ЛекцПРиА. Конспект лекций по дисциплине "Процессы и аппараты биотехнологии"
![]()
|
2.7. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ НАВЬЕ–СТОКСА |
![]() | (2.121) |
Воспользуемся для первой части этого выражения законом внутреннего трения Ньютона (2.14). Тогда
![]() | (2.122) |
Если рассматривать поток в трёхмерном пространстве, то составляющая скорости
![](429098_html_a4b05d7f85e935b6.gif)
![]() | (2.123) |
Сумму вторых производных по осям координат называют оператором Лапласа и обозначают
![](429098_html_c0c13510fbeeacc6.gif)
на ось ОХ | ![]() | (2.124) |
на ось ОУ | ![]() | (2.125) |
и на ось ОZ | ![]() | (2.126) |
Проекции на оси равнодействующих всех сил находятся путём добавления проекций сил тяжести и давления в форме, представленной при выводе уравнения Эйлера (2.113) – (2.115). Для отдельных осей получим:
для оси ОХ | ![]() | (2.127) |
для оси ОУ | ![]() | (2.128) |
и для оси ОZ | ![]() | (2.129) |
Суммы проекций сил на каждую ось, в соответствии с основным принципом динамики, должны быть равны произведению массы жидкости
![](429098_html_d19b228386eea825.gif)
![](429098_html_512a74afdf525526.gif)
![]() | (2.130) |
В левой части этих выражений, как и в уравнениях Эйлера, присутствуют субстанциональные производные для установившегося и неустановившегося потока, описываемые системами уравнений (2.119) и (2.120).
Система (2.130) называется уравнениями Навье – Стокса, описывающими движение вязкой капельной жидкости.
При движении упругих жидкостей (газов) в них дополнительно возникают, вызванные трением, силы сжатия и растяжения, которые примерно равномерно распределены по осям, поэтому уравнения Навье – Стокса принимают вид:
![]() | (2.131) |
где частные производные величины
![](429098_html_6ef000c56a3ba4fc.gif)
![]() | (2.132) |
В левых частях уравнений Навье – Стокса (2.130) представлены произведения массы единицы объема жидкости на проекцию её ускорения, то есть равнодействующей сил инерции движущейся жидкости по отдельным осям. Произведение
![](429098_html_619a44fcfaa32b72.gif)
![](429098_html_b0b1d41d5835c4a7.gif)
Полное описания движения вязкой жидкости получается путем решения уравнений Навье – Стокса совместно с уравнением сплошности потока, что невозможно на данном этапе развития науки. Решения этой сложной системы уравнений получены только для некоторых частных случаев. Так, для установившегося ламинарного движения жидкости решение уравнений Навье – Стокса позволяет получить уравнение Пуазейля (2.89), которое было выведено ранее другим способом.
В важных для промышленной практики случаях применение уравнений Навье – Стокса становится возможным в результате принятия ряда упрощающих допущений (моделирования) или после преобразования этих уравнений методами теории подобия. При движении идеальной жидкости
![](429098_html_9ae909e5bc4bc1a8.gif)