геомеханика. 1. Геомеханика как раздел горной науки, основные понятия и определения
![]()
|
Рассмотрим теперь деформации массива вокруг выработки. ![]() ![]() ![]() На контуре выработки при ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Меньшая зона растяжения образуется у пород с меньшим значением ![]() Образование зоны с деформациями растяжения у контура выработки (при сжимающих напряжениях у контура выработки, как показывают выше приведенные расчеты) создаёт необходимые условия для разрушения ГП. Поскольку они значительно слабее сопротивляются растяжению, чем сжатию. Размеры области растяжения превышают область возможного разрушения, но позволяют судить о порядке её величины. Существование такой зоны обнаруживается натурными наблюдениями на замерных станциях с глубинными реперами. 19. Горная выработка в негидростатическом поле напряжений. Рассмотрим НДС ГП вокруг протяженной, горизонтальной, круглой формы поперечного сечения выработки на глубине Н, при условии, что первоначальное напряженное состояние массива негидростатическое, т.е. коэффициент бокового давления λ ![]() Граничные условия: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 1-я задача для постоянного давления решена выше. Выражение для напряжений имеет вид: ![]() ![]() Решение 2-й задачи получается при использовании функций напряжений F. Поскольку напряжения зависят от 2-х координат r и ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Воспользуемся теперь условиями на контуре выработки при ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 20. Паспорт прочности горной породы и его построение. Для количественной и качественной оценки поведения горных пород при различных видах напряженного состояния используют обобщенную характеристику, называемую паспортом прочности. В настоящее время общепризнано, что для построения паспорта прочности наиболее приемлемой является теория прочности Мора. В теории Мора постулируется, что ответственными за разрушение являются касательные напряжения, а само разрушение носит характер сдвига по площадкам, на которых достигается предельное состояние, причем величина предельного касательного напряжения является функцией нормального напряжения, действующего на площадке скольжения: ![]() Для характеристики напряженного состояния связь между σ и τ может быть представлена графически с помощью так называемых кругов напряжений, которые строят следующим образом. По оси абсцисс откладывают максимальное σ1 и минимальное σ3 значения главных напряжений, действующих на образец. На разности отрезков, как на диаметре, строится круг (рис. 4.6). ![]() Этот способ изображения напряженного состояния характеризуется не только величиной главных напряжений σ1 и σ3, но и напряжениями σα и τα, действующими по произвольным площадкам, проходящим через рассматриваемую точку. Если напряжения σ1 и σ3 на которых построен круг Мора, достигают таких величин, что вызывают предельное напряженное состояние, при котором происходит нарушение сплошности, то соответствующий круг будет называться предельным. Все точки, лежащие внутри контура круга, указывают на то, что материал может выдерживать такое напряженное состояние, а за пределами его контура — свидетельствуют о разрушении. Если для нескольких разных видов напряженного состояния опытным путем получить предельные круги напряжений и нанести их на одну диаграмму, то все это семейство предельных кругов напряжений Мора имеет общую огибающую, которая состоит из двух ветвей, располагающихся симметрично относительно оси абсцисс. Эта симметрия обусловлена тем, что при всяком нормальном напряжении равновероятны два противоположно направленных касательных напряжения. На рис. 4.7 изображена огибающая, построенная к трем характерным кругам Мора: для одноосного растяжения, для одноосного сжатия и для неравномерного всестороннего сжатия. Предельный круг одноосного растяжения (1), соответствующий напряженному состоянию (σ1=σр; σ2—σ3=0), разместится слева от начала координат. Он пересечет ось σ в точках σр и 0. Предельный круг одноосного сжатия (II) таким же образом пересечет ось σ в точках 0 и σсж справа от начала координат. Предельный круг объемного сжатия (III) пересечет ось σ в точках σ1>0 и σ3>0. ![]() Можно построить сколько угодно предельных кругов, соответствующих условиям объемного напряженного состояния. Огибающая к предельным кругам характеризует напряженное состояние породы в момент ее разрушения и носит название паспорта прочности. Очевидно, что если круг исследуемого напряженного состояния пересечет огибающую, то такая комбинация напряжений вызовет разрушение, если он располагается под огибающей, то состояние разрушения еще не достигнуто. 21. Жестко-пластическая модель деформирования горных пород (теория Кулона-Мора). Пластические св-ва структурных ед. моделируют сухим трением. В этом случае деформирование может иметь место лишь при напряжениях, превышающих некоторое значение, наз. пределом текучести( ![]() Эксперименты показывают, что механизм пластической деформации связан со сдвигами материала по некоторым площадкам в связи с чем структурную схему жесткопластичной среды (жесткопластичная модель массива пород позволяет изучать его способность к пластическим [необходимым] деформациям, величина которых существенно превышает упругие деформации. в следствии чего последние во внимание не принимаются [сдвижение бортов карьеров]) можно представить в виде элемента трения. ![]() ![]() ![]() Если сдвигающие усилия < значения ![]() Условие (1) наз. условием предельного состояния. Оно положено в основу теорией предельного равновесия ГП. Условие (1) можно представить в виде огибающих наибольших предельных кругов напряжения (кругов Мора) (рис. а,б )(+еще 2 рис). Из графика а) => что условие предельного состояния реализуется на двух площадях наклоненных к наибольшему главному напряжению под углами (см. рис.б) ![]() ![]() Эти площади называют площадками скольжения. Если некоторая область находится в предельном состоянии (во всех точках этой области выполняется условие предельного равновесия), то в ней можно провести поверхность скольжения, касательные пл-ти в каждой точке которых совпадают с площадками скольжения. Линии пересечения пов-тей скольжения с какой-либо пл-тью наз. линиями скольжения. (???рис.???) ![]() ![]() Из диаграммы, а) можно представить условие предельного состояния в главных напряжениях ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Пользуясь формулой напряжений ![]() ![]() Условие предельного сост. (6) совместно с двумя дифференциальными уравнениями равновесия (для плоской задачи) ![]() ![]() Соответственно в случае весомой и невесомой среды (ось у направлена вертикально) составляет полную систему уравнений для опред. 3 неизвестных компонентов напряжений, если известны напряжения на границе пластической области. В этом случае задача на опред. напряжений является статически определимой. 22. Пластическая модель деформирования горных пород (уравнение Кулона). Пластические св-ва структурных ед. моделируют сухим трением. В этом случае деформирование может иметь место лишь при напряжениях, превышающих некоторое значение, наз. пределом текучести( ![]() Эксперименты показывают, что механизм пластической деформации связан со сдвигами материала по некоторым площадкам в связи с чем структурную схему жесткопластичной среды (жесткопластичная модель массива пород позволяет изучать его способность к пластическим [необходимым] деформациям, величина которых существенно превышает упругие деформации. в следствии чего последние во внимание не принимаются [сдвижение бортов карьеров]) можно представить в виде элемента трения. Структурная схема (рис.) φ-угол трения; k, σn·tgφ. Диаграмма напряжений. (рис.) из этой схемы => условие скольжения (условие Кулона-Мора) ![]() |