Учебнометодическое пособие для студентов i курса медицинского вуза Рекомендовано Учебнометодическим объединением по медицинскому и фармацевтическому образованию вузов России в качестве учебного пособия для студентов медицинских вузов
![]()
|
Тема: ОСНОВЫ ХИМИЧЕСКОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ, ТЕРМОХИМИИ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОТЫ РАСТВОРЕНИЯ ВЕЩЕСТВАЦели изучения: усвоить содержание основных понятий и сущность законов термодинамики, научиться на их основе выполнять различные термодинамические и термохимические расчеты. Научиться экспериментально определять тепловой эффект растворения вещества. ![]() ![]() Учебно-целевые вопросыОсновные понятия химической термодинамики: система, параметры системы, функции состояния системы, процессы, теплота, работа, внутренняя энергия, энтальпия. Первый закон термодинамики, его биологическое значение. Термохимия. Тепловой эффект химической реакции. Закон Гесса и следствия из него. Второй закон термодинамики, его биологическое значение. Энтропия, факторы, влияющие на ее величину. Роль энтропийного фактора для характеристики системы и процессов. Энергия Гиббса, значение для термодинамических расчетов. Влияние энтропийного и энтальпийного факторов на возможность самопроизвольного протекания процесса. Особенности энергетического обмена в живых организмах как открытых системах. Принцип энергетического сопряжения в живых организмах. Краткая теоретическая частьОсновные понятия, определения, законыТ ![]() Химическая термодинамика изучает приложение термодинамики к химическим процессам. Одно из основных понятий термодинамики – система. С ![]() Классификация термодинамических системВ зависимости от однородности различают системы гомогенные и гетерогенные. С И С Т Е М Ы ![]() гомогенные, однофазные гетерогенные, двух- и более фазные (однородные) (разнородные) Например : воздух, вода, Например: цельная кровь, молоко истинные растворы В зависимости от характера взаимодействия с окружающей средой различают системы изолированные, закрытые и открытые.
Например: живой организм Например: теплообменники в природе не существует, модель - термостат В термодинамике различают три состояния системы: равновесное, стационарное и переходное.
![]() ![]() СОСТОЯНИЕ СИСТЕМЫ ![]() ![]() Состояние системы характеризуется параметрами. ![]() Параметры системы – совокупность физических и химических величин, характеризующих состояние системы. Параметры системы подразделяют на экстенсивные и интенсивные. ![]() ПАРАМЕТРЫ СИСТЕМЫ экстенсивныевеличины, зависящие от числа частиц в системе Например: масса (m), объем (V), количество вещества (n) интенсивныевеличины, не зависящие от числа частиц в системе Например: температура (T), давление (р), концентрация (с) При взаимодействии систем значения экстенсивных параметров суммируются, а интенсивных – усредняются. Например, при смешивании горячего кофе и холодного молока, объемы суммируются, а температура усредняется. Наряду с параметрами для характеристики состояния системы используют функции состояния. Функции состояния – экстенсивные величины, которые нельзя непосредственно измерить экспериментально, характеризующие состояние системы. Их значения зависят только от данного состояния системы и не зависят от того, каким путем это состояние достигнуто. К функциям состояния относятся: внутренняя энергия (U), энтальпия (Н), энтропия (S), свободная энергия Гиббса (G). Переход системы из одного состояния в другое является процессом. П ![]() ![]() = конечное значение ![]() ![]() Неотъемлемое свойство материи – движение. Оно проявляется в разных формах качественно отличающихся друг от друга, но взаимосвязанных между собой и превращающихся друг в друга. Мерой движения является энергия. ![]() емлемым свойством системы. Рис. 1. Виды энергии химической системы В зависимости от форм движения материи различают следующие виды энергии: тепловая, электрическая, химическая, ядерная и т.д. Термодинамика рассматривает процессы взаимного перехода тепловой энергии в другие виды (механическую, химическую, электрическую и т.д.). В химической термодинамике важное значение имеет понятие внутренней энергии системы. В ![]() Внутренняя энергия системы складывается из поступательного и вращательного движения молекул, энергии внутримолекулярного колебательного движения атомов и атомных групп, составляющих молекулы, энергии вращения электронов в атомах, энергии, заключающейся в ядрах атомов, энергии межмолекулярного взаимодействия и других видов энергии. U ![]() В ![]() Обмен внутренней энергией между системой и окружающей средой может осуществляться в форме теплоты или работы. Р ![]() Работа А считается положительной, если совершается системой против внешних сил окружающей среды. Т ![]() В термодинамике количество теплоты Q считается положительным, если теплота сообщается системе из окружающей среды. Работа и теплота не являются функциями состояния, а являются функциями процесса, их величина зависит от пути процесса, по которому система перешла из одного состояния в другое. I закон термодинамикиI закон термодинамики рассматривает обмен энергией между системой и окружающей средой в форме работы и теплоты. Это всеобщий закон природы, закон сохранения и превращения энергии, объясняющий положение диалектического материализма о вечности и неуничтожимости движения и материи. Впервые этот закон сформулировал немецкий врач Ю. Р. Майер (1842 г.), хотя фактически это закон сохранения энергии, который был сформулирован М.В. Ломоносовым еще в 1748 г. Ю ![]() ных районов. При пониженной теплоотдаче организма в тропиках ему требуется меньше энергии, а чем меньше расход энергии, тем меньше потребление пищи. Ю. Р. Майер пришел к выводу, что теплота, выделяющаяся при переработке пищи в организме, расходуется на поддержание постоянной температуры тела и совершение мышечной работы. ![]() Энергия не исчезает и не возникает из ничего, а только превращается из одного вида в другой в строго эквивалентных количествах. В зависимости от вида системы существуют различные формулировки I закона термодинамики. Н ![]() ![]() В изолированной системе изменение внутренней энергии системы в результате любых процессов всегда равно нулю. ![]() ![]() Подведенная к закрытой системе теплота расходуется на изменение внутренней энергии системы и на совершение системой работы против внешних сил окружающей среды. Q ![]() Живые организмы функционируют в изобарно- и ![]() Q = U + р V; U ![]() ![]() Q = (Uкон Uнач) + р(Vкон Vнач); Q = (Uкон рVкон) – (Uнач + рVнач); U + рV = H, где Н – энтальпия, численно равна сумме внутренней энергии системы и произведения давления на объем системы. ![]() Э ![]() Химические реакции и физико-химические процессы могут протекать с выделением или поглощением энергии. К ![]() ![]() Химические реакции и физико-химические процессы подразделяют на экзотермические и эндотермические процессы. Э ![]() Д ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Для эндотермических процессов: ![]() ![]() ![]() ![]() Энтальпия системы является экстенсивным параметром и зависит от температуры, давления, поэтому изменение энтальпии в результате химической реакции или физико-химического процесса определяют при стандартных условиях. Стандартные условия (с.у.): количество вещества – 1 моль; давление – 760 мм. рт. ст. = 101 325 Па; температура – 298 K. Термодинамические величины в с.у. обозначаются соответствующим символом этой величины с верхним индексом о и температурой 298, указанной справа внизу. Н ![]() Для оценки энергетического состояния веществ в термодинамике используются значения стандартных энтальпий образования этих веществ, обозначаемых: Но298 (вещество, агрегатное состояние), кДж/моль. ![]() Стандартная энтальпия образования простых веществ в их наиболее термодинамически устойчивом агрегатном и аллотропном состоянии при с.у. условно принимается равной нулю. Н ![]() ![]() Стандартная энтальпия образования сложного вещества равна энтальпии реакции получения 1 моль этого вещества из простых веществ при с.у. Например, стандартная энтальпия образования этанола равна стандартной энтальпии реакции: 2 ![]() Значение стандартной энтальпии образования сложного вещества зависит от природы вещества и его агрегатного состояния. Числовые значения стандартных энтальпий образования веществ являются справочными данными и для некоторых веществ приведены в табл. 2 приложения. Используя стандартные энтальпии образования веществ, участвующих в химической реакции, можно, не прибегая к эксперименту, рассчитать энтальпию реакции на основе закона Г.И. Гесса (1840 г.): З ![]() ![]() ![]() Например: С(тв) + О2(г) СО2(г) Н1 ![]() СО(г) +1/2О2(г) СО2(г) Н3 CO ![]() ![]() ![]() C H1 CO2 Р ![]() цинский факультет, где изучал химию у профессора Готфрида Озанна, специалиста в области неорганической и аналитической химии. В 1825 г. Гесс защитил диссертацию на степень доктора медицины: «Изучение химического состава и целебного действия минеральных вод России». Как и многие учѐные того времени, Гесс проводил исследования в самых разных областях: разработал способ извлечения теллура из его соединения с серебром (теллурида серебра – минерала, названного в честь учѐного гесситом); открыл поглощение платиной газов; впервые обнаружил, что измельченная платина ускоряет соединение кислорода с водородом; описал многие минералы; предложил новый способ вдувания воздуха в доменные печи; сконструировал аппарат для разложения органических соединений, устраняющий погрешности в определении количества водорода и т.д. Мировую известность Герман Гесс получил как основатель термохимии. Учѐный сформулировал основной закон термохимии – «закон постоянства сумм теплот», являющийся приложением закона сохранения энергии к химическим процессам. Гессу принадлежит также открытие второго закона термохимии – закона термонейтральности, согласно которому при смешивании нейтральных солевых растворов тепловой эффект отсутствует. Гесс впервые высказал мысль о возможности измерения химического сродства исходя из теплового эффекта реакции, предвосхитив сформулированный позднее Марселеном Бертло и Юлиусом Томсеномпринцип максимальной работы. Гесс занимался также вопросами методики преподавания химии. Его учебник «Основания чистой химии» (1831) выдержал семь изданий (последнее – в 1849 г.). В своѐм учебнике Гесс использовал разработанную им русскую химическую номенклатуру. Под названием «Краткий обзор химического именословия» она вышла отдельным изданием в 1835 г. (в работе принимали также участие С.А.Нечаев из Медико-хирургической академии, М.Ф.Соловьев из Петербургского университета и П.Г.Соболевский из Горного института). Эта номенклатура была позже дополнена Д.И.Менделеевым и во многом сохранилась до настоящего времени. Закон Гесса широко используется для расчета тепловых эффектов химических реакций, которые экспериментально определить невозможно. Из закона Гесса вытекают следующие следствия. 1-е следствие используют для расчета энтальпии реакции по стандартным энтальпиям образования веществ. ![]() ![]() ![]() где ni– стехиометрические коэффициенты химической реакции. ![]() Энтальпия химической реакции при с.у. равна разности алгебраической суммы энтальпий образования продуктов реакции и алгебраической суммы энтальпий образования исходных веществ с учетом их стехиометрических коэффициентов: 2-е следствие используют для расчета теплового эффекта реакции по стандартным теплотам сгорания веществ. С ![]() Стандартные теплоты сгорания являются справочными величинами и для некоторых веществ приведены в табл. 3 приложения. ![]() Энтальпия реакции равна разности алгебраической суммы энтальпий сгорания исходных веществ и суммы энтальпий сгорания продуктов реакции с учетом их стехиометрических коэффициентов. Hoр-ции = ![]() ![]() Наиболее распространенными реакциями, используемыми живым организмом для получения энергии, являются реакции окисления. Э ![]() По закону Гесса, количество теплоты, которое выделяется при окислении питательных веществ, не зависит от того, как или где они окисляются, при условии, что продукты реакции остаются неизменными. М ![]() ![]() Следовательно, для энергетической оценки большинства продуктов питания может служить энтальпия реакции их сгорания. Энергетическую характеристику продуктов питания принято выражать в калориях: 1 кал = 4,18 Дж, соответственно, 1 ккал = 4,18 кДжУдельные теплоты полного окисления основных компонентов пищевых продуктов приведены в табл. 4 приложения. Пища представляет собой смесь питательных веществ сложного состава, поэтому калорийность пищи указывается в расчете на 1 г, а не на моль (кДж/г или ккал/г). Нормальные величины суточной потребности в энергии для городского населения в зависимости от рода деятельности (данные Института питания АМН СССР)
1-я группа: работники умственного труда; операторы, обслуживающие современную технику; служащие, работа которых не связана с затратой физического труда. 2-я группа: работники связи, продавцы, медсестры, санитарки, проводники, швейники и др. 3-я группа: врачи, студенты, преподаватели, а также станочники, текстильщики, обувщики, водители транспорта, работники прачечных, почтальоны и др. 4-я группа: работники немеханизированного труда, а также горнорабочие, шахтеры, строительные рабочие, металлурги и др. Калорийность основных продуктов питания представлена в табл. 6 приложения. Практическое значение при термохимических расчетах имеет также 3-е следствие, известное как закон Лавуазье-Лапласа: ![]() Тепловой эффект разложения какого-либо соединения равен и противоположен по знаку тепловому эффекту его образования. ![]() ![]() ![]() 2HCl(г) = Н2(г) + Cl2(г) H = +184 кДж 4-е следствие: ![]() Если совершаются две реакции, приводящие из различных начальных состояний к одинаковым конечным состояниям, то разница между их тепловыми эффектами равна тепловому эффекту перехода из одного начального состояния в другое. С ![]() ![]() ![]() 5-е следствие: ![]() Если совершаются две реакции, приводящие из одинаковых начальных состояний к различным конечным состояниям, то разница между их тепловыми эффектами представляет собой тепловой эффект перехода из одного конечного состояния в другое. А ![]() ![]() ![]() В зависимости от типа химической реакции или физикохимического процесса, кроме энтальпий образования и сгорания, различают: энтальпию нейтрализации, энтальпию растворения, энтальпию гидратации, энтальпию фазового перехода. Э ![]() Нейтрализация любой сильной кислоты любой щелочью в водном растворе описывается одним и тем же ионным уравнением: ![]() ![]() Э ![]() II закон термодинамикиII закон термодинамики определяет условия самопроизвольного протекания процессов. Установлено, что все самопроизвольные процессы реализуются под влиянием двух основных факторов: стремления системы к достижению минимума энергии; стремления системы к увеличению ее энтропии, т.е. возрастанию беспорядка в ней. Э ![]() Д ![]() T моль К Для необратимого процесса: S Q T г ![]() Q – теплота, передаваемая системе; Т абсолютная температура, при которой осуществляется процесс. Э ![]() S ![]() ![]() ![]() Значения стандартных энтропий образования некоторых веществ приведены в табл. 2 приложения. В ![]() ![]() ![]() ![]() Энтропия системы при повышении температуры возрастает, так как увеличивается неупорядоченность движения частиц: если T1 > Т2, то S1 > S2 Энтропия системы при повышении давления уменьшается, так как снижается неупорядоченность движения частиц: если р1 > р2, то S1 < S2 С увеличением сложности системы энтропия повышается, так как возрастает число видов частиц и вариантов их расположения. Энтропия – важнейший термодинамический параметр, который является не только мерой неупорядоченности расположения и движения частиц в системе, но и мерой связанной энергии, которую система не может превратить в работу, критерием направления протекания самопроизвольного процесса, критерием глубины протекания процесса (S = Smax). Свойства энтропии позволяют проследить цепочку усложняющихся образований от атомов элементов до белковых молекул, от неживой природы до живой клетки (рис. 2). Существует несколько формулировок II закона термодинамики: ![]() Теплота не может самопроизвольно переходить от менее нагретого тела к более нагретому (Р. Клаузиус, 1850 г.). ![]() Невозможно построить вечный двигатель второго рода, т.е. невозможно теплоту полностью превратить в работу (В. Томсон) ![]() Рис 2. Схема образования от атомов элементов до белковых молекул, от неживой природы до живой клетки Все самопроизвольные процессы в макроскопических системах протекают в направлении от менее вероятного состояния к более вероятному состоянию системы (Л. Больцман) В ![]() ![]() В ![]() Математическая форма второго начала термодинамики для изолированных систем: |