основы технической механики. 1.1 Основы технической механики. 1. 1 Основы технической механики

• Название: 1. 1 Основы технической механики
• Анкор: основы технической механики
• Дата: 12.10.2021
• Размер: 1.67 Mb.
• Имя файла: 1.1 Основы технической механики.docx
• Тип: Документы; #245957
• страница: 13 из 28

Выводы:

1. 
   Пару сил как жесткую фигуру можно как угодно поворачивать и переносить в ее плоскости действия.
   

2. 
   У пары сил можно изменять плечо и силы, сохраняя при этом момент пары и плоскость действия.
   

3. ТЕОРЕМА О ПЕРЕНОСЕ ПАРЫ СИЛ В ПАРАЛЛЕЛЬНУЮ ПЛОСКОСТЬ

Теорема опереносепарысил в параллельную плоскость.

Действие пары сил на твердое тело не изменится от переноса этой пары в параллельную плоскость (рис. 1.20).

Доказательство: Пусть на твердое тело действует пара сил ( ^F1 _,^F2 ) в плоскости П₁ . Из точек приложения сил А и В опустим перпендикуляры на плоскость ^П2 и в точках их пересечения с

^{плоскостью П}2 ^{приложим две системы сил} которых эквивалентна нулю.


 

^(F1 ^{, F}1 ⁾


 

^{и (F}2 ^{, F}2 ^{) ,}

каждая из

F  F F  F F  F F  F

1 1 2 2 1 1 2 2

Сложим две равные и параллельные силы





F₁ <sup>и





F</sup>2 ^{. Их}


^{равнодействующая} R <sup>параллель-на этим силам, равна их сумме и

приложена посредине отрезка AB</sup>1 ^{в точке О.}

Рис. 1.20. Перенос пары сил в параллельную плоскость.

Сложим две равные и параллельные			силы		F2 и
							 F1 .Их
равнодействующая	R параллельна этим			силам, равна их сумме и
приложена посредине отрезка BA1 в точке О.
	,		эквивалентна нулю и ее
Так как R R		то система сил (R, R)

^{можно отбросить. Таким образом пара сил (F}1 ^{, F}2 ^{) эквивалентна паре сил}

(F₁, F₂) , но лежит в другой, параллельной плоскости. Что и требовалось доказать.

Следствие:Момент пары сил, действующий на твердое тело, есть

свободныйвектор.
Две пары сил, действующих на одно и то же твердое тело, эквивалентны, если они имеют одинаковые по модулю и направлению моменты.