В. А. Тюков электромеханические системы утверждено Редакционно

• Название: В. А. Тюков электромеханические системы утверждено Редакционно
• Дата: 01.02.2020
• Размер: 5.98 Mb.
• Имя файла: tyukov-va-elektromehanicheskie-sistemy_aa8d4e36202.doc
• Тип: Учебное пособие; #106696
• страница: 41 из 81

• 
  то же время, как известно, магнитная энергия обмоток может вы-числяться через собственные и взаимные индуктивности обмоток:
  

W =

1

L

i2

+

1

L

i

2

+ Mi

i

+... .

м

2

d

d

2

q

q

d

d

2

1

1

1

1

1

Поскольку для Wм

выражения должны быть равны при произволь-

ных значениях токов,

то, приравнивая коэффициенты перед квадрата-

ми соответствующих

токов или их произведениями, получают форму-

лы для расчета собственных и взаимных индуктивностей обмоток.

Пусть, например, nd1

=nq1

= n1 . Тогда

Ld= Lq= L1

=

µ 0 n12 lπr23

.

1

1

p2δ

Индуктивное сопротивление обмотки статора равно X1 = 2πf1L1.

Используются очевидные соотношения

2r2

= D; τ = πD/2p; n1 = 2mw1/πD,

где D – внешний диаметр ротора; τ –

полюсное деление; т – число фаз

статорной обмотки; w1 –

число витков фазы.

118

Кроме того, учтем увеличение расчетного зазора δ за счет зубча-той структуры поверхностей сердечников коэффициентом зазора kδ > 1 и за счет насыщения стали – коэффициентом kµ > 1, а также учтем уко-рочение и распределение обмоток с помощью обмоточного коэффици-ента k₀ < 1. Тогда

= 4mf µ τlw ² k ²

X₁ π¹⁰δ¹⁰.
kµ kδ p

Полученное выражение совпадает с формулой для главного индуктив-
ного сопротивления обмотки переменного тока. Это естественно с фи-
зической точки зрения, поскольку X1 и Xr связаны с магнитным полем,
проходящим через рабочий зазор.
Подобным образом определяются другие параметры обмоток.
Расчет параметров значительно усложняется для явнополюсных
машин, когда δ ≠ const, но принципиально он может проводиться ана-
логичным путем.	при приближенном анализе поля находят распределе-
В частности,
ние напряженности Н как для неявнополюсной машины, а затем учи-
тывают явнополюсность при переходе от Н к индукции В = µэН введе-
нием некоторой гипотетической эффективной магнитной проницаемо-
сти для радиальной компоненты индукции:
	µэ =µ+	1		Δµcos pϕ .
	2
Значение µэ изменяется от µ −			1			Δµ (пространство между полюса-
	2