Физическая химия. Конспект лекций. Конспект лекций по дисциплине Физическая химия для студентов направлений 150100 Металлургия
 Скачать 3.56 Mb.
|
реакции в металлургии Разновидностью гетерогенных реакций являются топохимические реакции – это реакции, происходящие в твердой фазе, при которых процесс локализован на границе раздела твердое исходное вещество – твердый продукт реакции. Примеры топохимических реакций дегидратация кристаллогидратов (твердые фазы – кристаллогидрат и обезвоженный твердый продукт, окисление металлов (твердые фазы – металл и оксид металла, диссоциация карбонатов металлов (твердые фазы – карбонат металла и оксид металла) и др. Название «топохимические» было предложено в 1918 г. Кольшуттером ив буквальном переводе означает реакции, протекание которых связано с определенным местом в кристалле (от греч. « τοποζ » – место. Основные черты этих реакций в значительной мере связаны с протеканием так называемого кристаллохимического превращения. Оно определяются тем, что реагирующие атомы, молекулы или ионы, образующие кристалл, жестко закреплены в узлах кристаллической решетки и лишены той подвижности, которой они обладают в жидкой или газовой фазах. Реакционная способность атомов или ионов зависит оттого, в каком месте кристалла они находятся (в объеме, на поверхности грани, на ребре кристалла, на его вершине или на пороге дислокации. В связи с этим протекание топохимических реакций сильно связано с реальной структурой кристалла, тес наличием разного рода дефектов, а образующийся твердый продукт, находясь в контакте с непрореагировавшим твердым исходным веществом, может оказывать на скорость реакции каталитическое воздействие. Поэтому такие реакции могут быть автокаталитическими. Поскольку топохимическая реакция локализована в пределах межфазной поверхности, скорость процесса пропорциональна площади этой поверхности в каждый данный момент времени. Обычно реакция начинается в отдельных точках внешней (или внутренней) поверхности кристалла, характеризующихся повышенной активностью – различных дефектах кристаллического строения (сколы, микротрещины, выходы дислокаций на поверхность, ступеньки, ребра и вершины кристаллов. Результатом этого является образование реакционных ядер, за счет роста которых происходит развитие реакции рисунок 64) 145 Рисунок 64 – Схематическое представление развития топохимической реакции Как следует из рисунка 64, по мере роста зародышей новой фазы увеличивается и площадь межфазной поверхности, значит, растет и скорость процесса. Правда, на начальной стадии I эта скорость, как и степень превращения α , очень мала и растет медленно, как показано на рисунке 65. Эта стадия получила название инкубационного периода, который связан с возникновением центров роста новой кристаллической фазы и межфазной поверхности, на которой в дальнейшем развивается реакция. Рисунок 65 – Зависимости скорости (аи степени превращения (б) автокаталитической топохимической реакции от времени Участок II кривых рисунка 65 – это участок автокатализа, на котором развивается наибольшая скорость процесса вследствие интенсивного роста межфазной поверхности. Начиная с некоторого момента времени растущие ядра начинают соприкасаться и сливаться, и площадь реакционной зоны сокращается. При этом скорость реакции, достигнув максимального значения, снижается (участок III), а степень превращения α также замедляет свой рост. V 0 0 ττττ I II III 0 ττττ αααα 0 αααα = 1 I II III 0 ττττ а б 146 Помимо сокращения площади межфазной поверхности, снижение скорости превращения на участке III может быть вызвано также тем, что процесс лимитируется уже не скоростью химической реакции, а скоростью диффузии реагирующих веществ через слой образующегося твердого продукта. В этих случаях скорость процесса описывается уравнениями, являющимися частными вариантами уравнения Фика для диффузионных процессов. Топохимические реакции находят широкое использование на практике. К числу наиболее практически важных из них относятся процессы обжига, восстановления хлорирования руд тяжелых и цветных металлов, приготовление катализаторов, получение ферритов для радиотехнической промышленности, газовая коррозия металлов и сплавов, цементация стали, производство керамики и огнеупоров, процессы синтеза и очистки полупроводниковых кристаллов. Раздел 9. Строение и свойства жидких и аморфных металлов Лекция Строение и свойства жидких и аморфных металлов Наряду с исследованием структуры и свойств металлов и сплавов в твердом кристаллическом) состоянии неуклонно возрастает интерес научных работников и производственников к жидкими аморфным металлами сплавам. Чем это вызвано Во-первых, большинство способов получения металлических конструкционных материалов связано с пребыванием их в жидком состоянии. Выплавка является необходимым звеном в цепочке воздействий на металл на пути его к готовому изделию. При этом оказывается, что температура, до которой нагревается расплав перед разливкой, время выдержки его при этой температуре, скорость охлаждения в области жидкого состояния влияют на формирующуюся структуру, а значит, и на свойства будущих отливок. В свою очередь, состояние сплава перед плавлением оказывает существенное влияние настроение и свойства жидкости. Чтобы подчеркнуть значение предыстории материала, особенности взаимосвязи между строением жидкой и твердой металлических фаз называют структурной наследственностью. Во-вторых, расширяется область использования металлов и сплавов непосредственно в жидком состоянии, например, в качестве теплоносителей в ядерных энергетических установках (легкоплавкие сплавы на основе галлия. Жидкий галлий нашел применение в высокотемпературных широкодиапазонных термометрах благодаря необычайно широкому интервалу существования жидкой фазы. В-третьих, ширится сфера применения относительно нового класса конструкционных материалов – аморфных сплавов, или металлических стекол. Получают их, главным образом, путем закалки из жидкого состояния со скоростью охлаждения более 10 5 К/с, что приводит к затвердеванию без кристаллизации. Формирующаяся при этом атомная структура в первом приближении может рассматриваться как структура замороженной (переохлажденной) жидкости. Аморфные сплавы, в свою очередь, могут использоваться в качестве полуфабриката для получения совершенно новых материалов с нанокристаллической и субмикрокристаллической структурой. Совершенно очевидно, что уникальные свойства этих материалов в значительной мере закладываются еще на стадии их существования в форме расплава. В-четвертых, сведения о строении и свойствах расплавленных металлов необходимы для термодинамического и молекулярно-кинетического анализа процессов их производства. 147 В-пятых, без знания взаимного расположения частиц в жидкостях невозможно дальнейшее развитие теории жидкого состояния вещества, которая еще далека от своего завершения. Из сказанного следует, что изучение строения металлических жидкостей – актуальная задача, как в научном плане, таки в прикладном аспекте. Сходство и различия свойств вещества в твердом и жидком состояниях вблизи температуры плавления Сопоставим изменения некоторых свойств веществ при их переходах из кристаллического состояния в жидкое и из жидкого состояния в газообразное. 1 Объем Объем V большинства металлов при плавлении изменяется не более чем на 2 − 6 %. Так, один моль и твердого, и жидкого железа занимает объем около 8 см (кубик с ребром 2 см. При испарении он увеличивается очень сильно достаточно вспомнить, что один моль идеального газа при нормальных условиях (ну) занимает 22,4 лили см, а пары металлов при обычных давлениях можно рассматривать как идеальные одноатомные газы. Такое различие означает, что в результате плавления расстояния между атомами меняются незначительно, в то время как при переходе в газообразное состояние межатомные связи полностью разрываются. 2 Энтальпия и энтропия. Теплота плавления пл металлов, характеризующая изменение энтальпии при фазовом переходе − плавлении, составляет не более 10 % от величины теплоты испарения исп. Например, для железа они равны соответственно 15 и 350 кДж/моль (данные получены при ну. Близкое соотношение характерно также для изменения величин энтропии при плавлении пл = ∆ H пл /Т пл и испарении исп = ∆ H исп /Т исп 3 Теплоемкость Изменение теплоемкости металлов при плавлении, как следует из таблицы 2, незначительны. Таблица 2 − Теплоемкость металлов в кристаллическом и жидком состояниях Металл Pb Fe Ni крист, Дж/моль ⋅ К 26,1 41,8 35,7 ж, Дж/моль ⋅ КУ одноатомных идеальных газов, а пары металлов одноатомны, величина изобарной теплоемкости меньше и определяется соотношением c p = (3/2)R+R = (5/2)R = 20,8 Дж/(моль ⋅ К). Величина теплоемкости связана с характером теплового движения частиц. Жидкостям, как и твердым телам, с отличие от газов в большей мере свойственно колебательное движение атомов или молекул относительно центров равновесия. Хотя различие между жидкостью и кристаллом в этом отношении все же есть доля поступательного движения частиц в жидкости заметно больше. Так, вблизи точки плавления в жидкости один перескок частицы (поступательное движение в соседнее положение равновесия) приходится на 10 3 колебаний, в кристалле – на 10 6 колебаний.Кроме того, позиции, относительно которых совершают колебательные движения частицы жидкости, в отличие от кристалла, не остаются неподвижными, а дрейфуют, увлекаемые окружающими их соседями. Ясно, что сравнительно редкие перемещения частиц жидкости из одного положения равновесия в другое не могут внести существенного вклада в теплоемкость, но они способны резко изменить механические характеристики вещества при плавлении. 4 Изотермическая сжимаемость. Количественной характеристикой, отражающей изменение объема тела под действием давления при постоянной температуре, является коэффициент изотермической сжимаемости 148 Жидкости, как и твердые тела, обладают низкой сжимаемостью, в противоположность газам, из-за малого свободного объема между частицами. 5 Диффузия Диффузия в твердом теле имеет активационный характер. Температурная зависимость скорости диффузии определяется коэффициентом диффузии D = D 0 ⋅ e − E/RT , в котором D 0 − предэкспоненциальный множитель, Е – энергия активации диффузии. Диффузия во многих жидкостях описывается этим же механизмом стой разницей, что величины Ев них меньше, чем в кристалле. В газах диффузия не имеет активационного характера, и для них зависимость скорости диффузии от температуры выражается степенной функцией v диф Т, где n ≈ 1,7. 6 Механические свойства Малое различие энергий межатомного взаимодействия в жидкости и твердом теле обусловливают сходство некоторых их механических характеристик. Например, жидкость подобно кристаллическому материалу может испытывать хрупкое разрушение под действием скалывающих напряжений. Характер разрушения в значительной мере зависит от соотношения времени оседлой жизни частиц и времени воздействия деформирующего фактора. Если время воздействия меньше времени оседлой жизни частиц (для одноатомных жидкостей оно составляет 10 − 11 сто происходит хрупкое разрушение, как твердого тела, таки жидкости. Для хрупкого разрушения характерно отсутствие деформации материала в поверхности излома. При более медленных воздействиях тела, прежде чем разрушатся, успевают деформироваться, течь под нагрузкой. Струя жидкости при невысоких скоростях воздействия на нее разбивается на округлые капли. При увеличении скорости движения разрушающего фактора (более 20 мс) фрагменты приобретают вид осколков, характерных для хрупкого разрушения, что фиксируется скоростной киносъемкой. При скоростном воздействии извне жидкость подобно кристаллическому телу обладает твердостью. В свою очередь, как мы уже отмечали, твердое тело может течь под действием нагрузки, превышающей так называемое напряжение течения, те. проявляет свойство, наиболее ярко выраженное у жидкостей – текучесть. Примером может служить течение ледников в горах под действием силы тяжести. Таким образом, принципиальных различий в механических свойствах твердых тел и жидкостей при небольших перегревах над температурой плавления не наблюдается. 7 Структура Результаты рентгенографического исследования жидкостей свидетельствуют о том, что для многих из них (ноне для всех) кривые интенсивности рассеяния, полученные при небольших перегревах над точкой плавления, очень сходны с рентгенограммами поликристаллических объектов, имеющих размеры микрокристалликов 10 − 9 м. Это указывает на сохранение в микрообъемах жидкости некоторого подобия распределения атомов их распределению в кристаллическом состоянии. Сходство относится, прежде всего, к расстоянию между ближайшими атомными соседями и их числу. Из рассмотренных примеров следует, что вблизи температуры плавления определенное сходство между жидкостью и твердым телом несомненно. В тоже время и различия между жидкостью и кристаллам очевидны. Основным макроскопическим отличием жидкого состояния вещества от кристаллического является изотропия жидкости, которая проявляется также у аморфных тел (структура которых близка к структуре переохлажденных жидкостей) и означает независимость структуры и свойств от направления в пространстве. Кристаллам же свойственна анизотропия, микроскопической причиной которой является наличие дальнего порядка в расположении частиц. Он характеризуется воображаемой трехмерной решеткой, в узлах которой находятся атомы (ионы, молекулы, так что положение каждого ихних благодаря периодичности структуры строго определено. В жидкостях имеет место лишь ближний порядок, означающий сохранение закономерного распределения частиц лишь в ограниченной области пространства – в пределах нескольких координационных сфер. Ближний порядок обеспечивает текучесть жидкости, свойственную 149 и газам. Жидкости не имеют собственной формы и принимают форму сосуда, в который помещены. Таким образом, природа жидкого состояния двойственна. Поэтому естественно, что многочисленные попытки его количественного описания основывались на сходстве жидкости, как с кристаллом, таки с газом. Рассмотрим основные представления, сложившиеся к настоящему моменту. Модели строения жидкости Двойственность природы жидкости породила два основных направления развития ее теоретического описания. В соответствии сними сформировались две группы теорий так называемые квазигазовые и квазикристаллические теории. Квазигазовые модели жидкого состояния Исторически раньше начали развиваться взгляды, опирающиеся на представление о жидкости как сильно сжатом газе. Свойства такого газа отличаются от свойств идеального газа. Первые успехи в понимании свойств жидкости связаны работами ЯД. Ван-дер-Ваальса Взаимодействие частиц жидкости между собой в его теории учитывалось коэффициентами в известном уравнении состояния реальных газов RT b V V a P = − ⋅ + ) ( ) / ( 2 , в котором P – давление, V – молярный объем, a и b – поправки, подбираемые опытным путем и учитывающие межмолекулярное взаимодействие соответственно, притяжение на больших расстояниях и отталкивание на малых. При больших значениях V (разреженное состояния) поправками a и b можно пренебречь, и уравнение переходит в уравнение состояния идеального газа. Теория Ван-дер-Ваальса, позволившая объяснить отдельные аспекты поведения жидкостей в области высоких температур и низких давлений, привела к появлению многочисленных моделей, в которых игнорировалась какая-либо закономерность в расположении и движении частиц, обусловленная их взаимодействием. Все квазигазовые модели преувеличивали сходство жидкости с газом и, как правило, не позволяли количественно описывать свойства жидкостей, особенно в низкотемпературной области их существования − вблизи точки плавления. Квазикристаллические модели Так, впервой четверти го в. появилась дырочная теория Я.И. Френкеля и Г. Эйринга , положившая начало развитию моделей квазикристаллического толка. Согласно этой теории, после плавления кристалла сохраняется свойственная ему решетка, но резко повышается количество вакансий (незанятых узлов, или дырок, – до 10 %, в то время как равновесная их концентрация в твердом теле вблизи точки плавления составляет около 0,1 %. При этом увеличение молярного объема вещества вследствие плавления объясняется неравномерным его расширением, характерным для кристалла, а сосредоточением дополнительного объема в микроскопических полостях − вакансиях. Такое изменение в структуре дает возможность объяснить появление текучести, однако даже при концентрации вакансий порядка 10 % каждая из них все еще окружена атомами, а не дырками, что не позволяет обосновать уменьшение энергии активации образования вакансий при увеличении их числа. В тоже время, опираясь на представление о квазикристаллическом строении жидкостей, Я.И. Френкелю удалось качественно описать тепловое движение атомов и молекул в жидкостях, объяснить температурную зависимость диффузии и вязкости жидкостей на основе решеточной модели. 150 К рассмотренной теории очень близка теория свободного объема В ней также полагается, что в жидкости после плавления сохраняется расположение частиц, свойственное кристаллу, но скачкообразно увеличивается свободный объем, равномерно и закономерно распределенный между атомами в кристалле (рисунок 66). Понятие свободного объема удачно использовано при рассмотрении явлений переноса. В частности, АИ. Бачинским показано, что коэффициент динамической вязкости жидкости η может быть описан уравнением своб ат ж V k V V k ∆ = − = η , в котором коэффициент k характеризует природу данной жидкости V ат − собственный объем атомов одного моля жидкости, соответствующий величине b в уравнении состояния Ван-дер- Ваальса. Из этого уравнения видно, что чем больше свободный объем, тем меньше вязкость жидкости. Влияние температуры на вязкость определяется температурной зависимостью Рисунок 66 − Распределение занятого атомами и свободного объема в кристалле молярного объема жидкости ж. Это простое правило хорошо согласуется с опытными данными для очень многих жидкостей. Особое место в ряду квазикристаллических теорий занимает теория роев, или |