Балаганский И.А. Основы баллистики и аэродинамики. С. Д. Саленко канд техн наук, доцент
 Скачать 1.87 Mb.
|
|
4.6. РАСХОД ПОРОХОВЫХ ГАЗОВ Процесс истечения пороховых газов через сверхзвуковое сопло позволяет получить скорость потока газов, достигающую 2000 мс, что более чем в два раза превосходит скорость звука в потоке. При движении газов в сопле их скорость непрерывно растет за счет процесса расширения газов, в результате которого температура и давление газов непрерывно уменьшаются. Для установившегося процесса истечения при допущениях, что на входе в сопло газы не имеют скорости, поток газов одномерный, состав их не изменяется и теплоемкость постоянна, справедливо следующее выражение для скорости газов w в произвольном сечении 1 1 0 кам 2 1 1 k k gk p w f k p , (114) где 0 f – приведенная сила пороха, 0 0 f f RT k , (115) где Т – температура горения пороха при постоянном давлении χ – коэффициент тепловых потерь 1 – коэффициент потери скорости газов. Основной характеристикой процесса истечения является секундный расход G или весовая скорость истечения газов ист, ист sw dt , где 2 – коэффициент потери расхода газов. Используя уравнение адиабаты 1 кам кам k p p и уравнение состояния идеального газа p RT , получим следующее выражение для секундного расхода в критическом сечении кp : s * 2 кр кам 0 A s p G f . (116) Величина А называется параметром расхода и выражается формулой 1 1 * 2 2 1 1 k gk A k k . (117) При k = 1,25 и g = 9,81 мс получим * 1/2 2,06 мс. Как видим, секундный расход газов в РДТТ зависит от конструкции двигателя кр, , ) s , приведенной силы пороха 0 f и давления пороховых газов кам p Из постоянства секундного расхода вдоль сопла можно получить соотношение между относительным давлением кам p p в любом сечении сопла и относительной площадью сечения кр 1 1 2 кр кам кам 2 1 1 1 k k k k k s k k s p p p p . (118) Величины кам a p p , приведенные в таблице вначале главы, были вычислены по формуле (118) с учетом равенства кр . (119) Для реальных конструкций РДТТ снарядов реактивной артиллерии коэффициенты потерь принимают следующие значения 1 = 0,93…0,98; 2 = 0,95…0,98; = 0,86…0,90. В результате истечения газов через сопло пороховые газы в камере РДТТ вовлекаются в движение, которое происходит от днища к соплу через свободное поперечное сечение камеры, незаполненное порохом, с площадью св s Пусть образование пороховых газов происходит равномерно по длине заряда, а плотность пороховых газов ρ не изменяется. Обозначая через 1 m массу газов, поступивших с единицы длины заряда в 1 сможем записать для сечения камеры, расположенного на расстоянии хот днища, следующее равенство г св x w s . (120) Равенство (120) означает, что приход газов за 1 св пространство между днищем и рассматриваемым сечением равен секундному расходу газов из этого пространства. Из равенства (120) находим г св, (121) те. скорость газов вдоль заряда растет пропорционально расстоянию хот днища РДТТ. Поскольку при горении заряда св увеличивается до величины площади сечения камеры кам s , при постоянстве поверхности горения скорость газов в данном сечении будет уменьшаться. Максимальная скорость газов г max w будет впервые моменты работы двигателя в сечении у торцов заряда, обращенных к соплу, на расстоянии длины заряда з от днища г max з св 0 m w l s . (122) Вводя начальный периметр сечений шашек заряда П, получим бок г max з св св П s g s , (123) где бок – начальная боковая поверхность заряда, бок з П S l . (124) Как видно, максимальная скорость газов пропорциональна параметру, равному отношению боковой поверхности заряда к площади свободного поперечного сечения камеры. Поскольку от величины максимальной скорости газов в камере зависит устойчивость горения заряда (отсутствие срыва пламени, подобный параметр должен играть важную роль в оценке конструкции РДТТ. Впервые такой параметр п был введен проф. Ю.А. Победоносцевым и носит его имя, т кам т п S S s S , (125) где т – начальная поверхность торцов шашек заряда, обращенных к соплу. Функция г w вначале работы РДТТ может быть вычислена через параметр п по формуле проф. Шапиро: 3 г 1 3, 2 ( ) ( ) ( 10 100) п п f w f После окончания горения заряда начинается период последействия, единственным процессом в котором является процесс истечения газов из камеры. 4.7. ЗАВИСИМОСТЬ ДАВЛЕНИЯ ПОРОХОВЫХ ГАЗОВ В КАМЕРЕ РДТТ ОТ ВРЕМЕНИ Важность зависимости давления пороховых газов р в камере РДТТ от времени такая же, какое имеют пиродинамические кривые во внутренней баллистике артиллерийского орудия. Зная эту зависимость, можно определить основные характеристики двигателя скорость истечения и секундный расход газов, давление пороховых газов на срезе сопла. По этим характеристикам рассчитывают величину реактивной силы, необходимую для решения основной задачи внешней баллистики и получения элементов траектории полета реактивного снаряда. На основании зависимости давления от времени рассчитывается камера РДТТ на прочность, нагрев стенки камеры пороховыми газами, устойчивость работы двигателя и т. д. Анализ зависимости давления от времени позволяет сделать заключение о наивыгоднейшей конструкции заряда, назначить основные параметры двигателя, установить влияние конструктивных факторов на рассеивание реактивных снарядов. На рис. 4.2 показан график зависимости давления от времени для заряда, составленного из пороха приблизительно нейтральной формы. Подобная кривая соответствует снарядам реактивной артиллерии, которые имеют заряд, состоящий из одноканальных цилиндрических пороховых шашек. Эта кривая характеризуется тем, что в основном периоде работы двигателя ото др давление в камере остается практически постоянным. При дегрессивном порохе давление в камере будет убывать, а при прогрессивном порохе – увеличиваться по мере горения пороха. Для расчета зависимости давления от времени необходимо составить систему уравнений, описывающую процессы, происходящие в камере РДТТ. Получим систему уравнений внутренней баллистики РДТТ для основного периода. Воспользуемся уравнениями прихода газов (113) и расхода газов (116), отбрасывая индексу величины кам p : 0 1 1 0 2 г * 2 кр 0 ( ) ( ) ; Y S u f t f w p A s p G f (126) Кроме переменных величин Y, G, р в уравнения (126) входят еще переменные, которые изменяются для снарядов реактивной артиллерии в небольших пределах. Поэтому в дальнейшем будем принимать их постоянными средними значениями г, , w К уравнениям (126) необходимо добавить уравнение состояния пороховых газов 0 ( ) p w f . (127) Величина удельного объема газов w равна отношению объема, занимаемого газами в текущий момент времени кам W , к весу находящихся в камере газов сг ист в кам (1 ) ( ) W w , (128) где – относительный вес вытекших к данному моменту времени газов, сг , (129) γ – относительный вес находящихся в камере пороховых газов воспламенителя к моменту начала основного периода, в . (130) Подставив выражение (128) в уравнение состояния (127), найдем выражение для давления пороховых газов в камере РДТТ: 0 кам ( ) (1 ) ( ) f p W . (131) Если учесть сделанное в предыдущем разделе определение прихода и расхода газов, то можно записать ; d Y dt d G dt (132) В результате получим следующую систему уравнений внутренней баллистики РДТТ: г 0 кр 0 кам ; ; ( ) , (1 ) ( ) S d f t f w p dt A s d p dt f f p W (133) которая при сделанных допущениях связывает четыре переменные величины, р t Интегрируя систему уравнений при начальных условиях 0 р t t , можно получить зависимость давления газов в камере от времени для основного периода. Значения параметров 0 0 , , должны определяться в результате рассмотрения периода выхода двигателя на режим. 4.8. РАВНОВЕСНОЕ ДАВЛЕНИЕ ПОРОХОВЫХ ГАЗОВ Как следует из выражений (126), при изменении давления пороховых газов в камере секундный расход газов G будет изменяться пропорционально величине р, а секундный приход газов – пропорционально величине p На рис. 4.3 показаны зависимости расхода и прихода от давления для случая 1 v . Из рисунка 4.3 видно, что вначале работы двигателя приход газов будет превышать расход и поэтому давление газов в камере будет расти до величины пр, когда приходи расход станут равными (точка N). Давление пороховых газов в камере РДТТ, при котором приходи расход газов будут равны, называется равновесным давлением. На практике вместо кривой давления достаточно знать величину равновесного давления. Работа РДТТ при равновесном давлении является устойчивой, и РДТТ обладает свойством автоматического регулирования. Действительно, пусть по какой-то причине давление в камере возросло до величины пр (например, произошел откол кусочка пороха. Тогда расход газов станет больше прихода и двигатель автоматически вернется в точку N. Аналогичная картина будет при случайном уменьшении давления в камере. Отметим, что это свойство имеет место только при Рис. 4.3. Схема определения равновесного давления Величина равновесного давления определяется значениями параметров двигателя. Например, если уменьшить поверхность горения заряда, то кривая прихода пойдет ниже (пунктирная линия на риса величина равновесного давления пр будет меньше. Для получения величины равновесного давления необходимо приравнять расход газов приходу пр пр G Y Учитывая уравнения (126), приходим к следующему равенству кр пр 1 1 0 г приз которого получим 0 1 1 0 г 1 пр * 2 кр ( ) S u f t f f p A s , или 1 1 0 1 1 0 2 г 0 пр * 2 кр ( ) S u f t f f p A s . (135) Из выражения (135) видно, что величина равновесного давления зависит от характеристик пороха 0 1 0 , , , , f u t и конструктивных параметров двигателя кр 0 г , , , , s S w . Поскольку параметры г, , w при работе двигателя изменяются, и величина пр р , вообще говоря, не остается постоянной. Как следует из формул (110), (106) и (102), при горении заряда величины и г w убывают, а растет. Кроме того, при горении пороха увеличивается объем, занимаемый газами, что приведет к уменьшению давления. ВНЕШНЯЯ БАЛЛИСТИКА И АЭРОДИНАМИКА Внешней баллистикой называется наука о движении снарядов пуль) и ракет после вылета их из канала ствола или схода с направляющих. Целью внешней баллистики является получение исходных данных для проектирования артиллерийских и ракетных комплексов, снарядов и ракет к ним обеспечение испытаний новых систем составление таблиц стрельбы, позволяющих правильно наводить орудие нацель с учетом конкретных условий стрельбы обобщение результатов стрельбы и баллистических расчетов для специализированных ЭВМ подготовки данных проведение траекторных измерений и определение сил в полете. На выброшенное под углом к горизонту с определенной скоростью тело действуют сила тяжести и комплекс аэродинамических сил и моментов. Движение снаряда, обладающего шестью степенями свободы, описывается системой дифференциальных уравнений двенадцатого порядка с неразделяющимися переменными. Даже при известных силовых факторах решение такой системы крайне трудоемко и неудобно для практического использования. При этом иногда возникают непреодолимые трудности экспериментального и теоретического определения отдельных составляющих аэродинамических сил, связанные сих нестационарностью. Даже важнейшие составляющие аэродинамических сил приходится принимать по усредненным значениям. Поэтому целесообразно движение центра масс снаряда и движение его около центра масс изучать раздельно, вводя в дальнейшем экспериментальные коэффициенты согласования с опытом. Часть коэффициентов (например, коэффициент или функция лобового сопротивления) оказывается при этом достаточно универсальной, относящейся к большому классу снарядов. Другая часть например, коэффициент формы снаряда) отражает индивидуальные свойства снарядов определенного образца. Существенную роль в пространственном положении траектории снаряда играют многочисленные случайные или неучитываемые в уравнениях движения факторы. К числу первых относятся, например, отклонения масс снарядов от номинального значения, вызванные технологическими погрешностями массовая и химическая неоднородность зарядов изменение метеорологических условий. Из неучитыва- емых для небольших дальностей стрельбы факторов отметим влияние кривизны и вращательного движения Земного шара. Если факторы влияют на полет снаряда систематически, то положение траектории в пространстве может быть исправлено путем изменения начальных данных. Так, при подготовке стрельбы из крупнокалиберной артиллерии все снаряды разбиваются на группы по массе, одинаковой в определенных пределах, тщательно изучаются метеорологические условия, стем чтобы скорректировать установку прицельных приспособлений. Раздел внешней баллистики, изучающий отклонения траекторий от расчетной под влиянием известных по величине и направлению) факторов, называется теорией поправок. Учесть большое число факторов, влияющих на отклонение траекторий, либо невозможно, либо нецелесообразно. Невозможно заранее предугадать, например, отклонение угла вылета снаряда, вызванное колебаниями ствола и орудия в целом. Экономически нецелесообразно разбивать на группы по массе пули стрелкового оружия. Распределение точек попадания выступает в этом случае как случайная величина. Определение коэффициентов согласования с опытом, предшествующее составлению таблиц стрельбы (или проектированию прицельных приспособлений, в силу сказанного требует многократного повторения эксперимента. Необходимо иметь свод правил, обеспечивающих получение надежных результатов при минимальном числе стрельб. Таким образом, основное содержание внешней баллистики составляют следующие задачи. 1. Изучение аэродинамических сил, действующих на снаряд в полете. При этом должна быть найдена форма снаряда, обеспечивающая без существенного ослабления эффективности действия его у цели минимальное сопротивление воздуха и, следовательно, максимальную дальность полета. 99 2. Изучение траектории движения центра масс снаряда в воздухе – основная задача внешней баллистики. Прямая задача заключается в определении параметров траектории по заданным начальным данным, обратная – в определении одного изначальных параметров по установленным координатам точки падения снаряда (координатам цели. Могут быть и специальные задачи, когда, например, нужно не только обеспечить попадание в цельно и достигнуть требуемой скорости встречи снаряда с целью. 3. Изучение движения снаряда около центра масс с целью обеспечения устойчивости снаряда на траектории. 4. Разработка теории поправок, позволяющей учесть влияние на траекторию некоторых известных по величине факторов, изменяющихся от выстрела к выстрелу или от стрельбы к стрельбе. 5. Изучение рассеивания снарядов под воздействием случайных факторов и влияния этого рассеивания на результаты стрельбы разработка методики составления таблиц стрельбы. 6. Нахождение оптимального решения задач внешней баллистики на основе заданных тактико-технических требований при проектировании новых образцов оружия. Для решения перечисленных задач постоянно применяются наиболее современные и эффективные методы экспериментальных и теоретических исследований. Важное прикладное значение теории полета снаряда побуждало многих математиков и физиков всех времен уделять значительное внимание развитию внешней баллистики. 5.1. КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ ИЗ ИСТОРИИ ВНЕШНЕЙ БАЛЛИСТИКИ И АЭРОДИНАМИКИ Простейшие метательные орудия – праща, лук со стрелами были известны человеку с глубокой древности. Довольно высокая меткость этих орудий обеспечивалась навыками и искусством стрелка. По мере развития и усложнения метательной техники, появления тяжелых бал- лист и катапульт совершенствовались и эмпирические правила наведения орудий нацель. В XVI в. огнестрельная артиллерия прочно вошла в состав вооружения армий. Артиллерийская практика настоятельно требовала разработки надежных и простых методов составления таблиц стрельбы, уточнения некоторых эмпирических правил. Становление внешней баллистики как прикладной науки связано с именем итальянского ученого Тартильи, опубликовавшего в 1537 г. фундаментальный труд под названием Новая наука. Исследуя свойства траектории, Тартилья первым установил пропорцию, связывающую дальность полета снаряда с начальным углом вылета. Знание этой пропорции во много раз сокращало количество опытных стрельб, необходимых для составления таблиц стрельбы. Тартилья первым обнаружил, что наибольшая дальность в случае стрельбы тяжелыми снарядами получается при угле бросания 45°. Траектория Тартильи и разработанные им правила составления таблиц стрельбы вошли в руководства по артиллерии всех стран и просуществовали в них более ста лет вплоть до признания артиллеристами трудов Галилея. В русские артиллерийские руководства таблицы Тартильи вошли после изложения его теории в уставе ротных, пушечных и других дел, написанном О. Михайловым в 1606–1620 гг. Исследования в области механики Галилей начал с изучения падения тяжелых тел. Свои теоретические рассуждения он подкрепил опытами, бросая шары из различных материалов с башни испуская их по наклонной плоскости. Эти опыты положили начало экспериментальной физике. В результате Галилей установил равноускоренное движение падающих тело котором его предшественники (в частности Лео- нардо да Винчи) смутно догадывались. В изданном в 1638 г. трактате Беседы Галилей, разложив движение тела, брошенного параллельно горизонту, на равномерное горизонтальное и равноускоренное вертикальное, доказал, что траектория такого движения является параболой. Несколько позже (1644) Торичелли распространил это доказательство на более общий случай бросания тел под углом к горизонту. Изучением сопротивления воздуха занимались многие ученые того времени, в том числе Декарт и Гюйгенс, однако окончательная формулировка задачи принадлежит Ньютону. Он исходил из того, что воздух представляет собой совокупность равномерно распределенных и несвязанных между собой частиц. При ударе о поверхность эти частицы получают определенную кинетическую энергию, затормаживая тем самым движение тела. Применив уравнения количества движения и сохранения кинетической энергии, Ньютон установил (1687), что сопротивление воздуха пропорционально квадрату скорости движения тела, площади его поперечного сечения и плотности воздуха. Ньютон впервые поставил вопрос об образующей тела вращения, обеспечивающей наименьшее сопротивление воздуха, и провел первое исследование в этой области. В разное время над решением этого вопроса работали такие выдающиеся ученые, как Бернулли, Лопиталь, Эйлер и Лагранж. Разработка теории движения снаряда при квадратичном законе сопротивления велась учеными Германом, Бернулли и нашла свое теоретическое завершение в трудах Эйлера. Считая плотность воздуха неизменной по высоте, Эйлер проинтегрировал уравнение годографа скорости, после чего нахождение координат центра тяжести снаряда свелось к квадратурам. На основании метода Эйлера и более поздних его усовершенствований многие авторы составили таблицы стрельбы, среди которых наибольшую известность получили таблицы Отто (1883). Большое значение для развития баллистики имели полученные Эйлером дифференциальные уравнения движения твердого тела, которые легли в основу теории движения снаряда около центра масс. Выдающуюся роль в развитии баллистики продолговатых снарядов сыграл русский артиллерист и ученый Н.В. Майевский (1823– 1892), первые научные работы которого были посвящены баллистике сферических снарядов. В 1858–1859 гг. под его непосредственным руководством проводились сравнительные стрельбы из гладкоствольных и нарезных орудий, которые показали полное преимущество последних. Эти испытания способствовали принятию нарезных орудий на вооружение русской армии. С тех пор вся дальнейшая научная деятельность Майевского была связана с изучением проблем движения вращающегося артиллерийского снаряда. Первая его работа поэтому вопросу О влиянии вращательного движения на полет продолговатых снарядов в воздухе, опубликованная в 1865 г, получила широкое признание не только в России, но и заграницей. В 1867 г. за эту работу Майевскому была присуждена большая Михайловская премия (первую такую премию Майевский получил в 1858 г. за труд О давлении пороховых газов на стены орудия и о приложении результатов опытов, проведенных на этот предмет в Пруссии, к расчету толщины стен орудий. Помимо научной деятельности, Майевский непосредственно участвовал в разработке новых образцов нарезных орудий, превосходивших аналогичные иностранные орудия. Некоторые из этих образцов были приняты на вооружение и заграницей Труды Майевского были развиты его учеником и преемником по должности профессора кафедры баллистики Михайловской артиллерийской академии НА. Забудским (1853–1917). Забудский первым в мире получил расчетную формулу для определения крутизны нарезов, обеспечивающей устойчивость снаряда в полете, продолжил опыты Майевского по определению закона сопротивления воздуха, установив этот закон в диапазоне скоростей 700…1000 мс. В 1895 г. Забудский издал курс Внешняя баллистика, в котором отразил итоги работ в области баллистики за несколько лет. Большое значение для дальнейшего развития баллистики имела другая его работа Теория вероятностей и ее применение к стрельбе и пристрелке (1898), в которой были заложены основы теории поправок. Опыты по определению силы сопротивления воздуха проводились одновременно во многих странах. В Англии в 1866–1870 гг. велись эксперименты с продолговатыми снарядами в диапазоне скоростей 230…520 мс. В 1884 г. Хойхель в Голландии проводил опыты со снарядами калибра 80…400 мм. В 1879–1896 гг. фирмой Крупп были испытаны снаряды большого удлинения в диапазоне скоростей 150…910 мс. В 1896 г. итальянский ученый-артиллерист Сиаччи систематизировал все опубликованные к тому времени результаты опытов по определению закона сопротивления воздуха и предложил формулу, выражающую этот закон. Функция лобового сопротивления (коэффициент при квадрате скорости) Сиаччи была принята во многих странах, в том числе ив России, и просуществовала без изменений вплоть дох годов. После революции в 1918 г. решением советского правительства была создана постоянно действующая комиссия особых артиллерийских опытов (КОСАРТОП). Комиссия обобщала опыт первой мировой войны, определяла перспективы развития артиллерии, изучала физику процессов и уточняла зависимости внешней и внутренней баллистики. В ней плодотворно трудились крупнейшие ученые-артиллеристы В.М. Трофимов (председатель, Н.Ф. Дроздов, Г.П. Киснемский, академики АН. Крылов, НЕ. Жуковский, С.А. Чаплыгин. Руководя работой комиссии, В.М. Трофимов (1865–1926) исследовал актуальные вопросы баллистики, разработал проект пушки для сверхдальней стрельбы (на дальность более 100 км. Из ранних работ В.М. Трофимова следует отметить груды О теоретическом определении вероятных отклонений отдельных траекторий от средней (1895 г, отмечен малой Михайловской премией) и Действие шрапнели при стрельбе из трехдюймовой полевой пушки (1903 г, удостоен премии генерала Расска- зова и большой Михайловской премии. В перечне трудов знаменитого русского теоретика кораблестроения академика АН. Крылова видное место занимают работы по артиллерии. Среди них статья Об организации управления артиллерийским огнем и опытах для определения меткости судового огня, исследования по применению индикатора Уатта для записи давления пороховых газов в канале ствола, исследования по колебаниям стволов и др. Однако наиболее значительные работы в области баллистики относятся к периоду деятельности АН. Кры- лова в КОСАРТОПе. В 1920 гон разработал метод численного решения уравнений внешней и внутренней баллистики, широко применявшийся для составления таблиц стрельбы вплоть до появления быстродействующих ЭВМ. В связи с необходимостью увеличения дальности стрельбы и проектированием сверхдальнобойной артиллерии возникла проблема обеспечения устойчивости снаряда вблизи вершины траектории, особенно при движении в разреженных слоях атмосферы. При решении этой проблемы АН. Крылов применил оригинальный способ составления и интегрирования уравнений движения снаряда около центра масс, впоследствии развитый профессором Б.Н. Окуневым. Академики НЕ. Жуковский и С.А. Чаплыгин исследовали вопрос о наивыгоднейшей форме снаряда, возникший после первой мировой войны в связи с необходимостью увеличения дальности стрельбы существующих орудий. Он был успешно решен в КО- САРТОПе. Так, дальность стрельбы трехдюймовой полевой пушки благодаря улучшению аэродинамической формы снаряда была увеличена с 8 до 12 км. Профессор ДА. Вентцель в основном завершил разработку современной теории поправок. Он же описал движение снаряда около центра масс с учетом всех составляющих аэродинамических сил и моментов, а также создал теорию движения около центра масс оперенных снарядов. С 1927 г. при составлении таблиц стрельбы используют нормальную атмосферу, предложенную ДА. Вентцелем на основании статистической обработки метеорологических данных за много лет. Большой вклад в развитие внешней баллистики внес академик В.С. Пугачёв. Им были решены совместно шесть дифференциальных уравнений, которыми описывается движение снаряда как твердого тела. Были разработаны новые, более совершенные методы численного интегрирования, улучшена методика составления таблиц стрельбы наземной, зенитной артиллерии и стрелкового оружия. В х гг. в связи с переходом на снаряды новой формы во многих странах проводились опыты по уточнению закона сопротивления воздуха. Наиболее известны опыты Гаврской комиссии (научно- исследовательский орган морской артиллерии, проведенные в 1921– 1923 гг. Обработав результаты этих опытов, Гарнье выразил закон сопротивления в виде двух функций для дозвуковых и сверхзвуковых скоростей. Вместе перехода от одной функции к другой образуется угловая точка, что не согласуется с физическими представлениями о законе сопротивления и является недостатком закона Гарнье. В 1930 г. коллектив кафедры внешней баллистики Артиллерийской академии им. Дзержинского заново обработал результаты опытов Гаврской комиссии и предложил закон сопротивления в виде таблиц, получивший название Закон 1930 г В конце х годов были начаты опыты по определению закона сопротивления для снарядов сложившейся к тому времени формы. Эти опыты были завершены уже в период Великой Отечественной войны и представлены в виде табличного закона, получившего название Закон 1943 г. |