Курсовая. Перех проц-ы в лин эл цепях. Переходные процессы в линейных электрических цепях Введение
 Скачать 198.5 Kb.
|
|
Однородное дифференциальное уравнение получают из выражения (5.2) путем "освобождения" его от правой части. Физически это означает, что исследуемая цепь "освобождается" от внешней вынуждающей силы. Токи или напряжения, найденные при решении однородного дифференциального уравнения, называются свободными. Свободные токи и напряжения являются результатом действия внутренних источников схемы: э.д.с. самоиндукции, возникающих в катушках, и напряжений на конденсаторах, когда и те, и другие не уравновешены внешними источниками. Схематически анализ переходного процесса может быть представлен как результат наложения двух режимов: принужденного и свободного. Схема на рис. 5.1 б должна быть рассчитана в установившемся (принужденном) режиме, а схема на рис. 5.1 в — в режиме, когда цепь освобождена от внешних источников. Действительный (переходный) ток в соответствии с принципом суперпозиции равен сумме установившегося (принужденного) и свободного токов: i = iу + iсв. Заметим, что физически существует только переходные токи и напряжения, а разложение их на свободные и принужденные составляющие является математическим приемом, позволяющим упростить расчет переходных процессов в линейных цепях. Напомним, что принцип суперпозиции применим лишь к линейным цепям. Существуют различные методы решения однородного дифференциального уравнения, полученного из выражения (5.2): (5.3)  Классический метод анализа переходных процессов заключается в непосредственном интегрировании дифференциальных уравнений. Решение находят в виде суммы экспонент: (5.4) iсв = A1 · ep1t + A2 · ep2t, где число слагаемых равно порядку дифференциального уравнения. После подстановки экспонент Ak · epkt в исходное уравнение (5.3) и дифференцирования можно получить характеристическое уравнение, из которого определяют корни p1, p2. Если встречаются кратные корни (например, p1 = p2 = P), решение имеет вид A1 · ePt + A2 · ePt. Постоянные интегрирования A1, A2 находят из начальных условий, которые определяют с помощью законов коммутации. Различают независимые и зависимые (после коммутационные) начальные условия. К первым относят значения токов через индуктивности и значения напряжений на емкостях, известные из до коммутационного режима работы цепи. Значения остальных токов и напряжений при t = 0 в после коммутационной схеме, определяемые по независимым начальным значениям из законов Кирхгофа для схемы после коммутации, называют зависимыми начальными значениями. Классический метод анализа применяют обычно для анализа процессов в несложных электрических цепях. 5.3. Алгоритм расчета переходного процесса классическим методом Для анализа переходного процесса предварительно следует привести схему к минимальному числу накопителей энергии, исключив параллельные и последовательные соединения однотипных реактивных элементов (индуктивностей или емкостей). Система интегродифференциальных уравнений, составленных в соответствии с законами Кирхгофа или методом контурных токов, может быть сведена путем подстановки к одному дифференциальному уравнению, которое используется для составления характеристического уравнения. Порядок дифференциального, следовательно, и характеристического уравнения зависит от числа реактивных элементов приведенной схемы. Главная трудность в решения задачи классическим методом для уравнений высоких порядков состоит в отыскании корней характеристического уравнения и постоянных интегрирования. Поэтому для решения уравнений порядка выше второго применяют другие методы, в частности операторный метод, основанный на применении преобразования Лапласа и исключающий трудоемкую процедуру отыскания постоянных интегрирования. Для практических целей при анализе переходных процессов в любой схеме классическим методом может быть рекомендован следующий алгоритм. Рассчитать принужденный (установившийся) режим при t→∞. Определить принужденные токи и напряжения. Рассчитать режим до коммутации. Определить токи в ветвях с индуктивностью и напряжения на конденсаторах. Значения этих величин в момент коммутации является независимыми начальными условиями. Составить дифференциальные уравнения для свободного процесса (Е = 0) в схеме после коммутации по законам Кирхгофа или по методу контурных токов. Алгебраизировать данные уравнения, получить характеристическое уравнение и найти его корни. Существуют приемы, упрощающие операцию отыскания корней характеристического уравнения, например, приравнивание нулю входного операторного сопротивления цепи, которое получается путем замены в выражении комплексного сопротивления цепи множителя "jω" на оператор "р". Записать общие выражения для искомых напряжений и токов в соответствии с видом корней характеристического уравнения. Переписать величины, полученные в п. 4, и производные от них при t = 0. Определить необходимые зависимые начальные условия, используя независимые начальные условия. Подставив начальные условия в уравнения п. 5, найти постоянные интегрирования. Записать законы изменения искомых токов и напряжений. 5.4. Переходные процессы в электрических цепях с последовательно соединенными резисторами и катушками В данном разделе предполагается не только практическое знакомство с классическим методом расчета переходных процессов, но и с особенностями самих процессов в рассматриваемых задачах. 5.4.1. Короткое замыкание в цепи с резистором и катушкой  Рис. 5.2 Исследуем электромагнитные процессы в цепи, изображенной на рис. 5.2, происходящие после замыкания ключа. Рассчитаем установившийся режим в цепи до коммутации (до замыкания ключа) и определим из него независимое начальное условие — ток в катушке в момент t = 0-, непосредственно предшествующий коммутации i(0-) = i(0+) = E / (Rвн + R). Найдем установившийся ток i после коммутации. Так как во вновь образованном контуре из катушки L и резистора R нет источника, то iy = 0. Для определения свободной составляющей тока запишем по второму закону Кирхгофа уравнение электрического состояния цепи после коммутации:  .Характеристическое уравнение имеет вид: pL + R = 0. Общее решение уравнения для свободной составляющей: iсв = A ept, где: А – постоянная интегрирования; p = - R/L, c-1 – корень характеристического уравнения. Записав общий вид переходного тока катушки i = iу + iсв = A ept, приравниваем его значение i(0+) = A в точке t = 0+ к значению i(0-), найденному в п. 1. Получаем искомую константу A = E / (Rвн + R) = I0. Переходный ток i = iу + iсв при этом равен  ,где τ = L / R – постоянная времени цепи. Постоянная времени – это время, в течение которого свободная составляющая процесса уменьшается в е = 2,72 раза по сравнению с начальным значением.  Рис. 5.3 График изменения переходного тока показан на рис. 5.3. Определим э.д.с. самоиндукции катушки  t ≥ 0.В момент коммутации эта э.д.с. равна напряжению на сопротивлении R, а в дальнейшем уменьшается по экспоненциальному закону. На основании изложенного можно сделать следующие выводы. При коротком замыкании в рассматриваемой цепи ток в ней изменяется по экспоненциальному закону, уменьшаясь от начального значения до нуля. Скорость изменения тока определяется постоянной времени цепи, которая равна индуктивности катушки, деленной на активное сопротивление цепи. Практически можно считать, что переходный процесс заканчивается при t ≈ (3…5)τ , когда первоначальное значение тока уменьшается по модулю на порядок. Напряжение на катушке в начальный момент времени равно напряжению на активном сопротивлении: uL(0+) = I0R. С энергетической точки зрения рассматриваемый переходный процесс характеризуется расходом энергии магнитного поля катушки на тепловые потери в резисторе. Следует отметить, что сопротивление резистора влияет не на количество выделенной теплоты W, а на начальное значение напряжения катушки и длительность процесса. В самом деле  . |