контра. 1. Выбор задач и варианта Студент должен выбрать для своей контрольной работы задачу С1 и по одной (любой) задаче из разделов Кинематика
![]()
|
Образец выполненияУсловия задачи. Даны уравнения движения точки: x = 2 cos(t ⁄4) + 3, y = 2 sin(t ⁄8) 1 ( х , y – в cм , t – в с ). (1) Определить уравнение траектории точки; а также скорость, полное, касательное, нормальное ускорения точки и радиус кривизны ее траектории для момента времени t1 = 1 c. Решение. Для получения уравнения траектории точки исключим из уравнений движения (1) время t . Сначала преобразуем уравнения (1) к виду ![]() ![]() Поскольку t входит в аргументы тригонометрических функций причем один аргумент вдвое больше другого, то, воспользовавшись формулой ![]() ![]() Откуда после несложных преобразований находим уравнение траектории в виде ![]() Очевидно, что это уравнение параболы с вершиной В(1, –1). Как следует из уравнений движения (1) точки, ее координаты изменяются в пределах: ![]() ![]() Найдем положение точки в момент времени ![]() ![]() ![]() На рис.4 этому положению соответствует точка М . Находим выражения для проекций вектора v скорости точки на координатные оси, используя известные формулы кинематики [1, c.102]: ![]() ![]() (здесь и далее точки над переменными означают дифференцирование по времени) . Находим модуль вектора скорости: ![]() Вычисляем значения при ![]() ![]() ![]() ![]() Аналогично находим проекции вектора а ускорения точки на координатные оси и модуль ускорения [1 c.103]: ![]() ![]() ![]() Значения, соответствующие ![]() ![]() ![]() ![]() Величину касательного ускорения точки найдем как проекцию вектора ее ускорения ![]() ![]() ![]() Здесь ![]() Для момента времени ![]() ![]() Поскольку векторы касательного a и нормального an ускорений взаимно перпендикулярны а их сумма равна полному ускорению точки ![]() ![]() Для момента времени ![]() ![]() Радиус кривизны траектории определяем, используя известную формулу [1, c.109] для нормального ускорения ![]() Отсюда получаем ![]() ![]() ![]() ![]() Ответ: ![]() |