайным образом; при переходе ультразвука из одного кристаллита в другой скорость звука из-за анизотропии может измениться в большей или меньшей степени. В результате возникает частичное отражение, преломление ультразвука и трансформация типов волн, что определяет механизм рассеяния.

Чем больше упругая анизотропия кристаллов, тем больше рассеяние. Анизотропию характеризуют параметром упругой анизотропии. В кубическом кристалле он представляет собой меру относительного сопротивления кристаллов, двум типам сдвиговой деформации. Велика анизотропия в меди, цинке, аустенитной (нержавеющей) стали. Мала упругая анизотропия в вольфраме, алюминии. Альфа-железо и углеродистую сталь относят к промежуточным материалам по величине упругой анизотропии и рассеяния.

Большое влияние на величину коэффициента рассеяния в средах оказывает соотношение среднего размера неоднородностей и, среднего расстояния между неоднородностями с длиной волны ультразвука. В металлах параметр среды, влияющий на рассеяние, - средний размер кристаллитов D. При коэффициент пропорционален f4 (рэлеевское рассеяние) (рис. 5). Общее затухание определяют в этом случае формулой



где А и В – постоянные;

f - частота колебаний.



Рис. 5 Схематическая зависимость коэффициента затухания от соотношения среднего диаметра зерна и длины волны

Член Af обусловлен поглощением, он имеет превалирующее значение при малых f. В области коэффициент пропорционален произведению . В разнозернистых металлах показатель степени при f меняется от 2 до 4. Максимальное затухание наблюдается при .

В углеродистой стали зерна состоят из очень большого числа мелких пластинок железа и цемента (Fe3C). Размеры их значительно меньше среднего размера зерна . С этим, по-видимому, связан тот факт, что в широком диапазоне частот в мелкозернистых углеродистых сталях (вплоть до значений f=4...5 МГц) затухание определяется поглощением, т. е. пропорционально частоте. В сварных швах из аустенитной стали происходит упорядочение ориентации кристаллов.
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   22


написать администратору сайта