Давыдков_физика_Ч. 2. Давыдков_физика_Ч. Курс лекций по общей физике предназначен для студентов института дистанционного образования, изучающих вторую часть курса физики

• Название: Курс лекций по общей физике предназначен для студентов института дистанционного образования, изучающих вторую часть курса физики
• Анкор: Давыдков_физика_Ч. 2.doc
• Дата: 27.02.2018
• Размер: 2.62 Mb.
• Имя файла: Давыдков_физика_Ч. 2.doc
• Тип: Курс лекций; #15985
• страница: 3 из 15

1.4. Принцип суперпозиции

Закон Кулона описывает взаимодействие двух точечных зарядов. Однако взаимодействовать одновременно могут и три, и более зарядов. Как описать взаимодействие в этом случае?

Экспериментально доказано, что взаимодействие двух точечных зарядов не зависит от наличия третьего заряда. Отсюда следует, что если необходимо найти силу F, действующую на заряд q со стороны зарядов q₁, q₂, q₃ ...q_n, достаточно рассчитать силу F₁, действующую на заряд q со стороны заряда q₁, F₂ – со стороны заряда q_2, и т. д., а затем найти их равнодействующую

F = F₁ + F₂ + F₃ +...+F_n .

Другими словами – результат взаимодействия заряда с несколькими другими зарядами является результатом наложения (суперпозиции) взаимодействий заряда q с каждым из зарядов
q₁, … q_n в отдельности.

Поэтому сила, действующая на заряд со стороны нескольких других зарядов, равна векторной сумме всех сил, действующих на интересующий нас заряд со стороны каждого из окружающих его зарядов в отдельности.

Это выражение представляет собой одну из возможных формулировок принципа суперпозиции.

Выражение для расчёта силы F можно записать в следующем виде:



= ,

где Е₁ – напряжённость поля, созданного зарядом q₁ в точке расположения заряда q, Е₂ – напряжённость поля, созданного там же вторым зарядом, Е_i – напряжённость поля, созданного i – м зарядом в точке расположения заряда q.

Сокращая q, получаем

.

Таким образом, напряжённость поля, созданного не-сколькими зарядами в интересующей нас точке, равна век-торной сумме напряжённостей, созданных каждым из заря-дов в этой точке.

Данное выражение представляет собой принцип супер-позиции для вектора напряжённости электрического поля.

В ряде случаев поле создаётся не точечными, а так называемыми распределёнными зарядами. Например, поле, соз-данное заряженной нитью.

В таких ситуациях распределённый заряд делят на малые порции dq_i, после чего рассчитывают напряжённость поля, используя принцип суперпозиции: , где r_i – вектор, соединяющий заряд dq_i c нужной точкой поля, r_i – модуль вектора r_i.

Учитывая, что dq_i является малой величиной, суммирование целесообразно заменить интегрированием



Величина dq может быть выражена следующим образом:

– если заряд распределён по линии, то dq = dl, где  – линейная плотность заряда (это заряд единицы длины заряженной нити: );

– если заряд распределён по поверхности, то dq = ds, где  – поверхностная плотность заряда (это заряд единицы площади заряженной поверхности: );

– если заряд распределён по объёму, то dq = dV, где  – объёмная плотность заряда (это заряд единицы объёма заряженного тела: ).

Важно отметить, что принцип суперпозиции полей справедлив для сред, свойства которых не зависят от величины напряжённости электрического поля. Например, в вакууме поле, созданное несколькими зарядами, равно сумме полей, созданных каждым из зарядов в отдельности. Для сегнетоэлектриков это утверждение неверно, так как их электрические свойства очень сильно зависят от напряжённости поля в сегнетоэлектрике.

Для большинства сред (газы, аморфные вещества, ряд кристаллических веществ) в слабых электрических полях прин-цип суперпозиции справедлив.